簡介：上海電力學(xué)院上海電力學(xué)院本科畢業(yè)設(shè)計（論文）本科畢業(yè)設(shè)計（論文）題目基于智能技術(shù)的電力變壓器故障診斷系統(tǒng)院部電氣工程學(xué)院專業(yè)年級電氣工程及其自動化2017屆學(xué)生姓名學(xué)號指導(dǎo)教師年月日楷體四號居中寬度不要改變，副標(biāo)題不打數(shù)字及字母TIMESNEWROMAN上海電力學(xué)院上海電力學(xué)院本科畢業(yè)設(shè)計（論文）本科畢業(yè)設(shè)計（論文）題目基于智能技術(shù)的電力變壓器故障診斷系統(tǒng)院部電氣工程學(xué)院專業(yè)年級電氣工程及其自動化2017屆學(xué)生姓名學(xué)號指導(dǎo)教師年月日楷體四號居中寬度不要改變，副標(biāo)題不打數(shù)字及字母TIMESNEWROMAN

簡介：畢業(yè)設(shè)計論文電動汽車產(chǎn)業(yè)創(chuàng)新系統(tǒng)電動汽車產(chǎn)業(yè)創(chuàng)新系統(tǒng)的系統(tǒng)動力學(xué)模型的系統(tǒng)動力學(xué)模型學(xué)院（系）學(xué)院（系）汽車工程學(xué)院汽車工程學(xué)院專業(yè)班級專業(yè)班級汽車服務(wù)工程汽車服務(wù)工程必讀參考資料必讀參考資料11王其藩王其藩系統(tǒng)動力學(xué)系統(tǒng)動力學(xué)修訂版修訂版MM北京北京清華大學(xué)出版社，清華大學(xué)出版社，19941019941022蘇憊康蘇憊康系統(tǒng)動力學(xué)原理及應(yīng)用系統(tǒng)動力學(xué)原理及應(yīng)用MM上海上海上海交通大學(xué)出版社，上海交通大學(xué)出版社，198861988633賈仁安，丁榮華編著賈仁安，丁榮華編著系統(tǒng)動力學(xué)系統(tǒng)動力學(xué)反饋動態(tài)性復(fù)雜分析反饋動態(tài)性復(fù)雜分析MM北京北京高等高等教育出版社，教育出版社，2003200344趙樹寬，李艷華趙樹寬，李艷華產(chǎn)業(yè)創(chuàng)新系統(tǒng)效應(yīng)測度模型研究產(chǎn)業(yè)創(chuàng)新系統(tǒng)效應(yīng)測度模型研究JJ，吉林大學(xué)社會科，吉林大學(xué)社會科學(xué)學(xué)報學(xué)學(xué)報200692006955董曉燕，劉志迎董曉燕，劉志迎基于系統(tǒng)動力學(xué)的汽車產(chǎn)業(yè)創(chuàng)新系統(tǒng)研究基于系統(tǒng)動力學(xué)的汽車產(chǎn)業(yè)創(chuàng)新系統(tǒng)研究JJ，合肥，合肥工業(yè)大學(xué)，工業(yè)大學(xué)，2007320073指導(dǎo)教師簽名指導(dǎo)教師簽名系主任簽名系主任簽名院長簽名院長簽名章__________________________畢業(yè)設(shè)計（論文）開題報告畢業(yè)設(shè)計（論文）開題報告1、論文目的及意義（含國內(nèi)外的研究現(xiàn)狀分析）、論文目的及意義（含國內(nèi)外的研究現(xiàn)狀分析）論文的目的論文的目的我國已初步形成了電動汽車產(chǎn)業(yè)鏈，電動汽車產(chǎn)品化、商品化進程我國已初步形成了電動汽車產(chǎn)業(yè)鏈，電動汽車產(chǎn)品化、商品化進程在調(diào)整中不斷完善，電動汽車產(chǎn)業(yè)正處于產(chǎn)業(yè)培育期向產(chǎn)業(yè)發(fā)展期的過在調(diào)整中不斷完善，電動汽車產(chǎn)業(yè)正處于產(chǎn)業(yè)培育期向產(chǎn)業(yè)發(fā)展期的過渡階段，如何順利實現(xiàn)過渡，迎來電動汽車產(chǎn)業(yè)發(fā)展的高峰，是當(dāng)前研渡階段，如何順利實現(xiàn)過渡，迎來電動汽車產(chǎn)業(yè)發(fā)展的高峰，是當(dāng)前研究的熱點問題。究的熱點問題。論文基于系統(tǒng)科學(xué)理論，在分析電動汽車產(chǎn)業(yè)發(fā)展現(xiàn)狀論文基于系統(tǒng)科學(xué)理論，在分析電動汽車產(chǎn)業(yè)發(fā)展現(xiàn)狀的基礎(chǔ)上，的基礎(chǔ)上，運用系統(tǒng)動力學(xué)建模工具運用系統(tǒng)動力學(xué)建模工具VENSIMVENSIM軟件，構(gòu)建電動汽車產(chǎn)業(yè)軟件，構(gòu)建電動汽車產(chǎn)業(yè)創(chuàng)新系統(tǒng)的創(chuàng)新系統(tǒng)的SDSD模型并仿真運行，模型并仿真運行，并依據(jù)運行結(jié)果并依據(jù)運行結(jié)果，在定量分析的基礎(chǔ)，在定量分析的基礎(chǔ)上，提出促進電動汽車產(chǎn)業(yè)發(fā)展的建議上，提出促進電動汽車產(chǎn)業(yè)發(fā)展的建議，為政府和企業(yè)等相關(guān)部門決策為政府和企業(yè)等相關(guān)部門決策

簡介：武漢市某地巖溶地面塌陷后巖土力學(xué)性質(zhì)分析摘要本文根據(jù)武漢市某地巖溶地面地塌陷應(yīng)急勘察成果，對塌陷區(qū)、塌陷影響區(qū)和正常區(qū)的覆蓋土（砂）層的力學(xué)性質(zhì)進行了詳細(xì)的對比分析。關(guān)鍵詞力學(xué)性質(zhì)；對比分析；塌陷中圖分類號O3文獻(xiàn)標(biāo)識碼A文章編號前言2000年初，武漢市某地發(fā)生了嚴(yán)重的巖溶地面塌陷現(xiàn)象，塌陷區(qū)面積約2500M2造成某單位單身宿舍、鍋爐房等建筑設(shè)施嚴(yán)重毀壞，鄰近塌陷區(qū)的6層住宅地受到影響而下沉，食堂部分開裂下沉。作者作為本次巖溶地質(zhì)災(zāi)害應(yīng)急勘察的主要技術(shù)負(fù)責(zé)人，對塌陷區(qū)、塌陷影響區(qū)和未塌陷區(qū)（正常區(qū)）覆蓋土（砂）層的力學(xué)性質(zhì)進行了詳細(xì)的對比分析。1、場地概況塌陷場地位于武漢市武昌區(qū)某地，場地較為平坦，地面標(biāo)高變化一般210～230米之間，地貌單元屬長江沖積一級階地后緣。區(qū)域上該地段位于武漢市東西向石炭系～三疊系（C～T）灰?guī)r條帶上，塌陷區(qū)為碳酸巖鹽直接與砂層接觸地段。塌陷區(qū)及周邊場地地層結(jié)構(gòu)特征如下巖芯一般呈1050CM柱狀，發(fā)育的次生剪裂隙及溶蝕裂隙一般為白色方解石脈充填，層部溶蝕裂隙為紅色泥質(zhì)所充填?；野咨嗷?guī)r分布局限。其余地段均為灰?guī)r，層厚最大揭露厚度76M。依據(jù)場地地層強度受塌陷影響的程度，可將場地劃分為塌陷區(qū)、塌陷影響區(qū)及正常區(qū)。圖1巖溶地面塌陷分區(qū)圖各區(qū)物理力學(xué)性質(zhì)的對比分析勘察除鉆探外主要采用了靜力觸探及標(biāo)準(zhǔn)貫入試驗手段，獲取了塌陷區(qū)、塌陷影響區(qū)及正常區(qū)地層的物理力學(xué)性質(zhì)指標(biāo)，各種勘察數(shù)據(jù)分區(qū)分層統(tǒng)計對比分析如下正常區(qū)與塌陷區(qū)靜力觸探比貫入阻力PS值對比表1塌陷區(qū)與正常區(qū)標(biāo)準(zhǔn)貫入試驗錘擊數(shù)對比表2注統(tǒng)計方法按2000年相關(guān)規(guī)范執(zhí)行，標(biāo)準(zhǔn)貫入試驗錘擊數(shù)為桿長修正值。

簡介：1工程力學(xué)專業(yè)本科培養(yǎng)方案工程力學(xué)專業(yè)本科培養(yǎng)方案一、培養(yǎng)目標(biāo)本專業(yè)培養(yǎng)國家社會主義建設(shè)與和諧發(fā)展所需要的，適應(yīng)于市場經(jīng)濟需求，具有創(chuàng)新能力和實干精神德才兼?zhèn)涓叩葘I(yè)人才。本專業(yè)畢業(yè)生應(yīng)具有雄厚的數(shù)學(xué)、力學(xué)基礎(chǔ)，強大的力學(xué)分析能力；熟練掌握理論、計算和實驗等研究方法和工具。在機械、水利土木建筑、航天航空等行業(yè)及其研究機構(gòu)中，能夠成為厚基礎(chǔ)、寬口徑、勝任強度、振動和計算機仿真等方面與力學(xué)相關(guān)的工程設(shè)計、技術(shù)開發(fā)及技術(shù)管理等工作的高級技術(shù)人員，并為培養(yǎng)高層次力學(xué)研究及軟件開發(fā)人才打下基礎(chǔ)。本專業(yè)培養(yǎng)的基本要求是系統(tǒng)掌握本專業(yè)的基本理論，具有良好的邏輯思維素質(zhì)和針對工程應(yīng)用對象建立力學(xué)模型的能力，能夠?qū)⒗碚摲治觥?shù)值模擬和實驗研究三大能力相結(jié)合解決開發(fā)、研究和應(yīng)用領(lǐng)域中的力學(xué)問題。學(xué)生應(yīng)能熟練掌握工程FEM、CFD軟件的使用，成為既能進行理論、實驗研究，又能勝任大型工程計算這樣一種應(yīng)用與開發(fā)的復(fù)合型人才。本專業(yè)培養(yǎng)分為三個階段第一階段全面學(xué)習(xí)學(xué)校所要求的各類基本科學(xué)、文化和外語知識；初步打下力學(xué)理論基礎(chǔ)；初步掌握計算機應(yīng)用和程序設(shè)計知識。第二階段系統(tǒng)學(xué)習(xí)力學(xué)專業(yè)理論，了解固體和流體理論分析原理；熟練掌握幾種國際知名固體、流體力學(xué)分析軟件；訓(xùn)練針對工程問題建立力學(xué)模型并進行數(shù)值分析的能力，以及與力學(xué)分析相關(guān)的計算機編程能力。第三階段系統(tǒng)學(xué)習(xí)力學(xué)專業(yè)的基本實驗方法技能。培養(yǎng)理論、計算、實驗三者結(jié)合的綜合應(yīng)用能力，訓(xùn)練建立模型解決實際問題的能力，以及初步的軟件開發(fā)能力。二、主干學(xué)科固體力學(xué)SOLIDMECHANICS、計算力學(xué)COMPUTATIONALMECHANICS、實驗力學(xué)EXPERIMENTALMECHANICS。三、學(xué)制與授予學(xué)位門類四年制本科，實行彈性學(xué)習(xí)年限；授予學(xué)位工學(xué)學(xué)士學(xué)位。四、畢業(yè)最低學(xué)分要求總學(xué)分160，其中必修學(xué)分117占73％，選修學(xué)分43占27％。五、課程設(shè)置與學(xué)分分布1、通識教育45學(xué)分1－1、思想政治理論課四門課程12學(xué)分課程編號課程編號課程名稱課程名稱類別類別學(xué)時學(xué)時學(xué)分學(xué)分開設(shè)學(xué)期開設(shè)學(xué)期12113880思想道德修養(yǎng)與法律基礎(chǔ)必修48301秋12113890馬克思主義基本原理必修48301春12113900中國近現(xiàn)代史綱要必修40252秋12113060毛澤東思想、鄧小平理論和“三個代表”重要思想概論必修56352春外加任選課形勢與政策，1秋，不計入總學(xué)分。1－2、大學(xué)外語12學(xué)分學(xué)生自主選擇大學(xué)英語、大學(xué)日語、大學(xué)俄語之一。要求學(xué)校四級考試及格，并修夠123課程編號課程編號課程名稱課程名稱類別類別學(xué)時學(xué)時學(xué)分學(xué)分開設(shè)學(xué)期開設(shè)學(xué)期10112350理論力學(xué)必修72451春10111490材料力學(xué)必修72452秋10110650彈性力學(xué)必修64402春2－2－2、工程基礎(chǔ)類課程學(xué)分、工程基礎(chǔ)類課程學(xué)分95課程編號課程編號課程名稱課程名稱類別類別學(xué)時學(xué)時學(xué)分學(xué)分開設(shè)學(xué)期開設(shè)學(xué)期08112060工程制圖基礎(chǔ)A必修40251春07110060機械設(shè)計基礎(chǔ)必修64402春07111130工程材料及成形技術(shù)A選修48303秋08110521電子技術(shù)選修48303春3、專業(yè)教育學(xué)分2253－1、專業(yè)必修課程要求學(xué)分155課程編號課程編號課程名稱課程名稱類別類別學(xué)時學(xué)時學(xué)分學(xué)分開設(shè)學(xué)期開設(shè)學(xué)期10112500機械振動必修48302春10110830流體力學(xué)必修64403秋10112111有限元法必修48303秋10130187分析力學(xué)必修40252春10130887力學(xué)的工程應(yīng)用必修16101夏10111190專業(yè)英語必修32203春3－2、專業(yè)選修課程要求學(xué)分7課程編號課程編號課程名稱課程名稱類別類別學(xué)時學(xué)時學(xué)分學(xué)分開設(shè)學(xué)期開設(shè)學(xué)期10111020塑性力學(xué)選修48303秋10111880結(jié)構(gòu)力學(xué)選修64403秋80130037文獻(xiàn)檢索選修16102春10130237板殼理論選修32203春10112000復(fù)合材料力學(xué)選修32203春10112520現(xiàn)代力學(xué)方法講座選修32202春09110500工程熱力學(xué)選修48304春10111180張量分析選修32202秋10112010斷裂力學(xué)選修32204秋4、實驗實踐34學(xué)分4－1、軍訓(xùn)1學(xué)分4－2、實驗、實習(xí)、課程設(shè)計等學(xué)分23

