銀納米粒子對陣列_銀膜結構的表面等離激元耦合特性.pdf

1、表面等離激元（Surface Plasmon Polaritons，SPPs）是一種由金屬表面的自由電子與外界光子相互作用形成的表面電磁振蕩模式。其強烈的局域束縛特性使衍射極限得以突破，進而實現亞波長尺度范圍內光的傳導與控制。此外，SPPs在表面增強光譜、生物化學傳感及提高非線性光學信號等很多領域有著廣泛的應用背景和發(fā)展?jié)摿?。金屬納米粒子對陣列?銀膜結構作為一種獨特的微納復合結構，不僅可以利用納米粒子對的局域表面等離激元（Localiz

2、ed Surface Plasmon，LSP）耦合產生“熱點”效應，同時利用納米粒子對陣列的周期性還可以實現對銀膜-電介質界面 SPPs模式的激發(fā)與調控，所以該結構也稱作LSP/LSP/SPPs（LLS）結構。本文主要討論該結構中的納米粒子對的LSP耦合效應與銀膜上SPPs的耦合效應。
　　采用密度泛函理論研究了銀納米團簇同質二聚體和異質二聚體的非線性極化率增強特性。討論了銀納米團簇二聚體的超極化率隨兩個納米團簇單體之間的距離變化

3、情況，不同于經典理論所預測的單調變化趨勢，二聚體的非線性極化率在合適的間距下可以得到最大增強。與兩個納米團簇單體的極化率之和相比，平行于二聚體對稱軸方向的極化率張量縱向分量增強更為明顯。分析了銀納米團簇極化率增強機制，同質二聚體第二超極化率增強來自于最高占據分子軌道與最低未占據分子軌道之間的躍遷，而異質二聚體第一超極化率增強則來自于兩個單體團簇之間的電荷轉移。
　　利用多重散射理論討論了銀納米粒子對陣列-銀膜結構的多模式表面等離激

4、元耦合激發(fā)。水平排列的納米粒子對構成了具有復式晶格微納結構，其倒格矢提供多種相位匹配模式足以同時激發(fā)銀膜界面的不同表面等離激元模式，包括銀膜-空氣界面的SPPair和銀膜-石英界面的SPPqua模式。通過調節(jié)微納結構幾何參數可以對表面等離激元模式進行調控，銀納米粒子間距的調節(jié)實現了納米粒子 LSP與銀膜 SPPs的共振能量轉移，銀膜厚度的調節(jié)則實現了銀膜界面上SPPair和SPPqua之間的表面共振模式轉換。
　　同樣基于多重散射

5、理論計算了豎直排列的銀納米粒子對陣列-銀膜結構的表面等離激元共振吸收光譜。與納米粒子單體陣列引起的共振吸收相比，納米粒子對陣列使得銀膜上SPPs的共振吸收約增強了4倍。該增強來源于兩個納米粒子間的LSP對稱耦合模式和反對稱耦合模式。進一步分析了LSP耦合程度隨納米粒子對間距的變化趨勢，發(fā)現水平方向間距變化同樣影響納米粒子對的LSP耦合模式，在合適的激發(fā)波長下可以實現入射光能量的定向傳輸以及定位束縛。
　　基于豎直排列的銀納米粒子對

6、陣列結構，改變上層納米粒子半徑構成非等徑銀納米粒子對陣列-銀膜復合結構，研究該復合體系中納米粒子LSP與銀膜SPPs的耦合效應。隨著納米粒子尺寸的變化，非等徑納米粒子對的LSP呈現出電偶極和電四極共振特性。由于納米粒子激發(fā)的LSP是一種離散共振模式，而銀膜表面的SPPs為連續(xù)共振模式，二者相互干涉后形成非對稱線型的Fano共振。在反射光譜中該共振模式存在明顯谷值，并且對外部介電環(huán)境非常敏感，其靈敏度可以達到~1.5×10-3 RIU/n