簡(jiǎn)介：姚小寶材料力學(xué)復(fù)習(xí)材料力學(xué)復(fù)習(xí)第一章第一章緒論來(lái)自材料力學(xué)PPT（有刪減）11材料力學(xué)的任務(wù)及研究對(duì)象材料力學(xué)的任務(wù)及研究對(duì)象一、任務(wù)一、任務(wù)材料力學(xué)是研究構(gòu)件承載能力的一門學(xué)科。材料力學(xué)是研究構(gòu)件承載能力的一門學(xué)科。1強(qiáng)度強(qiáng)度構(gòu)件抵抗破壞的能力構(gòu)件抵抗破壞的能力承載能力承載能力2剛度構(gòu)件抵抗變形的能力剛度構(gòu)件抵抗變形的能力3穩(wěn)定性穩(wěn)定性構(gòu)件保持原有平衡狀態(tài)的能力構(gòu)件保持原有平衡狀態(tài)的能力二、研究對(duì)象二、研究對(duì)象1構(gòu)件構(gòu)件2構(gòu)件的分類構(gòu)件的分類板、殼、塊體板、殼、塊體材料力學(xué)以“梁、桿”為主要研究對(duì)象材料力學(xué)以“梁、桿”為主要研究對(duì)象12變形固體的基本假設(shè)變形固體的基本假設(shè)一、連續(xù)性假設(shè)一、連續(xù)性假設(shè)物質(zhì)密實(shí)地充滿物體所在空間，毫無(wú)空隙。物質(zhì)密實(shí)地充滿物體所在空間，毫無(wú)空隙。二、均勻性假設(shè)二、均勻性假設(shè)物體內(nèi)，各處的力學(xué)性質(zhì)完全相同。物體內(nèi)，各處的力學(xué)性質(zhì)完全相同。三、各向同性假設(shè)三、各向同性假設(shè)組成物體的材料沿各方向的力學(xué)性質(zhì)完全相同。組成物體的材料沿各方向的力學(xué)性質(zhì)完全相同。四、小變形假設(shè)四、小變形假設(shè)材料力學(xué)所研究的構(gòu)件在載荷作用下的變形與原始尺寸材料力學(xué)所研究的構(gòu)件在載荷作用下的變形與原始尺寸相比甚小，故對(duì)構(gòu)件進(jìn)行受力分析時(shí)可忽略其變形。相比甚小，故對(duì)構(gòu)件進(jìn)行受力分析時(shí)可忽略其變形。13力、應(yīng)力、應(yīng)變和位移的基本概念力、應(yīng)力、應(yīng)變和位移的基本概念一、一、外力外力體積力體積力1按作用方式分按作用方式分集中力集中力表面力表面力分布力分布力靜載荷靜載荷2按隨時(shí)間變化分按隨時(shí)間變化分交變載荷交變載荷動(dòng)載荷動(dòng)載荷沖擊載荷沖擊載荷二、二、內(nèi)力內(nèi)力1定義定義指由外力作用所引起的、物體內(nèi)相鄰部分之間相互作用力（附加內(nèi)力）。指由外力作用所引起的、物體內(nèi)相鄰部分之間相互作用力（附加內(nèi)力）。2內(nèi)力的求法內(nèi)力的求法截面法截面法步驟步驟①截開(kāi)截開(kāi)在所求內(nèi)力的截面處，假想地用截面將桿件一分為二在所求內(nèi)力的截面處，假想地用截面將桿件一分為二②代替②代替任取一部分，其棄去部分對(duì)留下部分的作用，用作用在截任取一部分，其棄去部分對(duì)留下部分的作用，用作用在截面上相應(yīng)的內(nèi)力（力或力偶）代替面上相應(yīng)的內(nèi)力（力或力偶）代替③平衡③平衡對(duì)留下的部分建立平衡方程，根據(jù)其上的已知外力來(lái)計(jì)算桿在截開(kāi)面對(duì)留下的部分建立平衡方程，根據(jù)其上的已知外力來(lái)計(jì)算桿在截開(kāi)面上的未知內(nèi)力（此時(shí)截開(kāi)面上的內(nèi)力對(duì)所留部分而言是外力）上的未知內(nèi)力（此時(shí)截開(kāi)面上的內(nèi)力對(duì)所留部分而言是外力）姚小寶

簡(jiǎn)介：點(diǎn)擊查看更多化工熱力學(xué)答案馮新宣愛(ài)國(guó)課后總習(xí)題答案詳解精彩內(nèi)容。