簡介：合肥工業(yè)大學(xué)工程力學(xué)工程力學(xué)專業(yè)研究生培養(yǎng)方案11所屬學(xué)院所屬學(xué)院土木水利工程學(xué)院學(xué)科、專業(yè)代碼學(xué)科、專業(yè)代碼080104獲得授權(quán)時間獲得授權(quán)時間19862學(xué)科、專業(yè)簡介學(xué)科、專業(yè)簡介本學(xué)科點研究工程中所提出的力學(xué)問題，建立工程結(jié)構(gòu)分析的力學(xué)模型以及工程科學(xué)中的數(shù)值分析方法，將力學(xué)與工程結(jié)合起來，面向國民經(jīng)濟建設(shè)的主戰(zhàn)場。工程力學(xué)專業(yè)主要以土木工程為背景，從中提煉并解決工程力學(xué)問題，服務(wù)于土木工程教學(xué)與科研，培養(yǎng)高層次的應(yīng)用力學(xué)人才。本專業(yè)主要以工程結(jié)構(gòu)穩(wěn)定與振動、智能結(jié)構(gòu)計算理論與方法、工程結(jié)構(gòu)振動控制、工程結(jié)構(gòu)非線性靜動力分析與工程結(jié)構(gòu)抗震研究為特色，已經(jīng)具備了一支高素質(zhì)、高學(xué)術(shù)水平、結(jié)構(gòu)合理的學(xué)術(shù)隊伍，擁有國內(nèi)一流試驗設(shè)備的工程結(jié)構(gòu)中心實驗室。本學(xué)科點曾完成和正在進行多項國家自然科學(xué)基金和部基金項目的研究。多次獲省部級獎，在國內(nèi)外學(xué)術(shù)界有一定的影響。本專業(yè)與安徽省交通土建、建筑工程以及相關(guān)工程行業(yè)有著十分密切的聯(lián)系，在經(jīng)濟建設(shè)和基礎(chǔ)設(shè)施建設(shè)中起著重要的基礎(chǔ)性作用。近年來，本專業(yè)積極為安徽省經(jīng)濟建設(shè)主戰(zhàn)場服務(wù)，將科研成果直接應(yīng)用于工程實際中去，承擔(dān)了大量高等級道路、橋梁工程、房屋結(jié)構(gòu)等方面的基礎(chǔ)性科研、咨詢、監(jiān)測監(jiān)控和鑒定等工作。33培養(yǎng)目標(biāo)培養(yǎng)目標(biāo)（1）較好地掌握馬克思主義基本理論，樹立愛國主義和集體主義思想，遵紀(jì)守法，具有良好的道德品質(zhì)、人文素養(yǎng)、學(xué)術(shù)修養(yǎng)及社會責(zé)任心；具有開拓進取、嚴(yán)謹(jǐn)求實的科研作風(fēng)，能積極為社會主義現(xiàn)代化建設(shè)服務(wù)。（2）掌握本學(xué)科堅實的基礎(chǔ)理論和系統(tǒng)的專業(yè)知識，能熟練閱讀、翻譯外文資料的能力具有從事科學(xué)研究工作和獨立擔(dān)負(fù)專門技術(shù)工作的能力。掌握本學(xué)科理論與技術(shù)研究的最新發(fā)展動態(tài)，具有良好的科學(xué)素養(yǎng)、寬廣的國際視野、團隊合作精神，初步具有解決重大工程技術(shù)問題的能力。44主要研究方向主要研究方向（1）工程結(jié)構(gòu)分析與計算機仿真（2）大跨度橋梁的施工控制與仿真分析（3）智能結(jié)構(gòu)與結(jié)構(gòu)振動控制（4）復(fù)合材料結(jié)構(gòu)力學(xué)及其在工程的應(yīng)用55學(xué)制及學(xué)分學(xué)制及學(xué)分學(xué)制25年；課程規(guī)定總學(xué)分為2832學(xué)分，學(xué)位課程學(xué)分為1618學(xué)分。跨專業(yè)及同等學(xué)力考生須補修本專業(yè)本科階段至少2門主干課程，不計學(xué)分。6課程設(shè)置方案課程設(shè)置方案工程力學(xué)專業(yè)碩士研究生課程設(shè)置一覽表工程力學(xué)專業(yè)碩士研究生課程設(shè)置一覽表考核學(xué)期考核性質(zhì)類別課程名稱學(xué)時學(xué)分一二三考試考查備注自然辯證法542√√學(xué)公共科學(xué)社會主義理論與實踐361√√必修課程7課程地圖課程地圖ABCDEFGH核心能力課程名稱具備應(yīng)用科學(xué)、物理學(xué)、微積分、工程數(shù)學(xué)、工程統(tǒng)計、以及哲學(xué)知識的能力具備設(shè)計及進行科學(xué)、工程實驗以及分析解釋數(shù)據(jù)的能力具備系統(tǒng)的本學(xué)科基礎(chǔ)理論知識、專業(yè)知識、及工程技術(shù)方面的能力具備應(yīng)用專業(yè)知識及現(xiàn)代科技手段分析及解決實際工程問題的能力具備認(rèn)識工程解決方案對生態(tài)、環(huán)境、社會及全球的影響，并能持續(xù)學(xué)習(xí)的能力具備良好的國際視野及外語能力具備有效溝通、團隊合作及創(chuàng)新的能力具備專業(yè)倫理、人文素養(yǎng)、社會責(zé)任、道德法律等方面的能力自然辯證法√√√√中國特色科學(xué)社會主義理論與實踐√√√√英語√√√矩陣?yán)碚摗獭獭獭虜?shù)值分析√√√√數(shù)理統(tǒng)計√√√√隨機過程√√√√最優(yōu)化方法√√√√變分法與泛函分析√√√√彈塑性力學(xué)√√√√有限元法√√√√高等結(jié)構(gòu)動力學(xué)√√√√英語口語√√√論文寫作√√√√√√√√

簡介：芻議熱力學(xué)熱量轉(zhuǎn)移問題摘要溫度是標(biāo)志物體冷熱程度的參數(shù)。從氣體分子運動論的觀點來看，溫度標(biāo)志大量分子熱運動的劇烈程度。也可以從熱力學(xué)第零定律出發(fā)，用熱平衡概念來定義溫度。將冷熱程度不同的兩個系統(tǒng)相互接觸，它們之間會發(fā)生熱量傳遞。經(jīng)過足夠長時間，它們將達(dá)到相同的冷熱程度，熱傳遞不再進行。這種情況不隨時間變化稱為熱平衡。熱力學(xué)第一定律可表述為當(dāng)兩個熱力系統(tǒng)各自與第三個熱力系統(tǒng)處于熱平衡時，這兩個系統(tǒng)彼此之間也處于熱平衡。處于熱平衡狀態(tài)的各個系統(tǒng)具有某一宏觀共同特性且此特性只是熱力狀態(tài)的函數(shù)，標(biāo)志此宏觀共同特性的物理量就稱為溫度。所以溫度的熱力學(xué)定義是判別各熱力系統(tǒng)是否處于熱平衡的一個狀態(tài)參數(shù)。關(guān)鍵詞熱力熱量轉(zhuǎn)移一、湍流熱轉(zhuǎn)移湍流在發(fā)展速度曲線會出現(xiàn)，占據(jù)表面附近的空間同時流的中央纖芯是湍流。以解析確定該傳熱形勢下，我們需要像往常一樣在溫度分布知識中找到答案。至獲得此溫度分析必須考慮到的影響在湍流漩渦中的熱量和動量的轉(zhuǎn)移。我們將使用一個近似分析涉及的熱傳導(dǎo)和運輸?shù)膭蓊^在運輸流（即粘性效應(yīng)）在層流穿過流元件的熱流量可以被稱為雷諾管流來表示。它涉及傳熱率在管流動的摩擦損失并與實驗步驟一起使用時與氣體的普朗特數(shù)都接近于1。一個假設(shè)在分析中，一個經(jīng)驗公式為紊并指出它們?nèi)绾伪粦?yīng)用。一個優(yōu)秀的高速傳熱問題的大綱中給出的一份報告和一些典型的邊界層溫度分布為絕熱壁在高速流動。高速傳熱分析的基本結(jié)果是熱傳輸率，通?？梢杂嬎愠雠c用于低速不可壓縮的同一關(guān)系流動時的平均傳熱系數(shù)被重新定義的關(guān)系。請注意該絕熱壁溫度與實際壁溫度之間的差用于定義。以使表達(dá)式將產(chǎn)生的零熱流值當(dāng)墻是在絕熱壁溫。對于普朗特數(shù)氣體附近集結(jié)，為經(jīng)濟復(fù)蘇的因素如下關(guān)系已得出這些回收的因素，可以使用與公式結(jié)合，以獲得絕熱壁溫。在高速邊界層可能會發(fā)生顯著的溫度梯度并會出現(xiàn)在邊界層相應(yīng)的變化。該如果屬性被引入恒定屬性傳熱方程仍然可以使用在參考溫度T所推薦的?？颂匾部墒褂脽醾鬟f和流體摩擦之間的類比當(dāng)摩擦系數(shù)是已知的。總結(jié)用于高速關(guān)系計算上標(biāo)在上面的等式表明性能的評估規(guī)定的基準(zhǔn)溫度。以得到平均傳熱系數(shù)，則上面的表達(dá)式必須被集成在板的長度。如果雷諾數(shù)落在一個范圍內(nèi)使得必須被使用，該整合不能表示在封閉的形式并且一個數(shù)值積分執(zhí)行必須小心集成對于由于高速熱傳輸問題的基準(zhǔn)溫度是用于不同層流和邊界層的紊流部。這是由于不同的值用于層流和湍流方程所給出的采收率遇到非常高的流速，絕熱壁溫可能變得如此之高的氣體的離解將發(fā)生并且將有一個很寬的變化的邊界層中的屬性。?？颂亟ㄗh這些問題在焓來定義的傳熱系數(shù)的基礎(chǔ)上處理其中是焓在絕熱壁條件。同樣的關(guān)系和以前一樣用于計算除了所有屬性都恢復(fù)因數(shù)和傳熱在參考焓，然后在公式中使用傳熱系數(shù)。當(dāng)計算焓為在上述關(guān)系的使用，總焓必須使用的也就是說離解的化學(xué)能以及內(nèi)部熱能必須被包括在內(nèi)。參考焓方法已被證明是成功的計算的高速傳熱與優(yōu)于10的準(zhǔn)確

簡介：上海電力學(xué)院名教授講座姓名職稱主要研究方向簡介韋鋼教授電力系統(tǒng)分析李家珉教授哲學(xué)及馬克思主義楊平教授自動化控制方向施泉生教授管理科學(xué)、系統(tǒng)科學(xué)及在電力系統(tǒng)的應(yīng)用朱群志教授工程熱物理方向靳希教授電力系統(tǒng)分析及電網(wǎng)安全唐忠教授電力系統(tǒng)及智能電網(wǎng)分析趙德全教授英語功能語言學(xué)韓仲謙教授英語語用學(xué)幺笑穎教授英語認(rèn)知語言學(xué)趙春江研究員光伏發(fā)電系統(tǒng)技術(shù)上海電力學(xué)院名教授講座姓名職稱主要研究方向簡介韋鋼教授電力系統(tǒng)分析李家珉教授哲學(xué)及馬克思主義楊平教授自動化控制方向施泉生教授管理科學(xué)、系統(tǒng)科學(xué)及在電力系統(tǒng)的應(yīng)用朱群志教授工程熱物理方向靳希教授電力系統(tǒng)分析及電網(wǎng)安全唐忠教授電力系統(tǒng)及智能電網(wǎng)分析趙德全教授英語功能語言學(xué)韓仲謙教授英語語用學(xué)幺笑穎教授英語認(rèn)知語言學(xué)趙春江研究員光伏發(fā)電系統(tǒng)技術(shù)

簡介：藥物代謝動力學(xué)PHARMACOKINETICS,彭青,學(xué)習(xí)目標(biāo),在本次課程結(jié)束時，每位同學(xué)能列舉三種藥物跨膜轉(zhuǎn)運方式的各自特點；分析PH值對藥物簡單擴散的影響。描述藥物的體內(nèi)過程；首過消除說出藥物消除動力學(xué)一級和零級的特點；列出藥代動力學(xué)參數(shù)F、VD的計算公式及參數(shù)意義；說出參數(shù)T1/2、AUC、CSS的含義和意義；分析臨床維持量和負(fù)荷量給藥方法的適用條件，并說出兩者的關(guān)系。,,用藥,藥物在靶點的濃度,藥理作用,臨床反應(yīng),毒副作用,藥效,藥物代謝動力學(xué)劑量濃度,藥物效應(yīng)動力學(xué)濃度效應(yīng),,,,,,,,,,為什么要知道藥代動力學(xué),合理用藥以達(dá)最佳療效藥物的選擇用量給藥間隔療程,藥動學(xué)內(nèi)容,藥物體內(nèi)處置ADME定性吸收ABSORPTION分布DISTRIBUTION代謝METABOLISM排泄EXCRETION體內(nèi)藥物濃度隨時間變化的動力學(xué)規(guī)律定量,ELIMINATION消除代謝與排泄DISPOSITION處置轉(zhuǎn)運與轉(zhuǎn)化,藥物的跨膜轉(zhuǎn)運DRUGTRANSPORT,SECTION1,轉(zhuǎn)運模式,濾過FILTRATION簡單擴散SIMPLEDIFFUSION載體轉(zhuǎn)運CARRIERMEDIATEDTRANSPORT易化擴散FACILITATEDDIFFUSION主動轉(zhuǎn)運ACTIVETRANSPORT內(nèi)吞ENDOCYTOSISDRUG→ACTIVEMETABOLITESPRODRUG→DRUG,代謝步驟,Ⅰ相PHASEⅠ氧化、還原或水解，使藥物分子結(jié)構(gòu)中引入或暴露出極性集團；微粒體代謝細(xì)胞色素P450同工酶CYP450細(xì)胞光面內(nèi)質(zhì)網(wǎng)主要是肝（肝藥酶）還包括胃腸道、肺、腎非微粒體代謝水解酯酶、酰胺酶單胺氧化酶乙醇代謝脫氫酶Ⅱ相PHASEⅡ結(jié)合內(nèi)源性葡萄糖醛酸、硫酸、醋酸等，生成易溶于水且極性高的代謝物排出體外。,代謝,,,I期,II期,,排泄,RELATIVECONTRIBUTIONSOFVARIOUSCYTOCHROMEP450ISOFORMSAANDDIFFERENTPHASEIIPATHWAYSBTOMETABOLISMOFDRUGSINCLINICALUSE,MANYDRUGSAREMETABOLIZEDBYTWOORMOREOFTHESEPATHWAYSNOTETHATTWOPATHWAYS,CYP3A4/5ANDUGT,AREINVOLVEDINTHEMETABOLISMOFMORETHAN75OFDRUGSINUSEDPYD,DIHYDROPYRIMIDINEDEHYDROGENASEGST,GLUTATHIONESTRANSFERASENAT,NACETYLTRANSFERASESULT,SULFOTRANSFERASETPMT,THIOPURINEMETHYLTRANSFERASEUGT,UDPGLUCURONOSYLTRANSFERASE,藥物代謝酶,肝藥酶特點選擇性低變異性大酶活性易受外界因素影響酶誘導(dǎo)劑苯巴比妥PHENOBARBITAL自身耐受FOR24HOURLYADMINISTRATIONBLUELINE,672MGINEACHOFTHETHREECASES,THEMEANSTEADYSTATEPLASMACONCENTRATIONIS10MG/L,RELATIONSHIPBETWEENFREQUENCYOFDOSINGANDMAXIMUMANDMINIMUMPLASMACONCENTRATIONS,,定時、定量多次給藥時平均穩(wěn)態(tài)血藥濃度與劑量成正比；定時、定量多次給藥到達(dá)穩(wěn)態(tài)血藥濃度某一百分?jǐn)?shù)所需時間取決于T1/2，到達(dá)穩(wěn)態(tài)濃度的時間為5個T1/2；,藥代動力學(xué)重要參數(shù),SECTION6,藥動學(xué)基本參數(shù)及其意義,反映藥物吸收的藥動學(xué)參數(shù)曲線下面積AUC生物利用度F達(dá)峰時間TMAX和達(dá)峰濃度CMAX反映藥物分布的藥動學(xué)參數(shù)表觀分布容積VD反映藥物消除的藥動學(xué)參數(shù)消除速率常數(shù)KE半衰期T1/2清除率CL多次用藥的藥動學(xué)參數(shù)穩(wěn)態(tài)濃度CSS波動度,1曲線下面積AREAUNDERCURVE,AUC,反映一段時間內(nèi)藥物在血漿中相對累積量。測量方法一般要求計算3個以上消除半衰期的血漿濃度梯形法TRAPEZOIDALRULE積分法INTEGRALCALCULUS參數(shù)法,95,梯形面積法求AUC0?T,2生物利用度BIOAVAILABILITY,F,用藥后進入全身血循環(huán)內(nèi)藥物的相對量，常用百分率表示。BIOAVAILABILITY是生物藥劑學(xué)（BIOPHARMACEUTICS）的一項重要指標(biāo)。是評價藥物制劑質(zhì)量的重要標(biāo)志，也是選擇給藥途徑的參考指標(biāo)之一。,反映吸收相對量,絕對生物利用度不同給藥方式吸收程度相對生物利用度不同制劑、廠家、批號之間吸收情況比較生物等效性BIOEQUIVALENCE,ROUTESOFADMINISTRATION,BIOAVAILABILITY,ANDGENERALCHARACTERISTICS,99,三個藥廠生產(chǎn)的地高辛,VOLUMEOFDISTRIBUTION表觀分布容積,理論上藥物均勻分布應(yīng)占有的體液容積。即當(dāng)血漿和組織內(nèi)藥物分布達(dá)到平衡后，體內(nèi)藥物按此時的血漿藥物濃度在體內(nèi)分布時所需體液容積。VD＝D/C0藥物在體內(nèi)的分布并不均勻，VD并非藥物在體內(nèi)占有的真實體液容積。,了解藥物在體內(nèi)分布情況如70KG體重的正常人，VD≈5L表示大部分分布于血漿，VD≈1020L分布于全身體液中，VD＞40L分布到組織器官中，VD＞100L則集中分布至某個器官內(nèi)或大范圍組織內(nèi)，如甲狀腺或骨骼、脂肪組織。推測藥物的性質(zhì)VD越小，與血漿蛋白親和力越高；VD越大，與組織蛋白親和力越高；一般VD越小藥物排泄越快，而VD越大排泄越慢，毒性可能更大。計算用藥劑量DVDC不同病人用同一制劑，由于不同VD而血藥濃度不同。一般認(rèn)為VD與體表面積成正比，故用體表面積計算藥量最為合適。,意義,5一級消除速率常數(shù)（KE）,單位時間內(nèi)消除藥物的分?jǐn)?shù)，體內(nèi)各種途徑消除藥物的總和。含義它不表示單位時間內(nèi)實際消除的藥量，而是體內(nèi)藥物瞬時消除的百分率。,6HALFLIFET1/2,消除半衰期,血漿藥物濃度消除一半所需時間FIRSTORDER一室模型T1/2＝0693/KE，二室模型T1/2Β＝0693/ΒT1/2與濃度無關(guān)，為恒定值ZEROORDERT1/205C0/KE,T1/2的意義反映藥物消除快慢的程度，也反映體內(nèi)消除藥物的能力；按T1/2的長短常將藥物分為5類，超短效為T1/2≤1H，短效為1～4H，中效為4～8H，長效為8～24H，超長效為＞24H；根據(jù)T1/2可確定給藥間隔時間；,7CLEARANCECL,清除率,指單位時間內(nèi)整個機體或某個器官能消除多少容積血中所含的藥物，即單位時間消除的藥物表觀分布容積數(shù)。反映肝腎功能。,,計算方法,CL＝A/AUC（A為體內(nèi)藥物總量）一級消除動力學(xué)，恒比消除，故CL是恒定值CL＝KEVD零級消除動力學(xué)，RE以恒速消除，不隨C而變，故CL值可變。,,8STEADYSTATECONCENTRATIONCSS,在恒定給藥間隔時間重復(fù)給藥時，如果給藥間隔時間（Τ）短于藥物清除盡的時間，藥物可在體內(nèi)積累，隨給藥次數(shù)增加，當(dāng)給藥速度（RA）等于消除速度（RE）時，血藥濃度達(dá)到穩(wěn)態(tài)。,9FLUCTUATIONRANGE波動度,波動度取決于給藥間隔時間Τ，Τ越大波動越明顯?？赏ㄟ^調(diào)節(jié)Τ來調(diào)節(jié)波動度。對有效血藥濃度范圍很窄的藥物很重要，可根據(jù)所要求的波動率和藥物半衰期來考慮一個藥物適于靜滴或多次靜注。,,藥物劑量的設(shè)計和優(yōu)化,SECTION7,TARGETCONCENTRATION靶濃度,有效而不產(chǎn)生毒性反應(yīng)的穩(wěn)態(tài)血漿藥物濃度（CSS）根據(jù)靶濃度計算給藥劑量，制定給藥方案。給藥后還應(yīng)及時監(jiān)測血藥濃度，以進一步調(diào)整劑量，使藥物濃度始終準(zhǔn)確地維持在靶濃度水平。,MAINTENANCEDOSE維持量,臨床多采用多次間歇給藥或是持續(xù)滴注，以使穩(wěn)態(tài)血漿藥物濃度維持在一個治療濃度范圍。因此，要計算藥物維持劑量。,MAINTENANCEDOSEMD,TOMAINTAINSS,THEDOSINGRATEMUSTEQUALTOTHERATEOFELIMINATIONTHATISDOSINGRATERATEOFELIMINATION,TCTARGETCONCENTRATION,CLTCDOSINGINTERVAL,,,,F,MD,QUESTION,某病人病情危急，需立即達(dá)到穩(wěn)態(tài)濃度以控制，應(yīng)如何給藥加大劑量縮短給藥間隔時間其它方法,,縮短給藥間隔時間,加大劑量,LOADINGDOSE負(fù)荷量）,LOADINGDOSEISDOSEREQUIREDTOACHIEVEASPECIFICPLASMADRUGCONCENTRATIONLEVELIMMEDIATELYWITHASINGLEADMINISTRATION,即每隔一個T1/2給藥一次時，負(fù)荷量為維持量的2倍。,首劑加倍,除少數(shù)T1/2特長或特短的藥物，或零級動力學(xué)藥物外，一般可采用每一個T1/2給予半個有效量（HALFDOSEATHALFLIFEINTERVAL）并將首次劑量加倍是有效安全、快速的給藥方法。,不規(guī)律用藥的藥物濃度時間曲線,個體化給藥方案,由于個體差異的存在以及臨床上影響藥物藥動學(xué)的各種因素的存在，給藥方案往往需要進行適當(dāng)調(diào)整以適合于不同的個體，特別是對治療指數(shù)較低的藥物。個體化給藥方案的調(diào)整包括藥物的種類、給藥途徑、給藥時間、給藥劑量等。,IMPORTANTPHARMACOKINETICSCALCULATIONS,SINGLEDOSEEQUATIONSVOLUMEOFDISTRIBUTIONVDHALFLIFET1/2MULTIPLEDOSESORINFUSIONRATEEQUATIONSLOADINGDOSELDMAINTENANCEDOSEMD,

簡介：液壓傳動之流體力學(xué),1,FLUIDMECHANICS,第三章液壓流體力學(xué)基礎(chǔ),2,基本概念流體液體和氣體的總稱，基本特征是沒有一定的形狀，具有流動性。流動性流體在一個微小的剪切力作用下就能夠連續(xù)不斷地發(fā)生變形，只有在外力作用停止后變形才能停止。靜止時沒有剪切應(yīng)力，有剪切應(yīng)力時不能靜止。流體力學(xué)研究流體的相互作用以及流體與其相接觸的固體之間的相互作用。,第三章液壓流體力學(xué)基礎(chǔ),3,第一節(jié)液體靜力學(xué),第二節(jié)液體動力學(xué),第三節(jié)管道中液流的特性,第四節(jié)孔口和縫隙液流,第五節(jié)氣穴現(xiàn)象,第六節(jié)液壓沖擊,§31液體靜力學(xué),4,研究液體靜止?fàn)顟B(tài)時的平衡規(guī)律及其應(yīng)用。一、液體的靜壓力及其特性靜止液體中各質(zhì)點之間存在著相互擠壓的力，叫做內(nèi)法力，又叫壓力靜壓力P。作用方向總是沿著法線向內(nèi)的。液體的壓力有如下重要性質(zhì)靜止液體內(nèi)任意點處的壓力在各個方向上都相等。,二、重力作用下靜止液體中的壓力分布,5,（一）靜壓力基本方程距液面H深處任意點的壓力P為,液體靜壓力分布有如下特征靜止液體內(nèi)任一點的壓力由兩部分組成液面上的壓力P0和液柱重力所產(chǎn)生的壓力ΓH。靜止液體內(nèi)的壓力P隨液體深度H線性遞增。同一液體中，離液面深度相等的各點壓力相等。,液面壓力,液體重度,距液面深度,（二）靜壓力基本方程的物理意義,6,靜止液體內(nèi)任何一點具有壓力能和位能兩種能量形式，且其總和保持不變，即能量守恒。但是兩種能量形式之間可以相互轉(zhuǎn)換。,,Z,,34,三、壓力的表示方法及單位,7,（一）壓力的表示方法根據(jù)度量基準(zhǔn)的不同，壓力有兩種表示方法以絕對零壓力作為基準(zhǔn)所表示的壓力，稱為絕對壓力；以當(dāng)?shù)卮髿鈮毫榛鶞?zhǔn)所表示的壓力，稱為相對壓力。絕對壓力與相對壓力之間的關(guān)系如圖33所示。,壓力的表示方法,8,①絕對壓力以絕對零壓力為基準(zhǔn)算起的壓力②相對壓力以大氣壓力為基準(zhǔn)測得的壓力，又叫表壓力相對壓力＝絕對壓力－大氣壓力③真空度＝－相對壓力＝大氣壓力－絕對壓力④絕對壓力＝大氣壓力＋相對壓力,（二）壓力的單位,9,國際標(biāo)準(zhǔn)為帕1PA1N/M2工程中沿用巴1BAR105PA工程大氣壓10M水柱高1ATΓ水H98001098000N/M2098BAR工程大氣壓76CM汞柱高1ATMΓ汞H133280076101300N/M21013BAR,例31程中沿用巴1BAR105PA,例31,10,例31圖34所示，一充滿油液的容器，作用在活塞上的力為F1000N，活塞面積A103M2，忽略活塞質(zhì)量。求活塞下方深度為H05M處的壓力。油液的密度Ρ900KG/M3。,,四、帕斯卡原理,11,在密閉容器內(nèi)，施加于靜止液體上的壓力將以等值傳遞到液體中所有各點。這就是帕斯卡原理，或稱靜壓傳遞原理。帕斯卡原理是液壓傳動的一個基本原理。,四、帕斯卡原理,12,在密閉容器中，外力在靜止液體中產(chǎn)生的壓力變化，將以等值向液體中各點傳遞。在液壓傳動中，液體的自重ΓH比外力產(chǎn)生的壓力小得多，可以忽略不計。此時，忽略重力的影響，則可以認(rèn)為在靜止液體中，各處的壓力相等。,五、靜壓力對固體壁面的作用力,13,不計液體自重，則液體的靜壓力處處相等。即作用于固體壁面上的壓力是均勻分布的。也就是說作用在曲面各點的壓力大小相等、方向沿各點的法向。曲面在某一方向上所受的液壓力F等于壓力P與曲面在該方向的垂直投影面積A的乘積,P一定時，F(xiàn)只與投影面積大小有關(guān)，而與曲面的形狀無關(guān)。,,例31,14,求圖示液壓缸筒中右半筒在X軸正方向的作用力FX解作用力的方向X的正方向，該方向垂直投影面積，即液壓缸右半筒在與X軸垂直的投影面上的投影面積軸截面積A影2RL所以，F(xiàn)XPA影2RLP球內(nèi)沿X正方向的作用力FXPA影PΠR2,前面內(nèi)容回顧,15,一、液壓基本參數(shù)與機械基本參數(shù)之間的關(guān)系1、流量與速度之間的關(guān)系QVA2、壓力與力之間的關(guān)系PF/A3、功率之間的關(guān)系PPQFV二、液體的粘度及其單位1、動力粘度PAS2、運動粘度M2/S、ST、CST,1M2/S104ST，1ST100CST三、壓力的單位PA、MPA、BAR、AT、ATM1PA1N/M2,1BAR01MPA105PA?1AT?1ATM四、流量的單位M3/MIN，L/MIN，M3/S，L/S五、壓力的表示方法1、絕對壓力2、相對壓力絕對壓力大氣壓力3、真空度大氣壓力絕對壓力,§32液體動力學(xué),16,主要討論液體流動時的運動規(guī)律、能量轉(zhuǎn)換和流動液體對固體壁面的作用力等問題，具體要介紹四個基本方程連續(xù)方程、運動方程、能量方程和動量方程。,一、基本概念,17,（一）理想液體、恒定流動和一維流動1理想流體無粘性、不可壓縮。2恒定流動定常流動各點處的壓力、速度、密度等物理參數(shù)都不隨時間變化。,一、基本概念,18,3一維流動當(dāng)液體整個浪作線形流動時，稱為一維流動。當(dāng)作平面流動時，稱為二維流動；當(dāng)作空間流動時，稱為三維流動。一維流動最簡單，但是嚴(yán)格意義上的一維流動要求液流界面上各點處的速度矢量完全相同，這種情況在實際液流中極為少見，一般常把封閉容器內(nèi)的液體流動按一維流動處理。,（二）流線、流束和流管,19,1跡線油液質(zhì)點所經(jīng)過的軌跡。觀察一個質(zhì)點的運動過程。2流線在某一瞬時，液流中一條條標(biāo)志各質(zhì)點運動狀態(tài)的曲線。（多個質(zhì)點運動狀態(tài)的瞬時快照）,例如在透明的清水管中，注入紅色液體，就會看到一條紅線，它標(biāo)志著紅線上各質(zhì)點的運動狀態(tài)。當(dāng)液體作定常流動時，流線與跡線重合。,（二）流線、流束和流管,20,3流束流線的集合。4流管抽去流束的芯，流束的外皮。（三）通流截面、流量和平均流速,1通流截面過流截面通流截面與所有流線都垂直的截面。,流量和平均流速,21,2流量單位時間內(nèi)，流過某過流面積的液體的體積在過流截面上各點的流速是不相等的。3平均流速,（四）流動液體的壓力,22,在流動液體內(nèi)，由于慣性力和粘性力的影響，任意點處在各個方向上的壓力并不相等，但在數(shù)值上相差甚微。當(dāng)慣性力很小，且把液體當(dāng)作理想液體時，流動液體內(nèi)任意點處的壓力在各個方向上的數(shù)值仍可以看作是相等的。,二、連續(xù)性方程,23,設(shè)在流動的液體中取一控制體V（見圖310），它內(nèi)部液體的質(zhì)量為M，單位時間內(nèi)流入、流出的質(zhì)量流量為QM1、QM2，根據(jù)質(zhì)量守恒定律，QM1QM2應(yīng)等于該時間內(nèi)控制體V中液體質(zhì)量的變化率DM/DT。由于QM1Ρ1Q1、QM2Ρ2Q2、MΡV，因此,這就是流體流過具有固定邊界控制體時通用的連續(xù)方程。,二、連續(xù)性方程,24,理想液體不可壓縮，Ρ1Ρ2Ρ在無泄漏管內(nèi)做恒定流動時，流量既不能增加，也不能減小，在管內(nèi)任何一個過流截面上，流過的流量均相等。,這就是理想液體一維流動的連續(xù)性方程。,三、理想液體的運動微分方程,25,對理想液體來說，作用在微元體上的外力有以下兩種1壓力在兩端截面上產(chǎn)生的作用力,2作用在微元體上的作重力,三、理想液體的運動微分方程,26,這一微元體積的慣性力為,關(guān)于全加速度,UFS,T,右邊第1項為移位加速度，在單位時間內(nèi)，由位置變化產(chǎn)生的速度變化；右邊第2項為當(dāng)?shù)丶铀俣?，在單位時間內(nèi)，由流量變化產(chǎn)生的速度變化。,三、理想液體的運動微分方程,27,微元體積的慣性力為,根據(jù)牛頓第二定律∑FMA，有,故得,前面的結(jié)果壓力在兩端截面上產(chǎn)生的作用力,質(zhì)量力,這就是理想液體的運動微分方程，也稱液流的歐拉方程,315,四、能量方程,28,（一）理想液體的能量方程在圖所示的一段微流束上，將式315的兩邊各乘上DS，并從流線S上的截面1積分到截面2，即,上邊兩式各除以G，移項后整理得,316,（一）理想液體的能量方程,29,,0，故上式變?yōu)?317,,（一）理想液體的能量方程,30,必須注意，外力是沿著微流束作功的，因此同一微流束上各點的位能、壓力能和動能可以互相轉(zhuǎn)換，且其和為一定值。另外，由于積分是沿著微流束進行的，所以式316和式317只分別適用于同一微流束上只受重力作用、作非恒定流動或恒定流動的理想液體。