簡(jiǎn)介：O工程力學(xué)工程力學(xué)靜力學(xué)與材料力學(xué)靜力學(xué)與材料力學(xué)單輝祖單輝祖謝傳鋒謝傳鋒著高等教育出版社課后答案11試畫(huà)出以下各題中圓柱或圓盤的受力圖。與其它物體接觸處的摩擦力均略去。OWABFAOWABWABCBOWADOBWAE解BOFBWFAFOAWBFAFBFOAOFAWAFBBFBFACAOWFADBOWAE12試畫(huà)出以下各題中AB桿的受力圖。AAAECCCWWDDBBWBABC工程力學(xué)習(xí)題選解2FAFB解QACBAWFABCFBDBWFCAFCFDBCFACBQDAFAWFBFDFAFBFBYFBXDE14試畫(huà)出以下各題中指定物體的受力圖。A拱ABCD；B半拱AB部分；C踏板AB；D杠桿AB；E方板ABCD；F節(jié)點(diǎn)B。FAFFBCBWADAAFCDBD解ADBADWBCEDD’BCABCWFFBAFAXFCBWFBDAAFDFDFAYFDAFABBFBC

簡(jiǎn)介：第二章第二章第二章第二章軸向拉伸和壓縮軸向拉伸和壓縮軸向拉伸和壓縮軸向拉伸和壓縮2121試求圖示各桿試求圖示各桿1111和2222橫截面上的軸力，并作軸力圖。橫截面上的軸力，并作軸力圖。（A）解解解解；；（B）解解解解；；（C）解解解解；。D解解解解。2222一打入地基內(nèi)的木樁如圖所示一打入地基內(nèi)的木樁如圖所示，沿桿軸單位長(zhǎng)度的摩擦力為沿桿軸單位長(zhǎng)度的摩擦力為FKXFKX（K為常數(shù)為常數(shù)），試作木樁的試作木樁的軸力圖。軸力圖。解由題意可得∫0LFDXF有13KLFK3FLFN（X1）∫01X3FXLDXFX1L2323石砌橋墩的墩身高石砌橋墩的墩身高L10ML10M，其橫截面面尺寸如圖所示其橫截面面尺寸如圖所示。荷載荷載F1000KNF1000KN，材料的密度材料的密度Ρ235235，故（拉）2）求應(yīng)力758等邊角鋼的面積A115CM2拉（拉）25252525圖示拉桿承受軸向拉力圖示拉桿承受軸向拉力，桿的橫截面面積，桿的橫截面面積。如以。如以表示斜截面與橫表示斜截面與橫截面的夾角截面的夾角，試求當(dāng)試求當(dāng)，3030，4545，6060，9090時(shí)各斜截面上的正應(yīng)力和切應(yīng)力時(shí)各斜截面上的正應(yīng)力和切應(yīng)力，并用圖表并用圖表示其方向。示其方向。解解解解

簡(jiǎn)介：第十二章制冷循環(huán)156第十二章第十二章制冷循環(huán)制冷循環(huán)121一制冷機(jī)在20℃和30℃的熱源間工作，若其吸熱為10KW，循環(huán)制冷系數(shù)是同溫度限間逆向卡諾循環(huán)的75，試計(jì)算（1）散熱量；（2）循環(huán)凈耗功量；（3）循環(huán)制冷量折合多少“冷噸”解在20℃和30℃間逆向卡諾循環(huán)制冷系數(shù)2731520K5063020KLCHLTTTΕ實(shí)際循環(huán)制冷系數(shù)075075506380ACTCΕΕ（1）散熱量11110KW11263KW380CCACTCCACTPΨΨΕΨΨΨΨΕ（2）凈功10KW263KW380CACTPΨΕ（3）折合冷噸10KW259““386386CΨ冷噸122一逆向卡諾制冷循環(huán)，其性能系數(shù)為4，問(wèn)高溫?zé)嵩磁c低溫?zé)嵩礈囟戎榷嗌偃糨斎牍β蕿?5KW。試問(wèn)制冷量為多少“冷噸”如果將此系統(tǒng)改作熱泵循環(huán)，高、低溫?zé)嵩礈囟燃拜斎牍β示S持不變。試求循環(huán)的性能系數(shù)及能提供的熱量。