,（一）理想液體的能量方程,31,如何記憶1結(jié)合34式2從這段微流束的總能量上記憶位能EZMGZVΡGZ壓力能EPPTPQTPV動能EUMU2/2VΡU2/2總能量VΡGZPVVΡU2/2C1兩邊同除以VΡG，ZP/ΡGU2/2GC,例子壓力能勢能測壓計勢能壓力能靜止流體壓力能動能水槍，噴霧器，噴壺動能壓力能測速計勢能動能倒水，虹吸動能勢能噴泉,317,,（一）理想液體的能量方程,32,為了記住能量方程，更好地理解能量轉(zhuǎn)化關(guān)系，流體的能量方程可寫成三種形式，三種形式的量綱分別為能量、壓力、高度1微段流體總能量守恒,2單位體積流體能量守恒,動壓力,3單位重量流體能量守恒,位置壓力,壓力頭,位置頭,靜壓力,速度頭,動能,勢能,壓力能,（一）理想液體的能量方程,33,理想液體的伯努力方程使用條件1理想流體、定常流動2同一條流線上的上下游3在重力場中4與外界沒有能量交換,317,（二）實際液體的能量方程,34,沿一條流線列伯努力方程,將上式兩端乘以相應(yīng)的微小流量DQDQ＝U1DA1U2DA2，然后各自對流束的通流截面A1和A2進行積分，得,（二）實際液體的能量方程,35,首先將圖313中截面A1和A2處的流動限于平行流動或緩變流動，這樣，通流截面上各點處的壓力符合液體靜力學(xué)的壓力分布規(guī)律，即ZP/ΡG＝CONSTANT。其次，用平均流速V代替流束截面A1或A2上各點處不等的流速U，且令單位時間內(nèi)截面A處液流的實際動能和按平均流速計算出的動能之比為動能修正系數(shù)Α，即,單位時間內(nèi)流過A2的流量所具有的總能量,流束內(nèi)的液體從A1流到A2因粘性摩擦而損耗的能量。,單位時間內(nèi)流過A1的流量所具有的總能量,36,對液體在流束中流動時用平均流速V代替實際流速U，引入動能修正系數(shù)Α。得,（二）實際液體的能量方程,322,上式用壓力表示,紊流時,層流時,PW代表單位體積液體在兩截面間流動過程中的能量損失，用壓力損失來表示。,HW單位重量流體在1～2兩截面之間的能量損失，稱水頭損失,37,實際液體的伯努力方程使用條件,1定常流動2同一條流管上的上下游，認(rèn)為同一截面上各點流速皆為平均流速V。實際上不等，所以要修正。3在重力場中4除內(nèi)部損失，與外界沒有能量交換5截面1、2取在緩變流動處。,322,38,注意兩截面要順流截取，1在上游、2在下游。,例22試分析圖示液壓泵的吸油過程解取油箱液面為截面11作為基準(zhǔn)面；泵的入口處為截面22，應(yīng)用伯努力方程得,實際液體的伯努力方程舉例,分析,39,若H0，則P20，在泵的入口處將產(chǎn)生真空。真空度由三部分組成①流速；②位置差；③壓力損失。減小真空度的方法①加大管徑D，以減小流速V，并減小PW②減小吸程高度H，一般取H05M,40,思考題,1什么是理想液體，什么是實際液體2何謂恒定流動定常流動，何謂跡線、流線、流束2什么是實際流速，什么是平均流速3什么是流動液體的能量方程它的物理意義是什么4用伯努力方程解決實際問題時，必須具備哪些條件,5如圖所示，液壓泵輸出的流量QP05L/S，全部進入液壓缸，液壓缸大腔截面積A12000MM2，小腔截面積A11000MM2，進、回油管直徑D10MM。求活塞的運動速度，進、回油管中油液的流速。,

簡介：第二章熱力學(xué)第二定律,§21自發(fā)變化的共同特征§22熱力學(xué)第二定律§23CARNOT循環(huán)與CARNOT定理§24熵的概念§25CLAUSIUS不等式與熵增加原理§26熱力學(xué)基本方程與TS圖§27熵變的計算§28熵和能量退降,第二章熱力學(xué)第二定律,§29熱力學(xué)第二定律的本質(zhì)和熵的統(tǒng)計意義§210HELMHOLTZ和GIBBS自由能§211變化的方向與平衡條件§212的計算示例§213幾個熱力學(xué)函數(shù)間的關(guān)系§214熱力學(xué)第三定律及規(guī)定熵§215絕對零度不能到達(dá)的原理,,,第二章熱力學(xué)第二定律,熱力學(xué)第一定律，指出了能量的守恒和轉(zhuǎn)化以及在轉(zhuǎn)化過程中各種能量之間的相互關(guān)系，但它卻不能指出變化方向和變化進行的程度。如下反應(yīng),1反應(yīng)是否可以自發(fā)進行，進行的方向2化學(xué)反應(yīng)進行的限度問題,第二章熱力學(xué)第二定律,§21自發(fā)變化的共同特征,自發(fā)變化能夠自動發(fā)生的變化。,例如A，氣體的真空膨脹；B，熱量從高溫物體傳到低溫物體；C，濃度不等的溶液混合均勻；,自發(fā)變化的共同特征方向性和不可逆性。,不可逆并不等于無法回復(fù)原狀，只是不能自動進行；理想氣體自由膨脹后再壓縮自發(fā)變化發(fā)生后，不可能使系統(tǒng)和環(huán)境都恢復(fù)到原狀而不留下任何的影響。,§22熱力學(xué)第二定律,不可逆性的普遍原理熱力學(xué)第二定律,CLAUSIUS說法不可能把熱從低溫物體傳到高溫物體，而不引起其他變化,KELVIN說法不可能從單一熱源取出熱使之完全變?yōu)楣?，而不發(fā)生其他的變化,C說法與K說法等價；不要誤以為熱不能完全變?yōu)楣?，而是在無其他變化的條件下，熱不能完全變成功；K說法也表達(dá)為第二類永動機的不可能；（不違背第一類永動機）第二定律也是經(jīng)驗的總結(jié)；熱轉(zhuǎn)化為功是有條件的，有限度的，而功轉(zhuǎn)化為熱是無條件的。,理想氣體等溫膨脹,§22熱力學(xué)第二定律,兩種說法的等價性說明,若C說法不對,→結(jié)合熱機構(gòu)成循環(huán),→凈結(jié)果違背K說法,§23CARNOT循環(huán)與CARNOT定理,1824年，法國工程師NLSCARNOT設(shè)計,,為研究熱機效率問題,AB過程1，等溫可逆膨脹，系統(tǒng)與TH接觸，狀態(tài)由A→B,BC過程2，絕熱可逆膨脹，系統(tǒng)離開TH，狀態(tài)由B→C,CD過程3，等溫可逆壓縮，系統(tǒng)與TC接觸，狀態(tài)由C→D,DA過程4，絕熱可逆壓縮，系統(tǒng)離開TC，狀態(tài)由D→A,工作物質(zhì)NMOL理想氣體,,系統(tǒng)對環(huán)境做功,,,§23CARNOT循環(huán)與CARNOT定理,CARNOT正循環(huán),熱機,熱機效率（轉(zhuǎn)換系數(shù)）,冷凍系數(shù),冷泵關(guān)注TC熱泵關(guān)注TH,TH高溫存儲器,TC低溫存儲器,,,,,CARNOT逆循環(huán),熱機,應(yīng)用空調(diào),,可逆時成立,Η1是不可能的，能達(dá)到多少,CARNOT所有工作于同溫?zé)嵩磁c同溫冷源之間的熱機，其效率不可能超過可逆機,§23CARNOT循環(huán)與CARNOT定理,推論所有工作于同溫?zé)嵩磁c同溫冷源之間的可逆機，其Η相等。,熱機效率與工作物質(zhì)的本性無關(guān)，即可以引用理想氣體CARNOT循環(huán)的結(jié)論。,§23CARNOT循環(huán)與CARNOT定理,§24熵的概念,,,任意可逆循環(huán),,,,,,,,,,PVOOWQ,MXO’O’YN,1,2,任意可逆循環(huán)分為許多CARNOTCYCLE,任意可逆循環(huán)可以用一連串的CC來代替，其熱溫商可表示為,即任意可逆循環(huán)，各溫度的熱溫商總和等于零。,任意可逆循環(huán)過程ABA,由A到B經(jīng)由兩個不同的可逆過程，它們各自的熱溫商總和相等；A和B的選擇是任意的；,§251CLAUSIUS不等式第二定律的數(shù)學(xué)表達(dá)式§252熵增加原理,§25CLAUSIUS不等式與熵增加原理,由CARNOT定理，可知,§251CLAUSIUS不等式,即系統(tǒng)經(jīng)由狀態(tài)A不可逆變化到狀態(tài)B過程中熱溫商的累加和總是小于系統(tǒng)的熵變,對于微小過程（元過程）有,第二定律的普遍表達(dá)式,在絕熱條件下，趨向于平衡的過程使系統(tǒng)的熵增加?！办卦鲈怼备綦x系統(tǒng)的熵永不減少；DSISO≥0，判斷自發(fā)變化的方向；△SISO△SSYS△SSUR≥0；,§252熵增加原理,熵的特點,熵是系統(tǒng)的狀態(tài)函數(shù)，是容量性質(zhì)。可以用CLAUSIUS不等式來判別過程的可逆性在絕熱過程中，若過程是可逆的，則系統(tǒng)的熵不變。若過程是不可逆的，則系統(tǒng)的熵增加。絕熱不可逆過程向熵增加的方向進行，當(dāng)達(dá)到平衡時，熵達(dá)到最大值。在任何一個隔離系統(tǒng)中，若進行了不可逆過程，系統(tǒng)的熵就要增大，一切能自動進行的過程都引起熵的增大。不可逆過程可以是自發(fā)的，也可以是非自發(fā)的。在絕熱封閉系統(tǒng)中，系統(tǒng)與環(huán)境無熱交換，但可以用功的形式交換能量。若在絕熱封閉系統(tǒng)中發(fā)生一個依靠外力進行的非自發(fā)過程，則系統(tǒng)的熵值也是增加的溫度發(fā)生變化。,§252熵增加原理,§261第一定律與第二定律的聯(lián)合公式§262TS圖及其應(yīng)用,§26熱力學(xué)基本方程與TS圖,對于封閉體系的可逆過程有,聯(lián)合公式或熱力學(xué)基本方程,§261第一定律與第二定律的聯(lián)合公式,計算在系統(tǒng)可逆過程中吸收的熱可由,而對等溫過程，只能采用前者。即QRTDSTS2–S1,PV圖表示“功”；TS圖表示“功”和“熱”；后者更常用。,§262TS圖及其應(yīng)用,Q,W,§271等溫過程中的熵變§272變溫過程中的熵變,§27熵變的計算,熵為狀態(tài)函數(shù)不可逆過程的熵變由設(shè)計可逆過程來得到。,⑴理想氣體的等溫可逆變化,§271等溫過程中的熵變,§271等溫過程中的熵變,熵變的求算①熵為狀態(tài)函數(shù)；②不可逆過程的熵變由設(shè)計可逆過程來得到；③設(shè)計可逆過程后，注意QSUR和△SSUR的求算。,§271等溫過程中的熵變,⑵等溫等壓可逆相變,等溫等壓，不可逆相變，設(shè)計可逆過程,設(shè)計過程的原則是不改變過程的溫度或壓力,⑶理想氣體（或理想溶液）的等溫等壓混合過程，并符合分體積定律，即則,解,§271等溫過程中的熵變,⑴物質(zhì)的量一定的可逆等容、變溫過程,⑵物質(zhì)的量一定的可逆等壓、變溫過程,§272變溫過程中的熵變,⑶物質(zhì)的量一定從到的過程。,§272變溫過程中的熵變,設(shè)計可逆過程計算熵變,2632K和PΘ的過冷水凝固為冰，求過程的熵變。,§28熵和能量的退減,,,,,,,,,,,熱源,,熱源,,熱源,,,熱和功“不等價”；高溫?zé)嵩碩A和低溫?zé)嵩碩B“不等價”；能量“貶值”；,如生產(chǎn)中的熱傳導(dǎo)過程，高溫蒸汽貶值為低溫蒸汽,§29熱力學(xué)第二定律的本質(zhì),⑴熱與功轉(zhuǎn)換的不可逆性熱是分子混亂運動的一種表現(xiàn)，而功是分子有序運動的結(jié)果。功轉(zhuǎn)變成熱是從規(guī)則運動轉(zhuǎn)化為不規(guī)則運動，混亂度增加，是自發(fā)的過程；而要將無序運動的熱轉(zhuǎn)化為有序運動的功就不可能自動發(fā)生。⑵氣體混合過程的不可逆性將N2和O2放在一盒內(nèi)隔板的兩邊，抽去隔板，N2和O2自動混合，直至平衡。這是混亂度增加的過程，也是熵增加的過程，是自發(fā)的過程，其逆過程決不會自動發(fā)生。⑶熱傳導(dǎo)過程的不可逆性處于高溫時的體系，分布在高能級上的分子數(shù)較集中；而處于低溫時的體系，分子較多地集中在低能級上。當(dāng)熱從高溫物體傳入低溫物體時，兩物體各能級上分布的分子數(shù)都將改變，總的分子分布的花樣數(shù)增加，是一個自發(fā)過程，而逆過程不可能自動發(fā)生。,§29熱力學(xué)第二定律的本質(zhì),熱力學(xué)第二定律指出，凡是自發(fā)的過程都是不自動可逆的，而一切不可逆過程都可以與熱功交換的不可逆相聯(lián)系，即功可以完全轉(zhuǎn)變成熱，而熱不能轉(zhuǎn)變成功而不留下任何影響?？偨Y(jié)以上認(rèn)識我們可以看出，一切自發(fā)不可逆過程都是向混亂度增加的方向進行，而熵函數(shù)可以作為體系混亂度的一種量度，這就是熱力學(xué)第二定律所闡明的不可逆過程的本質(zhì)。,§2101為何要定義這兩個函數(shù)§2102HELMHOLTZA自由能§2103GIBBSG自由能,§210HELMHOLTZA自由能和GIBBSG自由能,第一定律→內(nèi)能U→為處理問題方便定義了焓H；第二定律→熵S，但用熵作為判據(jù)時，系統(tǒng)必須是隔離系統(tǒng)，也就是說必須同時考慮系統(tǒng)和環(huán)境的熵變，這很不方便。通常反應(yīng)總是在等溫、等壓或等溫、等容條件下進行，有必要引入新的熱力學(xué)函數(shù)，利用系統(tǒng)自身狀態(tài)函數(shù)的變化，來判斷自發(fā)變化的方向和限度。,§2101為何要定義這兩個函數(shù),體系始終態(tài)溫度與環(huán)境的相等，不一定是恒溫過程,§2102HELMHOLTZA自由能,無其它功,,,在等溫、等容過程中，一個封閉系統(tǒng)所能做的最大功等于其HELMHOLTZ自由能的減少。,§2103GIBBSG自由能,,在等溫、等壓條件下，一個封閉系統(tǒng)所能做的最大非體積功等于其GIBBS自由能的減少。,§211變化的方向與平衡條件,⑴S判據(jù)對于隔離系統(tǒng)或絕熱系統(tǒng),⑵A判據(jù)對于等溫、等容和不做其他功的系統(tǒng)，,⑶G判據(jù)對于等溫、等壓和不做其他功的系統(tǒng)，,,在一定條件下判別自發(fā)變化的方向,,S判據(jù)要隔離體系，A和G判據(jù)只要考慮系統(tǒng)自身性質(zhì)即可；不要誤以為等溫等壓下，△G0的變化不可能，而是不會自動發(fā)生；判斷變化的方向性時，沒有涉及速率的問題；例氫氧混合生成水,§211變化的方向與平衡條件,§2121基本方程§2122特性函數(shù)§2123MAXWELL關(guān)系式及其應(yīng)用,§212幾個熱力學(xué)函數(shù)間的關(guān)系,HUPVGH–TSAU–TS,GHOSTAUGUST,§2121基本方程,,,條件組成不變，封閉，可逆，WF0,,,1869年，MASSIEU指出，對于U，H，S，A，G等熱力學(xué)函數(shù)，只要其獨立變量選擇適當(dāng)，就可以從一個已知的熱力學(xué)函數(shù)求得所有其它熱力學(xué)函數(shù)，從而可以把一個熱力學(xué)系統(tǒng)的平衡性質(zhì)完全確定下來。,這個已知函數(shù)就稱為特性函數(shù)，所選擇的獨立變量就稱為該特性函數(shù)的特征變量。,例選T，P為函數(shù)G的特征變量，并已知GGT,P的函數(shù)形式。