解（1）11LCHHLLTTTTTΕ11111254HLCTTΕ（2）CCPΨΕ12515KW1875KWCCPΨΕ1875KW0486386冷噸（3）115111125HCLHLHTTTTTΕ′515KW6KWCPΨΕ′123壓縮空氣制冷循環(huán)運(yùn)行溫度290KCT，0300KT，如果循環(huán)增壓此分別為3和6，分別計(jì)算它們的循環(huán)性能系數(shù)和每KG，工質(zhì)的制冷量。假定空氣為理想氣體，此熱容取定值1005KJKGKPC、14Κ。解1141141112712131AΚΚΕΠ第十二章制冷循環(huán)15812341005KJKGK2905264130020385K1410KJKGBPBBWCTTTT′循環(huán)性能系數(shù)5493KJKG0831||661KJKGCAAAQWΕ18658KJKG0614||1410KJKGCABBQWΕ125某采用理想回?zé)岬膲嚎s氣體制冷裝置，工質(zhì)為某種理想氣體，循環(huán)增壓比為5Π，冷庫(kù)溫度40CCTO，環(huán)境溫度為300K，若輸入功率為3KW，試計(jì)算（1）循環(huán)制冷量；（2）循環(huán)制冷量系數(shù)；（3）若循環(huán)制冷系數(shù)及制冷量不變，但不用回?zé)岽胧４藭r(shí)，循環(huán)的增壓此應(yīng)該是多少該氣體熱可取定值，085KJKGK13PCΚ、。解1311113320300K543493KTTTΚΚΚΚΠΠ514027315K23315KCTTT113113651123315K16082K5TTΚΚΠ33TT′13311PTTPΚΚ′′131131331143493K14923315KPTPTΚΚΠ′′′1234561135611311311110464149ΚΚΕΕΠ′′′13456110815KJKGK2331516082K5895KJKGCPBQCTT1234561123456104643KW139KWCCPPΨΕΨΕ

簡(jiǎn)介：土力學(xué)與地基基礎(chǔ)參考答案2第2章土的性質(zhì)及工程分類土的性質(zhì)及工程分類22試證明下列換算公式試證明下列換算公式（1）1SWDDEΡΡ21RWSWSERDREΓ31SRWDNSN證明令1SV，則由VSVEV得VVE，1SVVVVE，由SSSMDV1WP得SSSWSWMDVDΡΡ由WSMWM100得WSSWMWMWDΡ所以1SWSWMMMDWΡ（1）由SDMVΡ得1SWDDEΡΡ（2）由WRVVSV100得SRWDSESRWDSE則1111SWSWDWDWRMRGGGVEEΡΡ1SWSWDWRDRE1RWSWSERDRE（3）由VVNV100得11ENNEEN，則WRVVSV100SWDE1SVDNN23在土的三相組成示意圖中，取土粒體積在土的三相組成示意圖中，取土粒體積1SV。已知某土樣的土粒比重。已知某土樣的土粒比重SD270，含水量，含水量322，土的天然密度，土的天然密度Ρ1913GCM，水的密度，水的密度310WGCMΡ。按各三相比例指標(biāo)的定義，計(jì)算圖。按各三相比例指標(biāo)的定義，計(jì)算圖250中6個(gè)括號(hào)內(nèi)的數(shù)值及個(gè)括號(hào)內(nèi)的數(shù)值及RS和R。解因1SV270SDW322Ρ191G3CM310WGCMΡ土力學(xué)與地基基礎(chǔ)參考答案4由SSSWMDVΡ121527SSSMVD45724527VSVVV（2）2745VSVEV0601295121581WWWMVΡ（3）827WRVVSV100296％（4）1799RGΡ10180KN3M（5）SVWSATMVRGVΡ1215277210206KN3M（6）12154572SSWMVRGGVΡΡ10＝106KN3M121572SDDMRGGVΡ10169KN3M則SATR＞R＞DR＞R25某土樣某土樣處于完全處于完全飽和狀飽和狀態(tài)，土粒比重為，土粒比重為268，含水量為，含水量為320，試，試求該土該土樣的孔隙比樣的孔隙比E和重度和重度R。