,§2122特性函數(shù),,對任意狀態(tài)函數(shù)Z的變化與途徑無關(guān)，在數(shù)學(xué)上稱Z具有全微分的性質(zhì)。,§2123MAXWELL關(guān)系式及其應(yīng)用,,§2131等溫物理變化中的△G§2132GIBBS自由能與溫度的關(guān)系§2133GIBBS自由能與壓力的關(guān)系,§213△G的計算,⑴等溫、等壓可逆相變,§2131等溫物理變化中的△G,,理想氣體,§2131等溫物理變化中的△G,,⑵等溫下，,§2132GIBBS自由能與溫度的關(guān)系,,問題,§2133GIBBS自由能與壓力的關(guān)系,0℃，10PΘ時冰是否能變成水,§2133GIBBS自由能與壓力的關(guān)系,0℃，10PΘ時冰是否能變成水,0℃，10PΘ水→冰,0℃，PΘ水→冰,↑,↑,,,,,§2141熱力學(xué)第三定律§2142熵的相對值規(guī)定熵§2143反應(yīng)過程的熵變計算,§214熱力學(xué)第三定律與規(guī)定熵,第二定律只能求△S，不能得到熵的絕對值，同樣需要人為規(guī)定一些參考點為零點，來求熵的相對值。,問題零點在哪里,1902年，TWRICHARD發(fā)現(xiàn)低溫下電池反應(yīng)有,凝聚系統(tǒng)的△H和△G與T的關(guān)系,如下圖,§2141熱力學(xué)第三定律,,1906年，HWNERNST德國系統(tǒng)研究了低溫下凝聚態(tài)系統(tǒng)的化學(xué)反應(yīng)。假定,1912年，MPLANK德國進一步假定0K時，純凝聚態(tài)的熵值等于零，即,1920年，LEWIS和GIBSON對上式做了界定，指出在0K時，任何完整晶體的熵等于零熱力學(xué)第三定律,完整晶體是指晶體中的原子或分子只有一種排列。如NO可以有NO和ON排列形式，所以不是完整晶體。第三定律概括了一些低溫現(xiàn)象的實驗事實。,§2141熱力學(xué)第三定律,,§2142熵的相對值規(guī)定熵,,§2143反應(yīng)過程的熵變計算,,,,§215絕對零度不能達(dá)到原理,NERNST熱定理指出，接近0K時，任何過程的S不變→既是等熵過程又是絕熱過程，沒有熱交換→接近0K時，任何熱力學(xué)過程都不能通過釋放熱量而降低溫度又由于凝聚態(tài)物質(zhì)，不能靠絕熱膨脹對環(huán)境做功而降溫,,凝聚態(tài)系統(tǒng)溫度不可能再降低，從而不能達(dá)到絕對零度，只能接近0K。,這也是第三定律的另一種表述,,,不可逆性的普遍原理熱力學(xué)第二定律,CLAUSIUS說法不可能把熱從低溫物體傳到高溫物體，而不引起其他變化,KELVIN說法不可能從單一熱源取出熱使之完全變?yōu)楣?，而不發(fā)生其他的變化,C說法與K說法等價；不要誤以為熱不能完全變?yōu)楣?，而是在無其他變化的條件下，熱不能完全變成功；K說法也表達(dá)為第二類永動機的不可能；第二定律也是經(jīng)驗的總結(jié)；熱轉(zhuǎn)化為功是有條件的，有限度的，而功轉(zhuǎn)化為熱是無條件的。,理想氣體等溫膨脹,兩種說法的等價性說明,復(fù)習(xí)1,,熱力學(xué)第二定律C說法和K說法,,分析可逆過程的熱溫商，引入了熵的概念。,復(fù)習(xí)2,自然界自發(fā)變化的共同特征方向性和不可逆性,CARNOT循環(huán)與定理,,,,分析不可逆過程的熱溫商，得到CLAUSIUS不等式。,分析絕熱過程的熵變，提出熵增加原理。,,,,,,,熵變的求算①熵為狀態(tài)函數(shù)；②不可逆過程的熵變由設(shè)計可逆過程來得到；③設(shè)計可逆過程后，注意QSUR和△SSUR的求算。,復(fù)習(xí)3熵變的求算,,復(fù)習(xí)4自發(fā)變化方向的判據(jù)與平衡的條件,A和G的引入及一定條件下自發(fā)變化方向的判據(jù)與平衡的條件。,,限度,,方向,自發(fā)過程的共同特征熱力學(xué)第二定律和CARNOT定理熵G和A自發(fā)變化方向的判斷和平衡的條件四個熱力學(xué)基本關(guān)系式第三定律、規(guī)定熵和低溫定律,復(fù)習(xí)5,

簡介：油氣層滲流力學(xué),第五章單相液體的穩(wěn)定滲流理論,51單相液體穩(wěn)定滲流模型的典型解及其應(yīng)用單相穩(wěn)定滲流的數(shù)學(xué)模型為本章主要研究三種典型的幾何模型條帶模型圓形模型球形模型,51,將51式化成極坐標(biāo)形式為,N0平面平行流N1平面徑向流N2球面徑向流,一單相液體平面平行滲流,1假設(shè)條件水平均質(zhì)等厚（長度L，寬度W，厚度H2微分方程及其定解條件（N1,RX,,,,,,,,,,,,,53,PE,PB,3方程的求解采用分離變量法求解,,,,,,L,PE,PB,方程的解,壓力分布,3壓力梯度分布,4滲流速度分布,5單相穩(wěn)定流的產(chǎn)量公式,,6單相流的水動力學(xué)場圖,1幾個概水動力學(xué)場圖流線與等壓線組成的圖形等壓面在滲流場中壓力相等的空間點組成的面等壓線在同一滲流平面內(nèi),壓力相等的點組成的線流線與等壓線垂直的線,2等壓線,流線的繪制規(guī)定在作等壓線時,必須使任意兩條相鄰等壓線間的壓力相等作流線時,必須使任意兩條相鄰流線間的流量相等3繪制流線,等壓線的意義形象地描繪流體的流向及能量損耗規(guī)律,流速分布規(guī)律,比計算公式更直觀和更生動具體,4單相單度流的水動力學(xué)場圖,等壓線方程為流線的方程為水動力學(xué)場圖等間隔的水平線與垂直線形成的網(wǎng)格,X常數(shù),Y常數(shù),,,,,,,,,,,,,,,,7應(yīng)用,確定產(chǎn)量確定生產(chǎn)壓差,二單相不可壓縮流體平面徑向流,1假設(shè)條件1圓形2達(dá)西流動,,,,,,,,,,,,2滲流微分方程,3微分方程的求解,4壓力分布,,,,,,,,,,,,,5壓力梯度分布,,,,,R,RW,6滲流速度分布,,,,,7井產(chǎn)量計算,,8水動力學(xué)場圖,等壓線方程R常數(shù)流線方程Q常數(shù)水動力學(xué)場圖,,,9應(yīng)用,研究影響產(chǎn)量的因素研究提高產(chǎn)量的方法,三、平均地層壓力及質(zhì)點運動規(guī)律,1、問題的提出2、計算平均地層壓力的方法面積加權(quán)法3、徑向流平均地層壓力的計算方法,4、近似計算5、實例計算詳見書P43,四、質(zhì)點移動規(guī)律,1、問題的提出2、單向流質(zhì)點移動規(guī)律問題的描述計算公式應(yīng)用實例,3、平面徑向流質(zhì)點移動規(guī)律問題的描述計算應(yīng)用,,,,,五、單相不可壓縮的球面徑向流,1、假設(shè)條件（1供給區(qū)是以RE為半徑的球面，。。。。（2不可壓縮流體按達(dá)西定律穩(wěn)定滲流。2、滲流微分方程3、方程的求解方法分離變量方法,4、壓力分布,5、球形流壓力梯度分布6、滲流速度分布,7、產(chǎn)量公式8、應(yīng)用條件厚油層、鉆開程度不完善等,52、氣體穩(wěn)定滲流微分方程的典型解,氣體滲流微分方程,一、服從達(dá)西定律的氣體單向穩(wěn)定滲流,1、假設(shè)條件單向流動等溫的達(dá)西滲流氣體保持穩(wěn)定滲流狀態(tài)2、方程及定解條件,3、壓力分布特點壓力平方與距離成線性關(guān)系4、壓力梯度分布,5、速度分布6、水動力學(xué)場圖,,,,,,,,,,,,,產(chǎn)量公式,二、服從達(dá)西滲流定律的氣體平面徑向穩(wěn)定滲流,1、假設(shè)條件2、滲流方程,3、壓力分布（設(shè)UZ常數(shù)）,5、壓力梯度分布,6、滲流速度分布,7、水動力學(xué)場圖,8、產(chǎn)量公式,第一節(jié)彈性不穩(wěn)定滲流的物理過程,第七章彈性液體在彈性多孔介質(zhì)中的滲流,第二節(jié)彈性液體不穩(wěn)定滲流的微分方程,第三節(jié)彈性不穩(wěn)定滲流數(shù)學(xué)模型的典型解,第四節(jié)單位制與法定計算單位,第五節(jié)彈性不穩(wěn)定滲流時油井間的干擾,第六節(jié)彈性不穩(wěn)定滲流壓力波的傳播規(guī)律,第七章彈性液體在彈性多孔介質(zhì)中的滲流,第一節(jié)彈性不穩(wěn)定滲流的物理過程,一、力在剛性及彈性體中的傳播,,,,,,,1、關(guān)閉油井時，井底壓力不是一下子恢復(fù)到靜止地層壓力PE，而是逐步上升至PE的。,,T,P,,PE,PW,,,2、甲井投產(chǎn)引起地層壓力下降，乙井不會立刻感受到，而是要經(jīng)過一個時階段?T之后，乙井井底壓力及產(chǎn)量才受到影響而發(fā)生變化。3、開井時，井底壓力不是一下子降至某個值就穩(wěn)定下來，而是逐漸下降到某個值才穩(wěn)定下來。,二、彈性驅(qū)動時，流動的基本特征,,,井筒,,Q,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,PE,原始地層壓力,,開井生產(chǎn),井筒壓力下降,,井壁附近地層壓力下降,,地層壓力下降范圍向外擴大,壓力波的傳播非瞬時完成,1、由于流體及巖層具有彈性，因而井底壓力變化在地層中的傳播是非瞬時完成的。2、地層中任意一點上的壓力、流速將隨時間而變。PF1T,RVF2T,R3、地層壓力的下降，將引起流體和巖石顆粒膨脹，孔隙度下降，從而迫使一部分流體在彈性力的作用下，從孔隙中排除流入井底。?F1P?F2P,彈性驅(qū)動的特點,三、井以定產(chǎn)量投產(chǎn)時地層壓力變化規(guī)律,,,,A,B,,E,H,,,,RT1,,W,U,G,,,RT2,,W1,U1,H1,,,RT3,,（一）壓力傳播的過程,,,,,,,,RT1,,,,RT2,,,,RT3,地層中任意一點上的流速的變化,X,X點處壓降漏斗的斜率越來越大，表明該點的流速在逐漸增加，通過此點向井流動的液體越來越多。,（二）外邊界對壓降漏斗的影響,1、地層為無限大時,壓降漏斗不斷擴大與加深的過程將是無限制地持續(xù)下去。,,,,,,,,2、地層邊界有供給時,,,,,,,,,,,RE,GS,TTB,設(shè)TTB時刻壓力波到達(dá)供給邊界。,油井產(chǎn)量由兩部分液體組成,Q1通過供給邊界流入地層的液量；Q2供給半徑RE以內(nèi)，地層及流體彈性膨脹排除的液量。,,,,,,,,,,RE,GS,TTB,,,,T?,3、地層邊界無供給時,,,,,,,,,,,GS,TTB,設(shè)TTB時刻壓力波到達(dá)供給邊界。,在供給邊緣上壓力梯度為零,,,,,,,,,,,,,,,（三）常用的名詞,激動區(qū)域（影響區(qū)）井底壓力變化的波及區(qū)域。條件影響邊緣半徑（影響半徑）壓力降波及區(qū)域的半徑，即激動區(qū)半徑。壓降漏斗前緣激動區(qū)前緣。彈性驅(qū)動第一相（不穩(wěn)定流動初期）壓降漏斗前緣到達(dá)地層邊界以前稱為彈性驅(qū)動第一相。,四、井以定井底壓力投產(chǎn)時，地層壓力及產(chǎn)量變化規(guī)律,1、地層邊界有液源供給的情況,（1）地層壓力變化分析,,,,,,,,GS,RE,,,,TTB,,,PW,（2）井產(chǎn)量變化規(guī)律,,,,,,,,GS,RE,,,,,,PW,,假設(shè)在T0時，井底壓力瞬間從PE降到PW，地層中不發(fā)生壓力降。,,,,Q,,,實際生產(chǎn),,2、地層邊界無供給的情況,（1）地層壓力變化分析,,,,,,,,GS,RE,,,,TTB,PW,,,,T?,（2）井產(chǎn)量變化規(guī)律,,Q,T,,,第二節(jié)彈性液體不穩(wěn)定滲流的微分方程,可壓縮液體在彈性多孔介質(zhì)中按達(dá)西定律滲流的微分方程,在極坐標(biāo)系中,式中N0單向流一維N1徑向流二維N2球形流三維,第三節(jié)彈性不穩(wěn)定滲流數(shù)學(xué)模型的典型解,一、無限大地層，井以定產(chǎn)量投產(chǎn)的典型解,滲流微分方程,邊界條件,初始條件,查數(shù)學(xué)手冊知，冪積分函數(shù),所以,無限大地層以定產(chǎn)量Q投產(chǎn)后，地層中任一點M上壓降計算公式。,,冪積分函數(shù)可展開成級數(shù),當(dāng),時可以只保留級數(shù)的前兩項。,井底壓降,考慮井壁污染或異常產(chǎn)生的附加阻力,二、圓形封閉地層中心，一定產(chǎn)量井投產(chǎn)的典型解,?N是方程J1R?Y1?Y1R?J1?0的根。JO第一類零階貝塞爾函數(shù)；YO第二類零階貝塞爾函數(shù)；J1第一類一階貝塞爾函數(shù)；Y1第二類一階貝塞爾函數(shù)；,圓形封閉地層不穩(wěn)定滲流典型解,,,PR,T,無因次化進行拉普拉斯變化,,常微分方程,彈性驅(qū)動不穩(wěn)定滲流第二相初期的實用公式。,若進入彈性驅(qū)動第二相晚期，可簡化為,視穩(wěn)定流期地層任意一點上的壓力計算公式,視穩(wěn)定流時期，地層中各點壓力降落速度相等，且等于一個常數(shù)。,三、彈性不穩(wěn)定滲流有界定壓邊界的典型解,?N是方程J0R?Y1?Y0R?J1?0的根。JO第一類零階貝塞爾函數(shù)；YO第二類零階貝塞爾函數(shù)；J1第一類一階貝塞爾函數(shù)；Y1第二類一階貝塞爾函數(shù)；,,四、無限大地層井以變產(chǎn)量投產(chǎn)時，不穩(wěn)定滲流的典型解,其中?時間變量；Q?隨生產(chǎn)時間而變的產(chǎn)量；T生產(chǎn)時間。,假設(shè)?FX,Y,Z,?,T代表D域內(nèi)點MX,Y,Z處當(dāng)時間為T的勢，并滿足熱傳導(dǎo)方程,初始條件T0?0邊界條件?GX,Y,Z,T,無限大地層中，當(dāng)井以變產(chǎn)量投產(chǎn)后，時刻T在離井R處所形成的壓力降。,,井以定產(chǎn)量生產(chǎn)時，Q?Q常數(shù)；引入新變量,當(dāng)??0時，,當(dāng)??T時,,,第四節(jié)單位制與法定計量單位,1987年原石油工業(yè)部頒發(fā)了油氣藏工程常用參數(shù)代號及計算單位，SY625587,第五節(jié)彈性不穩(wěn)定滲流時油井間的干擾,設(shè)地層中有N口井同時在彈性驅(qū)動下投產(chǎn)，地層中任意一點M上的壓力降，應(yīng)等于每口井單獨投產(chǎn)時，在該點形成的壓力降的迭加。,PIPMN口井同時投產(chǎn)后，時刻T在點M形成的壓力降；QJJ井的產(chǎn)量；RJ點M至J井的距離；TJ到時刻T為止，J井的生產(chǎn)時間。,任意一口井的井底壓力降,其中K1，2，3，?，NR11RW1，R22RW2，?，RKKRWKRJKJ井至K井的距離；RWKK井井半徑,第六節(jié)彈性不穩(wěn)定滲流壓力波的傳播規(guī)律,,,,,,,,,,RE,GS,TTB,,,,T?,為使研究方便，把流體滲流的不穩(wěn)定滲流過程視為若干穩(wěn)定狀態(tài)的依序替換。