解100RS268SD320WWRVVSV100100WVVVWSMWM100WWSVMΡVWSVMΡVWSVMWΡSSSWMDVΡSSSWMDVΡ∴VWSSWVDVWΡΡVSSVDVWVSSSSSVDVWEDWVVQ268032086∴126811086SWDWRGEΡ（1032）1019KN3M26某沙土土樣的密度為土土樣的密度為177G3CM含水量為含水量為98，土粒比重為，土粒比重為267，烘干后，烘干后測(cè)定最小孔隙比為小孔隙比為0461，最大孔隙比為大孔隙比為0943，試，試求孔隙比孔隙比E和相和相對(duì)密實(shí)度RD，并評(píng)定該土的密定該土的密實(shí)度。度。解3177GCMΡW98267SDMIN0461EMAX0943E11SWDWEΡΡ2671009811770656

簡(jiǎn)介：WWWPAPER1高速公路護(hù)欄碰撞過(guò)程分析與力學(xué)模型高速公路護(hù)欄碰撞過(guò)程分析與力學(xué)模型鮑業(yè)輝，江朝華河海大學(xué)交通海洋學(xué)院，南京（210098）EMAILGGIRLWELL摘要從高速公路交通事故的統(tǒng)計(jì)資料出發(fā)，分析了汽車與高速公路護(hù)欄事故在交通事故中的比例與發(fā)展趨勢(shì)，提出護(hù)欄碰撞研究。對(duì)護(hù)欄碰撞進(jìn)行儀器，過(guò)程方面的介紹，并進(jìn)行了力學(xué)分析，總結(jié)分析結(jié)果，提出了改善高速公路交通安全的措施指出了本領(lǐng)域的研究展望。關(guān)鍵詞關(guān)鍵詞高速公路；護(hù)欄；碰撞；力學(xué)模型0引言引言發(fā)生在高速公路上的交通事故約有30是車輛越出道路造成的由此造成的特、重大惡性交通事故占該類事故總數(shù)的比例高達(dá)62以上我國(guó)每年有13的死亡事故發(fā)生在車輛與路側(cè)碰撞的單車事故中1。且呈逐年上升趨勢(shì)。于是，為保障高速公路交通安全必須采取一定的防護(hù)設(shè)施，而設(shè)置防撞護(hù)欄是最切實(shí)有效的措施之一。汽車與高速公路護(hù)欄碰撞是極其復(fù)雜的事情，事故發(fā)生時(shí)，汽車的速度通常很高，事故非常劇烈，從而導(dǎo)致材料和部件的嚴(yán)重失效和汽車的改向2。由于汽車碰撞護(hù)欄的過(guò)程極其復(fù)雜，評(píng)估護(hù)欄的安全性能也將是一非常復(fù)雜的問(wèn)題。目前采用的方法主要有實(shí)驗(yàn)研究和數(shù)值計(jì)算兩大類34。高速公路護(hù)欄作為一種被動(dòng)沖擊結(jié)構(gòu)其受力狀態(tài)、變形過(guò)程和能量吸收的作用過(guò)程極其復(fù)雜它同時(shí)負(fù)擔(dān)能量吸收和非破斷保護(hù)兩種角色因此國(guó)外對(duì)其進(jìn)行了廣泛的研究分析研究汽車與高速公路護(hù)欄碰撞過(guò)程中汽車與乘員的動(dòng)態(tài)響應(yīng)和護(hù)欄的特性，從而提出了改善高速公路交通安全的汽車、護(hù)欄的設(shè)計(jì)措施。在國(guó)內(nèi)，1996年，周志斌等提出了汽車與護(hù)欄碰撞后汽車的接觸面積、碰撞力和碰撞力矩的算法；2001年，雷正保等提出將汽車與半剛性護(hù)欄碰撞系統(tǒng)作為一個(gè)完整耦合的大系統(tǒng)來(lái)研究半剛性護(hù)欄防撞機(jī)理的理念；2004年，黃洪武等研究發(fā)現(xiàn)通過(guò)減小摩擦力以及改變護(hù)欄板與立柱之間螺栓連接的臨界失效載荷可以提高事故中護(hù)欄對(duì)乘員的保護(hù)能力；2006年，周煒等通過(guò)實(shí)車碰撞試驗(yàn)研究車輛、護(hù)欄碰撞中的動(dòng)態(tài)響應(yīng)分析護(hù)欄、汽車和乘員的特性以及相互關(guān)系護(hù)欄的不同結(jié)構(gòu)形式與安裝方式對(duì)乘員的安全性的影響5。1碰撞過(guò)程分析碰撞過(guò)程分析在分析中把護(hù)欄與汽車作為一個(gè)連續(xù)系統(tǒng)來(lái)考慮，在計(jì)算過(guò)程中計(jì)入護(hù)欄的變形與汽車本身的變形。11基本假定基本假定1汽車近似為剛體，但考慮到碰撞過(guò)程中車體前部局部變形，以無(wú)質(zhì)量的塑性彈簧系數(shù)2K只有壓縮變形抗力而無(wú)恢復(fù)力的假想彈簧表征其變形特征；2護(hù)欄作為單自由度體系用彈簧系數(shù)K1反映護(hù)欄變形特征；3不考慮碰撞過(guò)程中護(hù)欄的阻尼作用；4基于沖擊力影響范圍有限護(hù)欄近似作為一定寬度的懸臂構(gòu)件6。WWWPAPER315動(dòng)力方程動(dòng)力方程根據(jù)達(dá)朗貝爾原理建立車輛和防撞護(hù)欄系統(tǒng)動(dòng)力方程122221221111XXKXMXXKXKXM寫(xiě)成矩陣形式01M20M21XX221KKK22KK21XX01M取決于沖撞過(guò)程中護(hù)欄受影響作用的有效范圍，根據(jù)國(guó)內(nèi)與國(guó)外的碰撞試驗(yàn)，可取參與的有效長(zhǎng)度為2HH為沖擊點(diǎn)高度乘以護(hù)欄實(shí)際橫截面面積作為護(hù)欄體積，按此計(jì)算作為單自由度體系護(hù)欄的質(zhì)量1M，2M為由汽車本身與貨物重量之和計(jì)算的質(zhì)量。1K值與護(hù)欄受沖撞作用的有效范圍有關(guān)，試驗(yàn)表明護(hù)欄在汽車沖撞時(shí)處于彈性范圍對(duì)于不同的鋼筋混凝土護(hù)欄，1K取值不同根據(jù)試驗(yàn)取MN1038。2K為汽車車身前部與護(hù)欄碰撞時(shí)，模擬其變形的彈簧稀疏。國(guó)外用各種型號(hào)汽車正面碰撞護(hù)欄的試驗(yàn)表明，汽車車身前部抵抗變形的強(qiáng)度與車身質(zhì)量成比例增加在試驗(yàn)車速HKM86163317范圍內(nèi)。單位汽車質(zhì)量的彈簧系數(shù)幾乎不隨碰撞速度變化，考慮到實(shí)際沖擊角度的影響，參考國(guó)外試驗(yàn)研究成果，2K值按下式計(jì)算MKΘ1400Θ0491022式中，Θ為汽車沖撞護(hù)欄的角度，M為汽車的質(zhì)量。16方程的求解方程的求解2222111122221111ΑΩSINΑTΩSINABXΑΩSINΑΩSINTABTATAX1式中1Ω，2Ω分別為護(hù)欄與汽車的自振頻率。2211211ΩKKKMB，2212212ΩKKKMB（2）初始條件初始條件0T，01X，02X，01X，XVX2式中，XV為汽車沖撞時(shí)護(hù)欄的速度分量1211ΩBBVAX122ΩBBVAX30Α10Α2解得TBTBBBVTTBBVXXX22111122211121ΩSINΩSINXΩSINΩ1ΩSINΩ1ΩΩ（4）則沖擊力為

簡(jiǎn)介：第24卷第6期2002年12月冰川凍土JOURNALOFGLACIOLOGYGEOCRYOLOGYVOL24NO6DEC2002文章編號(hào)10000240200206075906青藏鐵路沿線地表和路基表面熱力學(xué)模式物理過(guò)程與實(shí)驗(yàn)方案收稿日期20020805修訂日期20020913基金項(xiàng)目中國(guó)科學(xué)院知識(shí)創(chuàng)新工程重大項(xiàng)目KZCX1SW04中國(guó)科學(xué)院寒區(qū)旱區(qū)環(huán)境與工程研究所知識(shí)創(chuàng)新工程項(xiàng)目ACCX210035資助作者簡(jiǎn)介王可麗1957女河北唐山人研究員1982年畢業(yè)于南京氣象學(xué)院主要從事陸氣相互作用與氣候變化研究EMAILKLWANGNSLZBACCN王可麗程國(guó)棟中國(guó)科學(xué)院寒區(qū)旱區(qū)環(huán)境與工程研究所甘肅蘭州730000摘要路基表面的熱狀況具有時(shí)空分布的非均勻性筑建在凍土區(qū)的路基其下伏凍土層對(duì)上邊界非均勻熱強(qiáng)迫的響應(yīng)會(huì)引起凍土層的凍脹、融沉非均勻變化進(jìn)而造成路基的變形失穩(wěn)因此了解路基表面熱狀況的時(shí)空變化規(guī)律對(duì)監(jiān)測(cè)和防治路基凍融病害、保證路基穩(wěn)定性具有重要意義鑒于此從熱力學(xué)研究角度出發(fā)以氣候影響因子大氣輻射傳輸?shù)貧饨唤用孑椛涮匦缘貧忾g熱量交換為研究主線基于能量守恒原則建立針對(duì)青藏鐵路沿線地表、路基上表面和路基左右邊坡表面的普適性熱力學(xué)數(shù)值模式用于高海拔青藏鐵路全線的任意坡度和走向的路基表面熱狀況的定量化研究與應(yīng)用關(guān)鍵詞青藏鐵路路基表面熱力學(xué)模式坡面輻射收支中圖分類號(hào)P4224文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼A1擬解決的關(guān)鍵問(wèn)題青藏鐵路是筑建在高、寒區(qū)的高原鐵路因此高和寒的效應(yīng)成為我們關(guān)注的問(wèn)題由高而引起的寒使在青藏高原形成高海拔多年凍土層1青藏鐵路途經(jīng)約550KM的多年凍土區(qū)凍土層的凍脹、融沉變化關(guān)系到其上路基的穩(wěn)定性而作為鐵路支撐體的路基的穩(wěn)定性是保障青藏鐵路安全運(yùn)營(yíng)的關(guān)鍵由于青藏高原的高海拔使得其地氣交接面輻射加熱或溫度隨時(shí)間變化的幅度非常大23隨著全球變暖這一特征將愈顯突出作為鐵路支撐體的路基因其走向、邊坡坡度和表面物理性質(zhì)的差異又會(huì)造成地氣交接面輻射加熱或溫度的空間分布不均勻由此構(gòu)成的時(shí)空非均勻的地氣交接面輻射加熱場(chǎng)或溫度場(chǎng)是路基下伏凍土層變化的熱力外強(qiáng)迫源就凍土問(wèn)題國(guó)內(nèi)外開(kāi)展了廣泛而深入的物理過(guò)程研究和工程實(shí)踐活動(dòng)取得了豐富的理論與應(yīng)用成果46凍土是地氣之間熱交換的產(chǎn)物凍土層的變化與地氣交接面的熱狀況變化有直接的聯(lián)系711路基下伏凍土層對(duì)上邊界非均勻熱強(qiáng)迫的響應(yīng)會(huì)引起凍土層力學(xué)性質(zhì)的非均勻變化進(jìn)而造成路基的變形失穩(wěn)因此路基表面熱狀況的時(shí)空非均勻變化問(wèn)題無(wú)疑是影響青藏鐵路優(yōu)質(zhì)建設(shè)與安全運(yùn)營(yíng)的關(guān)鍵問(wèn)題之一本研究工作即是為解決這一關(guān)鍵問(wèn)題而設(shè)定的其目的是為青藏鐵路全線路基因其下伏凍土層凍脹或融沉變化而引起的病害防治、保證路基穩(wěn)定性提供依據(jù)地氣交接面是兩種不同介質(zhì)的接合面由于上下介質(zhì)的不同而引起的差異明顯的兩種物理過(guò)程在此面的交匯造成在此面上物理過(guò)程的復(fù)雜性再加之在此面上物理特性的時(shí)空非均勻變化使得地氣交接面上物理過(guò)程及參數(shù)化問(wèn)題成為地氣相互作用研究與應(yīng)用領(lǐng)域的難點(diǎn)問(wèn)題12為了解青藏鐵路沿線路基表面熱狀況的時(shí)空變化規(guī)律我們從熱力學(xué)研究角度出發(fā)以氣候影響因子大氣輻射傳輸?shù)貧饨唤用孑椛涮匦缘貧忾g熱量交換為研究主線基于能量守恒原則建立針對(duì)青藏鐵路沿線地表、路基上表面和左右邊坡表面的普適性熱力和長(zhǎng)波輻射凈損失通量可分別表示為SRSDRS1A17FUGUSRL118式中N為坡面相對(duì)于太陽(yáng)的方位角即坡面法線N在水平面