這種研究方法稱為穩(wěn)定狀態(tài)依次替換法。,按照穩(wěn)定狀態(tài)依次替換法，任意任意時刻T的流動視為穩(wěn)定的，壓力分布可表示為,井產(chǎn)量Q可表示為,用物質(zhì)平衡法求解,假設(shè)到時刻T為止，原油的總采出量為G，地層條件下流體的平均重率為?O,,,,,,R,,,DR,,,,,,R,,,DR,投產(chǎn)T時刻后，因彈性膨脹從小單元體中排除的液體重量為,式中T0時，????E對應(yīng)壓力PET時，????對應(yīng)壓力P,單元體體積,流體密度及巖石孔隙的變化,投產(chǎn)T刻后，地層的總采出量G1為,,,,由狀態(tài)方程可得,,,,,,,原油的總采出重量G應(yīng)等于地層產(chǎn)液量G1與井筒產(chǎn)液量G2之和,,,,導(dǎo)壓系數(shù)的值反映了壓力波傳播的速度。,,油井井底壓力的變化規(guī)律,,,第七節(jié)氣體不穩(wěn)定滲流微分方程的典型解,氣體不穩(wěn)定滲流方程,,考慮氣體不穩(wěn)定滲流時的導(dǎo)壓系數(shù)為常數(shù)。,氣體滲流微分方程,一、無限大地層中一口井以定產(chǎn)量投產(chǎn),用壓力平方表示為,二、圓形封閉地層中心一口井以定產(chǎn)量投產(chǎn),,液體,氣體,如果氣體滲流達(dá)到擬穩(wěn)定期之后，生產(chǎn)時間T已經(jīng)很大,三、圓形供給邊緣地層中心一口井以定產(chǎn)量投產(chǎn),液體,氣體,當(dāng)投產(chǎn)時間趨于無窮大時,當(dāng)生產(chǎn)時間TRE2/4?時，求和項可以略去不計。,第八章油水兩相滲流理論,問題的提出,前幾章的假設(shè)條件均質(zhì)流體不考慮油和水在粘度和重度上的差別不考慮毛管力的影響地層壓力必須高于飽和壓力不產(chǎn)生溶解氣從油中分離的過程單相流體的滲流問題。,第一節(jié)非活塞式水驅(qū)油分析,一、油水兩相滲流的基本概念,1、兩相滲流區(qū)的形成,形成兩相區(qū)的原因毛細(xì)管力的影響重率差的影響粘度差的影響,（A）毛細(xì)管力的影響,由于界面張力和巖石的潤濕性所產(chǎn)生的毛管力有時是流動的阻力，有時是動力。,（A）若巖石表面是親油的，毛管力是阻力。,,,,P1,P2,,流動方向,水,油,,,PC,,,式中?表面張力?潤濕接觸角R毛管半徑,（B）若巖石表面是親油的，毛管力是動力。,,,,P1,P2,,流動方向,水,油,,,PC,,,當(dāng)毛管兩端沒有建立壓差時（P1P20），水在毛管力作用下也能滲入毛管。小毛管中毛管壓力大，水首先滲入小毛管形成非活塞式推進。,若兩端建立壓差P1P2〉0，這種差別仍有可能存在。,只有當(dāng)所建立的壓差P1P2〉0大大地超過毛管力時，水主要靠外來壓差滲入毛管，毛管力的影響就不明顯了。,（B）重率差的影響,水比油重，因此油水相遇時，水向下，油向上，形成上油下水的兩相區(qū)。,當(dāng)油水重率差很大，油層很厚，液流速度不大時，這種上油下水的兩相區(qū)很容易形成。,（C）粘度差的影響,通常，油水粘度差異是比較大的。?W1MPAS?O310MPAS水的流動比油的流動要容易得多。,在外壓差的作用下，由于大毛管通道橫截面積大，阻力小，因而水首先滲入大毛管；又由于?O?W，水滲入的毛管中，總阻力下降，因而水竄越來越快，形成嚴(yán)重的指進現(xiàn)象。,2、兩相區(qū)的存在增大了滲流阻力（與活塞式驅(qū)油相比）,水,油,1,1,,活塞式,水,油,1,1,2,2,,非活塞式,水,油,1,1,2,2,油水,,滲流阻力,相滲透率與絕對滲透率的關(guān)系KOKWK兩相的滲流阻力大于純水區(qū)（純油區(qū)）的滲流阻力,3、影響兩相區(qū)滲流阻力的因素,兩相區(qū)滲流阻力的大小取決于流體的粘度和兩相區(qū)的滲透率。兩相區(qū)的滲透率用相滲透率表示。相滲透率是含油含水飽和度的函數(shù)。,二、兩相區(qū)中油水飽和度的變化規(guī)律貝克萊列維爾特驅(qū)油理論,1、實驗觀測結(jié)果,當(dāng)原始油水界面垂直于流線，含油區(qū)內(nèi)束縛水含量為常數(shù)時，兩相區(qū)內(nèi)油水飽和度分布如圖所示，沿流程含水飽和度SW逐漸變小，含油飽和度逐漸升高，在兩相區(qū)前緣XXF處，含水飽和度曲線突然降落。,,S,X,,,,,水區(qū),,兩相區(qū),,油區(qū),,,,,,SOR,,SO,,SW,,,SWR,,SWF,,SOF,,SOR殘余油飽和度,SO可流動的含油飽和度,SW含水飽和度,SWR束縛水飽和度,SOF油水前緣可流動的含油飽和度,2、數(shù)理分析,（A）任一過水?dāng)嗝嫔系暮蔉W,油水兩相的運動方程,KO、KW巖層對油相和對水相的滲透率。,在巖層的過水?dāng)嗝嫔?，水流量和油流量可表示?任一過水?dāng)嗝嫔系目偭髁靠杀硎緸?任一過水?dāng)嗝嫔?，水流量與總流量之比稱為該過水?dāng)嗝嫔系暮省?任一過水?dāng)嗝嫔虾吐士杀硎緸?含水率、含油率是含水飽和度的函數(shù)。,（B）兩相區(qū)中含水飽和度的分布,從兩相區(qū)中取一微小單元體，先考查小單元體中含水飽和度的變化，再考慮兩相區(qū)中SW的分布。,,,X,,A,,,,,DX,,A,,,,DX,,FW1,,FW2,在DT時間內(nèi)流入單元體中的水量QW1與流出水量QW2之差，應(yīng)等于DT時間內(nèi)，單元體中含水量的變化。,,式中QT時刻T，通過任一過水?dāng)嗝娴囊毫髁浚籉W1、FW2單元體入口、出口端面上的含水率；SW2SW1?SWDT時間內(nèi)，單元體中含水飽和度的變化。,,上式表示某一固定含水飽和度的前移速度，稱為貝克萊列維爾特方程。,進行積分,從兩相區(qū)開始形成（T0）到時刻T為止，滲入油區(qū)的總水量。它實際上等于排液道（或井排）生產(chǎn)至T時刻的總產(chǎn)量。,給定SW?FW’SW?對應(yīng)的X,計算兩相區(qū)中含水飽和度分布的步驟,1、求FWSW關(guān)系曲線,由相對滲透率曲線求相滲透率。,,相對滲透率,SW,,,KRO,KRW,求含水率。,2、繪制FW’SWSW的關(guān)系曲線,,SW,FW,,,FW’,3、計算兩相區(qū)中含水飽和度分布,SW,,FW’,,X,SW1,,,FW1’,SW2,,,FW2’,SW3,,,FW3’,（C）求前緣飽和度及前緣位置,水,油水,油,,,,XO,,,XF,設(shè)排液道的生產(chǎn)時間為T。在0T時間內(nèi)，兩相區(qū)中含水量的增加?QW應(yīng)等于流入兩相區(qū)中的總水量。,式中A滲流過水?dāng)嗝妫籜F兩相區(qū)前緣位置；SWX,T時刻T，兩相區(qū)內(nèi)任意點X處的含水飽和度；,水,油水,油,,,,XO,,,XF,,,兩端同時微分，得,,分步積分法求解,式中SWOXO處含水飽和度；SWF兩相區(qū)前緣含水飽和度。,在原始含油邊界上SWO1FWSW1FW’SWO0,,,,,,SW,,,,SWR,0,SWF,FWSWF,FW’SWF是過點SWR,0，與FWSW曲線相切的直線之斜率。切點所對應(yīng)的含水飽和度就是SWF。,,SWF,,,兩相區(qū)前緣位置,,（D）求油井無水采油量及見水時間,兩相區(qū)前緣剛到達(dá)排液道（或井排）時，排液道生產(chǎn)的總采油量是無水采油量?QNW,式中XE井排位置坐標(biāo)；T井排見水時間。,若井排定產(chǎn)量Q投產(chǎn)，油井見水時間T為,（E）兩相區(qū)的平均含水飽和度,,,,,,SW,,,,SWR,0,SWF,FWSWF,,SWF,,,SWP,1）,延長過點（SWR,0）與FW相切的直線至FW1處，對應(yīng)的含水飽和度即為兩相區(qū)平均含水飽和度。,,SWP,（F）井排見水后，含水率計算,實驗表明，油井見水后，兩相區(qū)中含水飽和度的變化仍然滿足貝克萊列維爾特方程,設(shè)井排含水飽和度為SWW，則,T,,,,,當(dāng)油田只有一個井排時，油井見水后，兩相區(qū)不再擴大。此時，可虛擬兩相區(qū)前緣已推過井排，虛擬的兩相區(qū)的前緣位置為（XF’XO）,,S,X,,,,,,,,排液道位置,,,,XO,,,,XF’,,,,,,,

簡介：有限元的分析動力學(xué)分析,,動力學(xué)分析特點,動載荷和靜載荷的區(qū)別在于動載荷與時間有關(guān)，結(jié)構(gòu)上相應(yīng)的位移、應(yīng)力、應(yīng)變不僅隨空間位置變化，也隨時間變化。動力學(xué)要解決的問題主要是兩點尋求結(jié)構(gòu)的固有頻率和主振型，從而了解結(jié)構(gòu)的振動特性，以便更好的利用或減小振動。分析結(jié)構(gòu)的動力響應(yīng)特性，計算結(jié)構(gòu)振動時的動力響應(yīng)和動位移的大小及其變化規(guī)律現(xiàn)在動力學(xué)分析的軟件很多，比較常用的是ADAMS,ANSYS和ADAMS有標(biāo)準(zhǔn)接口的。,加載和求解,ANSYS可以求解7種不同類型的分析，分別是靜態(tài)分析STATIC瞬態(tài)分析TRANSIENT諧振態(tài)分析HARMONIC模態(tài)分析MODAL頻譜分析SPECTRUM屈曲分析EIGENBUCKLING,EIGEN固有的,BUCKLING彎曲子結(jié)構(gòu)分析SUBSTRUCTURING并非所有類型的計算都可以分為這幾種狀態(tài)，比如熱分析就沒有就沒有模態(tài)分析。,靜態(tài)分析,結(jié)構(gòu)靜力分析是有限元方法中最常用的一個應(yīng)用領(lǐng)域。在相當(dāng)長的一段時間內(nèi)，機械結(jié)構(gòu)的設(shè)計，主要采用經(jīng)驗設(shè)計，計算模型非常簡單、粗糙，有的還根本無法計算。我們大部分的計算分析目的主要是結(jié)構(gòu)的最優(yōu)方案設(shè)計根據(jù)計算結(jié)果的分析和比較，按強度、剛度和穩(wěn)定性要求，對原方案進行修改補充，從而保證合理的應(yīng)力。分析結(jié)構(gòu)損害原因當(dāng)結(jié)構(gòu)件在工作中發(fā)生故障如裂紋、斷裂、磨損過大等缺陷時，可應(yīng)用有限元分析，研究損害原因，找出危險區(qū)域和部位，直到找到合理結(jié)構(gòu)。,瞬態(tài)分析TRANSIENT,瞬態(tài)動力學(xué)分析（亦稱時間歷程分析）是用于確定承受任意的隨時間變化載荷結(jié)構(gòu)的動力學(xué)響應(yīng)的一種方法。可以用瞬態(tài)動力學(xué)分析確定結(jié)構(gòu)在穩(wěn)態(tài)載荷、瞬態(tài)載荷和簡諧載荷的隨意組合作用下的隨時間變化的位移、應(yīng)變、應(yīng)力及力。載荷和時間的相關(guān)性使得慣性力和阻尼作用比較重要。如果慣性力和阻尼作用不重要，就可以用靜力學(xué)分析代替瞬態(tài)分析。,瞬態(tài)分析,阻力和阻尼的區(qū)別,阻力和阻尼的區(qū)別,1阻尼的外延大，阻力的外延小2系統(tǒng)的能量的減小阻尼振動不都是因“阻力”引起的，就機械振動而言，一種是因摩擦阻力生熱，使系統(tǒng)的機械能減小，轉(zhuǎn)化為內(nèi)能，這種阻尼叫摩擦阻尼；另一種是系統(tǒng)引起周圍質(zhì)點的震動，使系統(tǒng)的能量逐漸向四周輻射出去，變?yōu)椴ǖ哪芰浚@種阻尼叫輻射阻尼。3阻尼、臨界阻尼、欠阻尼、無阻尼4力學(xué)中的阻尼是什么電學(xué)中的阻尼是什么,,1為何傅里葉變換要換成正弦函數(shù)余弦函數(shù)這樣的三角級數(shù)2諧振運動的特征是什么諧振運動有阻尼存在嗎,梁結(jié)構(gòu)瞬態(tài)動力學(xué)分析實例,ASTEELBEAMOFLENGTHANDGEOMETRICPROPERTIESSHOWNINPROBLEMSPECIFICATIONSISSUPPORTINGACONCENTRATEDMASS,MTHEBEAMISSUBJECTEDTOADYNAMICLOADFTWITHARISETIMETRANDAMAXIMUMVALUEF1IFTHEWEIGHTOFTHEBEAMISCONSIDEREDTOBENEGLIGIBLE,DETERMINETHETIMEOFMAXIMUMDISPLACEMENTRESPONSETMAXANDTHERESPONSEYMAXALSODETERMINETHEMAXIMUMBENDINGSTRESSΣBENDINTHEBEAM,瞬態(tài)分析,瞬態(tài)動力學(xué)分析比靜力學(xué)分析更復(fù)雜，因為按“工程”時間計算，瞬態(tài)動力學(xué)分析通常要占用更多的計算機資源和更多的人力。瞬態(tài)動力學(xué)分析可采用三種方法完全（FULL）法、縮減（REDUCED）法及模態(tài)疊加法。完全法采用完整的系統(tǒng)矩陣計算瞬態(tài)響應(yīng)（沒有矩陣縮減）。它是三種方法中功能最強的，允許包括各類非線性特性（塑性、大變形、大應(yīng)變等）?？s減法通過采用主自由度及縮減矩陣壓縮問題規(guī)模。在主自由度處的位移被計算出來后，ANSYS可將解擴展到原有的完整自由度集上?？s減法的優(yōu)點是比完全法快且開銷小?？s減法的缺點是初始解只計算主自由度的位移，第二步進行擴展計算，得到完整空間上的位移、應(yīng)力等。模態(tài)疊加法通過對模態(tài)分析得到的振型（特征值）乘上因子并求和來計算結(jié)構(gòu)的響應(yīng),模態(tài)分析,一般而言，模態(tài)分析就是分析器件的諧振頻率。模態(tài)分析是諧響應(yīng)分析、瞬態(tài)動力學(xué)分析、譜分析的起點。任何物體都有自身的固有頻率，也稱特征頻率，用系統(tǒng)方程描述后就是矩陣的特征值。很多工程問題都要涉及系統(tǒng)特征頻率問題，一個目的是防止共振、自激振蕩之類的事故發(fā)生，歷史上有名的事件就是，步兵按統(tǒng)一步伐過大橋，結(jié)果把大橋震塌了。飛機翅膀的頻率分析的用途飛機飛行時更要注意頻率問題，避免與氣流共振，風(fēng)洞試驗就是測試這種力學(xué)結(jié)構(gòu)問題。模態(tài)分析的目的是想辦法提高結(jié)構(gòu)的特征頻率,現(xiàn)在的手段就是改變、優(yōu)化設(shè)計尺寸和設(shè)法減小結(jié)構(gòu)的質(zhì)量。,模態(tài)分析固有頻率,樓房的固有頻率，不同形狀結(jié)構(gòu)建筑物做“垂直”方向振動以及“水平”方向振動的固有頻率房屋的固有頻率與房屋結(jié)構(gòu)有關(guān)，不同的結(jié)構(gòu)固有頻率相差甚大。比如鋼結(jié)構(gòu)，磚混結(jié)構(gòu)，混凝土框架結(jié)構(gòu)，框剪結(jié)構(gòu)，剪力墻結(jié)構(gòu)，一般情況可以根據(jù)建筑結(jié)構(gòu)荷載規(guī)范提供的經(jīng)驗公式估計結(jié)構(gòu)的第一周期。一般建筑物是一個比較復(fù)雜的結(jié)構(gòu)體系，振型比較多。分析中需要做一些簡化處理，需要一些假定,工程中有時候可以用一些近似的經(jīng)驗公式來估計。一般情況，建筑物的第一周期的估算1、鋼結(jié)構(gòu)T1010015N2、鋼筋混凝土結(jié)構(gòu)T1005010NN為建筑層數(shù),,1電路分析的模態(tài)分析2什么是一階電路、二階電路對應(yīng)于機械的振動的一階和二階,機翼的模態(tài)分析,THISISAMODALANALYSISOFAWINGOFAMODELPLANETHEWINGISOFUNIFORMCONFIGURATIONALONGITSLENGTH,ANDITSCROSSSECTIONALAREAISDEFINEDTOBEASTRAIGHTLINEANDASPLINE,ASSHOWNITISHELDFIXEDTOTHEBODYONONEENDANDHANGSFREELYATTHEOTHERTHEOBJECTIVEOFTHEPROBLEMISTODEMONSTRATETHEWINGSMODALDEGREESOFFREEDOM,諧響應(yīng)分析,諧響應(yīng)分析主要用于分析持續(xù)的周期載荷在結(jié)構(gòu)中產(chǎn)生的持續(xù)周期響應(yīng)，以及確定線性結(jié)構(gòu)承受隨時間按正弦規(guī)律變化的載荷時的穩(wěn)態(tài)響應(yīng)。建立模型時必須指定彈性模量和材料密度，諧響應(yīng)分析假定所施加的所有載荷隨時間按簡諧規(guī)律變化，一個簡諧載荷需要三條信息幅值、相位角、載荷頻率范圍。,諧響應(yīng)分析實例,HARMONICRESPONSEANALYSISISATECHNIQUEUSEDTODETERMINETHESTEADYSTATERESPONSEOFALINEARSTRUCTURETOLOADSTHATVARYSINUSOIDALLYHARMONICALLYWITHTIMETHEIDEAISTOCALCULATETHESTRUCTURESRESPONSEATSEVERALFREQUENCIESANDOBTAINAGRAPHOFSOMERESPONSEQUANTITYUSUALLYDISPLACEMENTSVERSUSFREQUENCY“PEAK“RESPONSESARETHENIDENTIFIEDONTHEGRAPHANDSTRESSESREVIEWEDATTHOSEPEAKFREQUENCIES,譜分析,譜分析是一種將模態(tài)分析結(jié)果與已知的譜分析聯(lián)系起來的計算位移和應(yīng)力的分析技術(shù)。它主要用于時間歷程分析，以便確定結(jié)構(gòu)在任意時間變化載荷下的動力學(xué)響應(yīng)，簡單而言就是載荷的譜不再是簡諧運動。,簡支梁的兩端作垂直運動，也就是地震時的作用，確定其響應(yīng)頻率。,梁對地基地震時的譜分析,ASIMPLYSUPPORTEDBEAMOFLENGTH,MASSPERUNITLENGTHM,ANDSECTIONPROPERTIESSHOWNINPROBLEMSPECIFICATIONS,ISSUBJECTEDTOAVERTICALMOTIONOFBOTHSUPPORTSTHEMOTIONISDEFINEDINTERMSOFASEISMICDISPLACEMENTRESPONSESPECTRUMDETERMINETHENODALDISPLACEMENTS,REACTIONSFORCES,ANDTHEELEMENTSOLUTIONS,屈曲分析EIGENBUCKLING,對于穩(wěn)定性，一般要進行屈曲分析分析BUCKLE。屈曲的定義屈曲分析是一種用于確定結(jié)構(gòu)開始變得不穩(wěn)定的臨界載荷和屈曲模態(tài)形狀結(jié)構(gòu)發(fā)生屈曲響應(yīng)時的特征形狀的技術(shù)中提供兩種屈曲載荷和屈曲模態(tài)分析非線性屈曲分析和特征值線性屈曲分析。,穩(wěn)定分析,理論上軸心受壓件失穩(wěn)后，撓度增加時載荷還略有增加，大撓度理論表明，載荷的增加量而撓度的增加量非常大，這樣產(chǎn)生附加彎矩，在壓力和彎矩的共同作用下，截面邊緣開始屈服，隨著塑性的發(fā)展達(dá)到失效。,,DETERMINETHECRITICALBUCKLINGLOADOFANAXIALLYLOADEDLONGSLENDERBAROFLENGTHWITHHINGEDENDSTHEBARHASACROSSSECTIONALHEIGHTH,ANDAREAAONLYTHEUPPERHALFOFTHEBARISMODELEDBECAUSEOFSYMMETRYTHEBOUNDARYCONDITIONSBECOMEFREEFIXEDFORTHEHALFSYMMETRYMODELTHEMOMENTOFINERTIAOFTHEBARISCALCULATEDASIAH2/1200052083IN4,

簡介：循環(huán)休克時的血液動力學(xué)，我們應(yīng)該關(guān)注什么,義烏中醫(yī)院ICU王小莉,ESICM循環(huán)休克的內(nèi)容,休克的定義、病理生理學(xué)、特征及流行病學(xué)休克的診斷我們?nèi)绾渭皶r進行心功能及血液動力學(xué)監(jiān)測前負(fù)荷及容量反應(yīng)性監(jiān)測心功能及CO的監(jiān)測微循環(huán)監(jiān)測,休克的定義,循環(huán)休克定義為危及生命的急性循環(huán)功能衰竭并導(dǎo)致細(xì)胞的氧利用障礙。循環(huán)衰竭導(dǎo)致氧輸送不能滿足組織需要，進而細(xì)胞功能障礙氧輸送與氧消耗的生理獨立性喪失血乳酸水平升高,休克的類型及特征,低血容量性泵衰竭心肌收縮功能障礙或惡性心律失常梗阻性肺栓塞、張力性氣胸、心包填塞分布性膿毒癥、過敏性或神經(jīng)源性高動力狀態(tài)四種類型的休克特征經(jīng)常重疊ICU患者常由一種休克類型發(fā)展至另一種類型的休克,休克的診斷,綜合臨床表現(xiàn)、血流動力學(xué)及生化指標(biāo)臨床特征低血壓組織低灌注三個“窗口”器官（皮膚、腎臟、腦）皮膚濕冷、尿量減少（＜05ML/H）、意識改變推薦常規(guī)篩選風(fēng)險患者，以早期識別休克，早期干預(yù)（1級推薦，C級證據(jù)）對于病史及臨床表現(xiàn)提示休克的患者，推薦經(jīng)常監(jiān)測心率、血壓、體溫、及體格檢查指標(biāo)（包括低灌注體征、尿量、意識狀態(tài)）最佳臨床實踐,低血壓與休克,收縮壓＜95MMHG診斷失血性休克，敏感性非常低多個研究顯示，感染性休克患者盡管存在組織灌注證據(jù)，但早期血壓正常范圍感染性休克患者如乳酸正常范圍，即使持續(xù)血壓低下，對死亡率影響也有限,低血壓與休克,盡管休克時患者常表現(xiàn)為收縮壓＜90MMHG，或MAP＜65MMHG，或基礎(chǔ)血壓下降40MMHG，我們不推薦將其作為休克的診斷標(biāo)準(zhǔn)。,乳酸、SVO2、SCVO2及其他灌注指標(biāo),氧供（DO2）是心臟單位時間內(nèi)向外周組織輸送的氧的體積DO2CAO2CO10（影響因素HB、PAO2、CO）氧輸送（VO2）是機體對氧的實際消耗量VO2（CAO2CVO2）CO10生理狀態(tài)下，DO2在一定范圍內(nèi)變化時，VO2保持不變（獨立性）DO2降至臨界水平以下時，DO2的變化引起VO2明顯變化組織低灌注細(xì)胞缺氧無氧酵解血乳酸水平SVO2混合靜脈血飽和度，正常6075SCVO2中心靜脈血氧飽和度，比SVO2高515,氧動力學(xué)概念及臨床意義,氧動力學(xué)是研究心血管系統(tǒng)血液提供的營養(yǎng)儲備能力，它是向組織輸送氧和養(yǎng)料，去除二氧化碳和其他一些代謝產(chǎn)物，協(xié)調(diào)心血管系統(tǒng)所有單元靜脈系統(tǒng)、右心、肺血管系統(tǒng)、左心、動脈系統(tǒng)和血液）的工作。在病人癥狀及體征發(fā)生變化之前，即可發(fā)現(xiàn)氣動力學(xué)改變。可以實際反映心臟儲備及代償功能，是研究體/肺循環(huán)中心內(nèi)儲備所引起的一系列生理病理變化。,,氧代謝基本概念,氧運輸?shù)?個過程氧經(jīng)肺泡毛細(xì)血管彌散入血氧合血經(jīng)循環(huán)到組織細(xì)胞攝取還原的靜脈血回流相關(guān)的氧代謝主要指標(biāo)氧輸送D〇2氧耗VO2氧攝取率〇2ER動靜脈氧差A(yù)VDIFF氧輸送系數(shù)D〇2C混合靜脈氧飽和度SV〇2,,乳酸、SVO2、SCVO2及其他灌注指標(biāo),推薦對所有疑診斷休克的患者進行血乳酸水平監(jiān)測（1級，C）休克狀態(tài)時血乳酸水平通常＞2MMOL/L事實陳述）推薦連續(xù)測定血乳酸水平來指導(dǎo)、監(jiān)測及評估（1級，C第一個8小時內(nèi)Q2H測定，之后Q8HQ12H中心靜脈置管的患者推薦進行SVO2及PCVACO2測定，以評估休克類型及心功能情況，進而指導(dǎo)治療（2級，B）,如何及何時進行心功能和血流動力學(xué)監(jiān)測,目的判斷休克類型選擇治療手段評估患者的反應(yīng),判斷休克類型,推薦努力識別休克類型以更好地進行病因及支持治療（最佳臨床實踐）如臨床檢查不能明確診斷，推薦進一步行血流動力學(xué)評估（如心功能），以明確休克類型（最佳臨床實踐）如需進行血流動力學(xué)評估，相較于其他有創(chuàng)性方法，我們建議心臟超聲作為初始評估休克類型的優(yōu)先選擇不推薦應(yīng)用單一參數(shù)來診斷和/或治療休克（最佳臨床實踐）對于復(fù)雜患者，建議選擇肺動脈導(dǎo)管或跨肺熱稀釋技術(shù)來明確休克類型,治療休克的四個階段,搶救階段獲得最低程度可接受的血壓，實施搶救生命的措施優(yōu)化階段提供充足的氧利用，優(yōu)化心輸出量、SVO2、乳酸穩(wěn)定階段提供器官支持，最小化并發(fā)癥恢復(fù)階段撤離血管活性藥物，實現(xiàn)液體負(fù)平衡,關(guān)鍵信息,休克本質(zhì)是組織灌注不足，不能完全通過動脈血壓的變化而反應(yīng)出來，早期識別很重要理性的感染源控制與優(yōu)化的液體管理策略是治療的核心對組織灌注、感染病灶的關(guān)注，是休克觀察的重點黃金時間爭取第一時間得到合適的治療,選擇治療手段目標(biāo)血壓,沒有指針常規(guī)將MAP維持在高水平較高的MAP可能降低慢性高血壓患者腎功能損傷的發(fā)生率及腎臟替代治療的需求,循環(huán)休克時的目標(biāo)血壓,推薦休克復(fù)蘇時的目標(biāo)血壓個體化推薦初始目標(biāo)MAP≥65MMHG對于出血未控制的患者，如沒有嚴(yán)重顱腦損傷，建議較低的目標(biāo)血壓對于既往有高血壓病史及升高血壓后病情得到改善的膿毒血癥患者，建議更好的目標(biāo)MAP初始治療無反應(yīng)及/或需要血管加壓藥物輸注的患者，推薦留置動脈及中心靜脈置管,改善灌注的治療措施,推薦早期治療，包括通過液體復(fù)蘇，必要時血管加壓藥物治療來穩(wěn)定學(xué)歷動力學(xué)，以及休克的病因治療（最佳臨床實踐）對于心功能下降，且前負(fù)荷優(yōu)化后扔持續(xù)存在組織低灌注表現(xiàn)的患者，建議加用正性肌力藥物單純心功能不全的患者，不推薦使用正性肌力藥物不推薦將氧輸送的絕對值作為休克治療的目標(biāo),評估治療反應(yīng),對初始治療有反應(yīng)的休克患者，不推薦常規(guī)評估心功能對初始治療無反應(yīng)的患者，推薦監(jiān)測心排血量及每搏量以評估對液體治療的反應(yīng)性建議休克和資料過程中連續(xù)評估血流動力學(xué)狀態(tài),容量反應(yīng)性概念,容量反應(yīng)性是指快速輸液后每搏輸出量（SV）或心輸出量（CO）隨之增加的現(xiàn)象反映擴容后的效果或前負(fù)荷的儲備，是前負(fù)荷與心功能狀態(tài)的綜合反映容量反應(yīng)性好擴容治療后心排血量（CO）或每搏輸出量（SV）較前明顯增加（≥1015）,容量反應(yīng)性動力參數(shù)/功能性血流動力學(xué)參數(shù),SVV每搏量變異率計算,,通過脈搏輪廓分析連續(xù)、即吋的每搏量變異率可以預(yù)測容量治療的反應(yīng)，使得即吋評估心臟手術(shù)患者術(shù)后對擴容治療的血流動力學(xué)反應(yīng)成為可能。,,容量負(fù)荷試驗,快速輸液250500ML觀察CO或SV變化來判斷容量反應(yīng)性缺點陽性率僅50可能加重或誘發(fā)肺水腫/肺心病,前負(fù)荷及容量反應(yīng)性監(jiān)測,推薦不以任何心室充盈壓貨容量的絕對值作為復(fù)蘇目標(biāo)如果有條件，土建應(yīng)用動態(tài)參數(shù)爾不是靜態(tài)參數(shù)來預(yù)測容量反應(yīng)性決定液體治療時，推薦進行液體負(fù)荷試驗，除非患者明顯低血容量（如動脈瘤破裂顯性出血）即使對有容量反應(yīng)的患者，推薦仔細(xì)地進行滴定式液體治療，尤其是血管內(nèi)充盈壓或血管外肺水已經(jīng)升高的患者（最佳臨床實踐）,PICCO主要測量參數(shù),連續(xù)測量參數(shù)連續(xù)心輸出量PICCO每搏輸出量SV每搏量變異SVV全身血管阻力SVR動脈壓最大斜率DPMAX主動脈壓力MAP，APSYS，APDIA心率HR單次測量參數(shù)心輸出量CO心功能指數(shù)CFI全心舒張末期容積GEDV胸腔內(nèi)血液容積ITBV血管外肺水EVLW全心射血分?jǐn)?shù)GEF,心功能及CO監(jiān)測,心臟超聲可用于休克時心功能的連續(xù)評估（事實陳述）不推薦在休克患者常規(guī)應(yīng)用肺動脈導(dǎo)管建議在頑固性休克和右心功能障礙患者應(yīng)用肺動脈導(dǎo)管建議在嚴(yán)重休克特別是伴有ARDS的患者應(yīng)用跨肺熱稀釋技術(shù)或肺動脈導(dǎo)管推薦應(yīng)用創(chuàng)傷較小的方法（已在休克患者經(jīng)過驗證）替代創(chuàng)傷較大的方法（最佳實踐）,謝謝,,,,,,,