上投影的方位角N與太陽(yáng)方位角之差從南向順時(shí)針?lè)较蛴?jì)算S為到達(dá)地表的垂直于光線表面的直接太陽(yáng)輻射通量在坡面法線方向的投影D為對(duì)可見(jiàn)天空球面積分的散射輻射通量RS為來(lái)自周圍環(huán)境地表的反射輻射通量A為坡面反射率U為坡面長(zhǎng)波輻射通量G為大氣逆輻射通量US為來(lái)自周圍環(huán)境地表的長(zhǎng)波輻射通量RL為來(lái)自周圍環(huán)境地表對(duì)大氣逆輻射的反射輻射通量為坡面比輻射率設(shè)為地方緯度為時(shí)角那么到達(dá)地表的垂直于光線表面的直接太陽(yáng)輻射通量在坡面法線方向的投影為SSSCOSZCOSSINZSINCOSN19利用天文學(xué)公式COSZSINSINL為斜坡長(zhǎng)度事實(shí)上式1和式13中的各項(xiàng)均為時(shí)間T的函數(shù)若對(duì)其求時(shí)間積分就可以得到所需時(shí)段的表達(dá)式從理論上講我們可以根據(jù)式132通過(guò)反演過(guò)程得到具有任意坡度和坡向的局地表面在任意時(shí)段的溫度T這里坡度02在水平表面0式13和式1418蛻變后同形于式1和式812在鉛直表面223對(duì)于路基表面綜合應(yīng)用式132所描述的物理過(guò)程于青藏鐵路沿線的路基上表面0和邊坡表面對(duì)于任意局地表面而言應(yīng)用的差別在于局地與太陽(yáng)的相對(duì)位置、局地表面的坡度與坡向、局地表面物理特性和周圍環(huán)境地表物理特性及大氣狀態(tài)參量的不同3實(shí)驗(yàn)方案31數(shù)值方法式132包含了6個(gè)最基本的物理過(guò)程可用包含6個(gè)基本方程的方程組描述在平面為式1、式812在坡面為式13、式1418方程組共有6個(gè)最基本的變量方程組閉合理論上可以求解代入消元后可以得到如下的函數(shù)形式FTX1X2X307616期王可麗等青藏鐵路沿線地表和路基表面熱力學(xué)模式物理過(guò)程與實(shí)驗(yàn)方案

簡(jiǎn)介：無(wú)縫方管無(wú)縫方管，厚壁方管厚壁方管，大口徑方管的力學(xué)性能指標(biāo)及涵義大口徑方管的力學(xué)性能指標(biāo)及涵義1，力學(xué)性能力學(xué)性能名稱量的符號(hào)單位符號(hào)含義1，強(qiáng)度強(qiáng)度指金屬在外力作用下，抵抗塑性變形和斷裂的能力（1）抗拉強(qiáng)度BMPA金屬式樣拉伸時(shí)，在拉斷前所承受的最大負(fù)荷與式樣原橫截面面積之比稱為抗拉強(qiáng)度BPBF0式中PB式樣拉斷前的最大負(fù)荷，（NF0試樣原橫截面積（MM2（2）抗彎強(qiáng)度BBMPA試樣在位于兩支承中間的集中負(fù)荷作用下，使其折斷時(shí)，折斷橫截面所承受的最大正壓力對(duì)圓試樣；BB8PLΠD3對(duì)矩形試樣；BB3PL2BH2式中P試樣所受最大集中載荷（N）L兩支承點(diǎn)間的跨距（MMD圓試樣截面之外徑（MMB矩形截面試樣之寬度（MMH矩形截面試樣之高度（MM（3）抗壓強(qiáng)度BCMPA材料在壓了作用下不發(fā)生碎，裂所能承受的最大壓力，稱為抗壓強(qiáng)度BCPBCF0式中PBC試樣所受最大集中載荷（N）F0試樣原橫截面積（MM2（4）抗剪強(qiáng)度TTMPA試樣剪短前，所承受的最大負(fù)荷下的受剪截面具有的平均剪應(yīng)力雙剪；P單剪；P2F0F0式中P剪切中的最大負(fù)荷（N）F0受剪部位的原橫截面積（MM2（5）抗扭強(qiáng)度TBMPA指外力是扭轉(zhuǎn)力的強(qiáng)度極限TB≈3MB適用于鋼材）4WPTB≈MB適用于鑄鐵）WP式中MB扭轉(zhuǎn)力矩（NMMWP扭轉(zhuǎn)時(shí)試樣截面的極斷面系數(shù)（MM22