簡介：高聚物力學(xué)性能的多樣性,高聚物具有通常溫度下所有已知材料中可變范圍最寬的力學(xué)性質(zhì)聚苯乙烯脆；尼龍堅韌，不易變形、不易破碎；輕度交聯(lián)的橡膠高彈形；膠泥變形后可保持新的形狀。高聚物的粘彈性力學(xué)性能的溫度、時間依賴性，同時具有液體和固體的性質(zhì)。高聚物的力學(xué)性能是由其結(jié)構(gòu)決定的化學(xué)結(jié)構(gòu)、分子量及其分布、支化和交聯(lián)、結(jié)晶度和結(jié)晶形態(tài)、共聚方式、分子取向、增塑及填料等。玻璃態(tài)和結(jié)晶態(tài)的力學(xué)性質(zhì)高彈態(tài)的力學(xué)性質(zhì)高聚物的力學(xué)松弛粘彈性,高聚物的力學(xué)性能III,高聚物的粘彈性,力學(xué)松弛現(xiàn)象,理想彈性體外力作用下的平衡形變瞬間達(dá)到，與時間無關(guān)；理想粘性體外力作用下的形變發(fā)展與時間呈線性關(guān)系；高分子材料形變與時間有關(guān)，介于理想彈性體和理想粘性體之間，粘彈性材料,力學(xué)性質(zhì)隨時間的變化稱力學(xué)松弛力學(xué)松弛現(xiàn)象蠕變、應(yīng)力松弛、滯后、力學(xué)損耗,蠕變,在一定溫度和較小的恒定外力（拉力、壓力、扭力等）作用下，材料的形變隨時間逐步增加的現(xiàn)象。,從分子運動角度看，蠕變包含普彈形變；高彈形變；粘性流動,普彈形變,外力作用時，聚合物分子鏈內(nèi)部鍵長鍵角立刻發(fā)生變化，出現(xiàn)形變。但形變量很小，稱普彈形變，E1,E1普彈形變模量S應(yīng)力,外力除去時，普彈形變立刻完全回復(fù)可逆形變,高彈形變,分子鏈通過鏈段運動逐漸伸展的過程，形變量比普彈形變大，與時間呈指數(shù)關(guān)系。E2,E2高彈形變模量S應(yīng)力；T松弛時間,H2鏈段運動粘度,外力除去后，高彈形變逐漸回復(fù)可逆形變,粘性流動,分子間沒有交聯(lián)的線型高聚物，外力作用會發(fā)生分子間的相對滑移，稱粘性流動。E3,H3本體粘度S應(yīng)力,外力除去后不能回復(fù)不可逆形變,蠕變,材料的總形變,TTGT隨溫度升高而減小，E2逐漸增大，總的形變主要是E1E2TTFT變小，而且H3也變小，E1、E2、E3都很顯著,粘性流動不可回復(fù)，對于線型聚合物，外力除去后會留下一部分不能回復(fù)的形變稱永久形變。,蠕變的影響因素,溫度和外力溫度過低，外力過小，蠕變小而且慢，短時間內(nèi)難以觀察到；溫度過高，外力過大，形變發(fā)展很快，也觀察不到蠕變現(xiàn)象；在TG以上不遠(yuǎn)，鏈段可以運動而分子運動的內(nèi)摩擦力很大時，可觀察到明顯的蠕變現(xiàn)象。,主鏈結(jié)構(gòu)的影響主鏈含有芳雜環(huán)的剛性聚合物，其抗蠕變性能較好；PVC蠕變大，用作管道等時應(yīng)加以支架；PTFE蠕變大，用于密封材料；采用交聯(lián)減小蠕變（橡膠）,應(yīng)力松弛,在恒定溫度和形變保持不變時，聚合物材料內(nèi)部的應(yīng)力隨時間逐漸衰減的現(xiàn)象。應(yīng)力松弛和蠕變是高聚物分子同一種運動的兩種描述。,S0起始應(yīng)力；T松弛時間,應(yīng)力松弛的原因,初始受力時，聚合物分子處于構(gòu)象不平衡狀態(tài)，會向平衡構(gòu)象逐步過渡，即鏈段隨外力的方向運動以減少或消除內(nèi)應(yīng)力。,TTG應(yīng)力松弛很快，幾乎無法觀察到，橡膠；TTG），鏈段運動完全跟得上外力變化，滯后也很??；頻率、溫度（TG附近幾十度）中等時，滯后現(xiàn)象嚴(yán)重。分子結(jié)構(gòu)剛性分子滯后現(xiàn)象小，柔性分子滯后現(xiàn)象大。,力學(xué)損耗,材料形變的變化落后于應(yīng)力的變化時，發(fā)生滯后現(xiàn)象，每一次循環(huán)變化中就會消耗功，稱力學(xué)損耗，也稱內(nèi)耗。,內(nèi)摩擦力越大，滯后越嚴(yán)重，消耗的功越大，即內(nèi)耗越大。,拉伸時作用在材料上的力一方面改變鏈段構(gòu)象（產(chǎn)生宏觀上的形變），另一方面提供鏈段運動時克服內(nèi)摩擦所需的能量（轉(zhuǎn)化為熱）；回縮時分子鏈回縮，材料對外作功，但同時仍要克服分子間內(nèi)摩擦力，也有功的損耗。,滯后圈,拉伸和回縮時，外力對橡膠作的功和橡膠對外力作的功分別相當(dāng)于拉伸和回縮曲線下的面積。內(nèi)耗即是兩曲線面積之差。拉伸回縮循環(huán)的應(yīng)力應(yīng)變曲線構(gòu)成一個封閉曲線稱滯后圈，滯后圈的大小即單位體積的彈性體在一個拉伸循環(huán)中損耗的功。,,,內(nèi)耗正比于最大應(yīng)力和最大應(yīng)變及相位角的正弦。所以D也稱力學(xué)損耗角，常用TAND來表示內(nèi)耗的大小。,內(nèi)耗的影響因素,聚合物結(jié)構(gòu)側(cè)基大、多、極性強的材料的內(nèi)耗大。丁基橡膠丁腈≈丁苯順丁橡膠溫度和頻率在TG出現(xiàn)內(nèi)耗峰；在頻率中等時，內(nèi)耗最大。,動態(tài)粘彈性,蠕變和應(yīng)力松弛是靜態(tài)力學(xué)松弛過程；滯后和力學(xué)損耗是動態(tài)力學(xué)松弛，稱作動態(tài)力學(xué)性質(zhì)或動態(tài)粘彈性。,當(dāng)有,可見應(yīng)力中有兩部分與應(yīng)變同相位的部分提供彈性形變的動力，幅值為S0COSD與應(yīng)變相差90?的部分消耗于克服內(nèi)摩擦力，幅值為S0SIND,定義,則,動態(tài)模量,模量也包含兩部分，用復(fù)數(shù)模量表示可寫作,E’稱實數(shù)模量或貯能模量，表示應(yīng)變作用下能量在材料中的貯存；E”稱虛數(shù)模量或損耗模量，表示能量的損耗，滯后圈的大小與E”相關(guān)。,一般，動態(tài)模量也稱絕對模量,聚合物的力學(xué)圖譜,復(fù)數(shù)模量與頻率和溫度有關(guān)；固定一個值，可得到相應(yīng)的頻率譜和溫度譜，稱聚合物的力學(xué)圖譜。,典型粘彈性固體的力學(xué)圖譜,粘彈性的力學(xué)模型,理想彈簧力學(xué)性質(zhì)符合虎克定律，應(yīng)力、應(yīng)變與時間無關(guān)。,理想粘壺容器內(nèi)裝服從牛頓流體定律的液體，應(yīng)力、應(yīng)變與時間有關(guān)。,將兩個元件按不同的方式組合可得到相應(yīng)的力學(xué)模型MAXWELL模型；KELVIN模型；四元件模型；多元件模型，,MAXWELL模型,一個理想彈簧和一個理想粘壺串聯(lián),各元件應(yīng)力與總應(yīng)力相等,各元件應(yīng)變及應(yīng)變速率之和為總應(yīng)變及總應(yīng)變速率,MAXWELL模型的運動方程為,S1E1E,S2E2H,MAXWELL模型描述應(yīng)力松弛,外力作用下得到初始應(yīng)力S0和初始形變E0，保持總形變不變，松弛中總形變速率為零，則,當(dāng)T0時，SS0，積分則,顯然,T為松弛時間，表示形變固定時，由于粘性流動使應(yīng)力減小到初始應(yīng)力的1/E時所需的時間。,MAXWELL模型描述動態(tài)力學(xué)行為,MAXWELL模型受到交變應(yīng)力作用時，模型的運動方程可寫作,計算后可得到,TAND存在明顯偏差,MAXWELL模型的應(yīng)力松弛曲線,若E1MPA，H5106PAS，則T5S，有,MAXWELL模型可描述線型聚合物的應(yīng)力松弛，對交聯(lián)聚合物有偏差（交聯(lián)聚合物應(yīng)力不會松弛到零）。不能描述蠕變（粘壺中的牛頓流體與實際聚合物不符）。,KELVIN（VOIGT）模型,一個理想彈簧和一個理想粘壺并聯(lián)，總應(yīng)力由兩元件上共同承受，但應(yīng)變相等,運動方程可寫作,S1E1E,S2E2H,KELVIN模型對蠕變的描述,蠕變中，應(yīng)力保持不變，SS0，KELVIN模型的運動方程可寫作,蠕變中的松弛時間又稱推遲（形變推遲發(fā)生）時間,T0時，E0，,KELVIN模型對回復(fù)的描述,當(dāng)拉開的模型除去外力時，S0，則,T0時，EE∞，積分后,KELVIN模型描述動態(tài)力學(xué)行為,用柔量代替模量的概念，模型的應(yīng)變?yōu)闀r，運動方程可寫作,有,TAND仍然存在明顯偏差,KEVIN模型不能模擬應(yīng)力松弛過程（粘壺的存在建立瞬時應(yīng)變需要無限大的力）；也不能模擬線型聚合物的蠕變過程（彈簧不能無限長且沒有永久變形）。,,四元件模型,適合描述線型聚合物的蠕變過程,ABCDE,E1E1,E2H2,E2E2,E3H3,鍵長鍵角引起的普彈形變,高分子鏈滑移引起的粘性流動,鏈段運動引起的高彈形變,多元件模型,廣義MAXWELL模型,廣義KELVIN模型,時溫等效原理,同一個力學(xué)松弛現(xiàn)象，既可在較高溫度下較短時間內(nèi)觀察到，也可在較低溫度下較長時間內(nèi)觀察到。升溫和觀察時間延長對分子運動是等效的，對高聚物的粘彈行為也是等效的。借助一個等效因子AT，可以將一個溫度下測得的力學(xué)數(shù)據(jù)換算成另一個溫度下的力學(xué)數(shù)據(jù)。AT定義為溫度T和溫度TS的松弛時間T與TS之比。,時溫等效原理的應(yīng)用,在一系列溫度下測定應(yīng)力松弛曲線，以一個溫度為參考溫度，高于或低于參考溫度的曲線分別向右或向左平移，可得到參考溫度下的完整的應(yīng)力松弛曲線，時間跨度可達(dá)1015個數(shù)量級。,WLF方程,C1，C2是經(jīng)驗常數(shù)，TS是參考溫度,繪制疊合曲線時，各段的移動量不同，移動量與溫度之間的關(guān)系可用WLF方程（WILLIAMSLANDELFERRY）描述。,TS選擇不同，C1、C2不同；若TSTG，有近似的普適值C11744，C2516；采用C1886，C21016普適值，對所有非晶態(tài)聚合物總能找到一個TS，使LOGAT對TTS曲線符合好，TS≈TG50?C。,BOLTZMANN疊加原理,聚合物的力學(xué)松弛行為是整個歷史上所有松弛過程的線性加和的結(jié)果。,對蠕變過程，每個負(fù)荷對聚合物的變形的貢獻(xiàn)是獨立的，總的蠕變是各負(fù)荷引起的蠕變的線性加和；對應(yīng)力松弛，每個應(yīng)變對聚合物的應(yīng)力松弛的貢獻(xiàn)也是獨立的，總的應(yīng)力松弛是所有應(yīng)變引起的應(yīng)力松弛的線性加和?？筛鶕?jù)有限的實驗數(shù)據(jù)預(yù)測聚合物在寬范圍內(nèi)的力學(xué)性質(zhì)。,測定聚合物粘彈性的方法,高溫蠕變儀；應(yīng)力松弛儀；動態(tài)扭擺儀；受迫共振法；受迫振動非共振法動態(tài)熱機械分析儀,DMTA,

簡介：高聚物的力學(xué)性能I,玻璃態(tài)高聚物的力學(xué)性質(zhì),高聚物力學(xué)性能的多樣性,高聚物具有通常溫度下所有已知材料中可變范圍最寬的力學(xué)性質(zhì)聚苯乙烯脆；尼龍堅韌，不易變形、不易破碎；輕度交聯(lián)的橡膠高彈形；膠泥變形后可保持新的形狀。高聚物的粘彈性力學(xué)性能的溫度、時間依賴性，同時具有液體和固體的性質(zhì)。高聚物的力學(xué)性能是由其結(jié)構(gòu)決定的化學(xué)結(jié)構(gòu)、分子量及其分布、支化和交聯(lián)、結(jié)晶度和結(jié)晶形態(tài)、共聚方式、分子取向、增塑及填料等。玻璃態(tài)和結(jié)晶態(tài)的力學(xué)性質(zhì)高彈態(tài)的力學(xué)性質(zhì)高聚物的力學(xué)松弛粘彈性,應(yīng)力和應(yīng)變,材料在外力作用下不能產(chǎn)生慣性移動時其幾何形狀和尺寸的變化，稱應(yīng)變（STRAIN），E；。材料發(fā)生宏觀形變時，內(nèi)部分子間及分子內(nèi)各原子間的相對位置和距離也會發(fā)生變化，產(chǎn)生了原子間及分子間的附加內(nèi)力，以抵抗外力并試圖恢復(fù)到變形前的狀態(tài)，達(dá)到平衡時，附加內(nèi)力與外力大小相等，方向相反。單位面積上的附加內(nèi)力為應(yīng)力（STRESS），S；N/M2PA。,簡單拉伸情況下,習(xí)用應(yīng)變（相對伸長或伸長率）,拉伸應(yīng)力（習(xí)用應(yīng)力）,真應(yīng)力,真應(yīng)變,一對外力F垂直于截面積A0，大小相等、方向相反且在同一條直線上。,簡單剪切和均勻壓縮情況,簡單剪切一對外力F平行于截面積A0，大小相等、方向相反；切應(yīng)變G和剪切應(yīng)力SS,均勻（靜態(tài)流體）壓縮圍壓力P，產(chǎn)生均勻壓縮形變D,彈性模量,理想的彈性固體符合虎克定律，彈性模量為應(yīng)力與應(yīng)變之比。模量是材料發(fā)生單位形變時的應(yīng)力，表征材料抵抗變形能力的大小，模量越大，越不容易變形，材料剛性越大。對應(yīng)拉伸、剪切、均勻壓縮的模量分別稱楊氏模量E、剪切模量G和體積模量B。,模量的倒數(shù)稱柔量，對應(yīng)地有拉伸柔量D，剪切柔量J，和體積模量的倒數(shù)可壓縮度。,各種模量的關(guān)系,其中U稱泊松比（POISSONSRATIO），定義為拉伸實驗中，材料橫向單位寬度的減小與縱向單位長度的增加值之比。對于理想不可壓縮體，形變時沒有體積變化U05，E3G；對于一般材料，形變時有體積變化，02TG，進入高彈態(tài)，高彈形變，沒有屈服點，應(yīng)力變化小而應(yīng)變很大；4；,PMMA的應(yīng)力應(yīng)變曲線,無規(guī)PMMATG105?C221?F,玻璃態(tài)高聚物的強迫高彈形變,玻璃態(tài)高聚物在大外力作用下發(fā)生的高彈形變稱強迫高彈形變，本質(zhì)上與橡膠的高彈形變一樣，表現(xiàn)形式不同。原因外力作用縮短了鏈段沿外力方向運動的松弛時間。,ΔE活化能A與材料有關(guān)的常數(shù),強迫高彈形變產(chǎn)生的條件,夠大的力SYA，S’S習(xí)用應(yīng)力應(yīng)變曲線上可以用曲線拐點判斷屈服，真應(yīng)力應(yīng)變曲線上如何判斷,真應(yīng)力應(yīng)變曲線的屈服判據(jù),習(xí)用應(yīng)力應(yīng)變曲線上屈服點是曲線的拐點，即DS/DE0，根據(jù)前式SS’/1E，有,在真應(yīng)力應(yīng)變曲線上從橫坐標(biāo)上E1或L0處向曲線作切線，切點即屈服點，對應(yīng)的真應(yīng)力為真屈服應(yīng)力SY’。CONSIDèRE作圖法,真應(yīng)力應(yīng)變曲線的類型,從L0處不能向曲線作切線，隨負(fù)荷增大而均勻伸長但不能成頸。,從L0處可以向曲線作一條切線，切點為屈服點，在屈服點成頸但不穩(wěn)定，細(xì)頸很快細(xì)化到斷裂。,從L0處可以向曲線作兩條切線。D為屈服點，出現(xiàn)細(xì)頸；到E點細(xì)頸穩(wěn)定直至發(fā)展到整個試樣。,