彈性4比例極限PMPAFO試樣原橫截面積（MM23塑性所謂塑性是指金屬材料在外力作用下，產(chǎn)生永久變形而不致破裂的能力（1）伸長(zhǎng)率Δ金屬材料在拉伸時(shí)，式樣拉斷后，其標(biāo)距部分所增加的長(zhǎng)度與原標(biāo)距長(zhǎng)度的百分比，5是標(biāo)距為5倍直徑時(shí)的伸長(zhǎng)率，10是標(biāo)距為10倍直徑時(shí)的伸長(zhǎng)率（2）斷面收縮率Ψ金屬式樣拉斷后，其縮頸處橫截面積的最大縮減量與原橫截面積的百分比（3）泊松比Ц對(duì)于各向同性的材料，泊松比表示；式樣在單項(xiàng)拉伸時(shí)，橫向相對(duì)收縮量與軸向相對(duì)伸長(zhǎng)量之比ЦE12G式中E彈性模量（GPA）G切變模量（GPA）山東聊城聚鑫源管業(yè)有限公司

簡(jiǎn)介：V’769566飯旦夫擎學(xué)校代碼學(xué)號(hào)博士學(xué)位論文非線性動(dòng)力學(xué)方法在時(shí)間序列分析中的應(yīng)用院系所；數(shù)堂型堂堂院專姓業(yè)應(yīng)用數(shù)堂名王霾完成日期星QQ生壘且旦幕G鎏謄孽癤R囂勿全空公希?！?0246021018028三、本文將最大LYAPUNOV指數(shù)方法以及LYAPUNOV指數(shù)譜方法分別應(yīng)用到心電信號(hào)分析中，得出了一些新的結(jié)論。并發(fā)現(xiàn)，在LYAPUNOV指數(shù)譜中，除最大LYAPUNOV指數(shù)外，其他的LYAPUNOV指數(shù)也具有判斷系統(tǒng)的某些非線性特性的作用。四、本文提出了一種新的相空間重構(gòu)參數(shù)選取方法分離速度法使嵌入?yún)?shù)選取更為簡(jiǎn)便。五、本文提出了N維N2模式復(fù)雜度。它在圖象識(shí)別等領(lǐng)域有著廣泛的應(yīng)用前景。本文較為系統(tǒng)地回顧TN用非線性動(dòng)力學(xué)指標(biāo)研究時(shí)間序列這一領(lǐng)域的重要工作，對(duì)相空間重構(gòu)技術(shù)、常用非線性指標(biāo)以及LYAPUNOV指數(shù)方法作了詳細(xì)的介紹。關(guān)鍵詞非線性動(dòng)力學(xué)方法時(shí)間序列分析LYAPUNOV指數(shù)譜主成分聚類分析TSS算法替代數(shù)據(jù)歸一化腦電圖，BM_I訇高維模式復(fù)雜度相空間重構(gòu)

簡(jiǎn)介：第L5卷第2期2003年6月武漢工程職業(yè)技術(shù)學(xué)院JOURNALOFWUHANENGINEERINGINSTITUTEVO115NO2JUNE2003量子力學(xué)詮釋的新嘗試趙國(guó)求武鋼基礎(chǔ)物理研究所武漢430080摘要描述宏觀世界的經(jīng)典力學(xué)與描述微觀世界的量子力學(xué)在作用機(jī)制、質(zhì)點(diǎn)抽象、概率的應(yīng)用及描述對(duì)象上均有本質(zhì)的區(qū)別，據(jù)此作者介紹了量子力學(xué)曲率解釋。關(guān)鍵詞宏觀微觀本質(zhì)區(qū)別曲率中圖分類號(hào)O4131文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼A文章編號(hào)167135242003一02000105量子力學(xué)自創(chuàng)立至今，已近一個(gè)世紀(jì)的時(shí)間，百年來(lái)，人們把量子力學(xué)和相對(duì)論看做是二十世紀(jì)物理學(xué)的兩大臺(tái)柱，今后，恐怕還會(huì)有很長(zhǎng)的一段時(shí)間不會(huì)改變這一看法。量子力學(xué)對(duì)微觀世界的描述確實(shí)取得了驚人的成就，利用量子力學(xué)所做的計(jì)算與實(shí)驗(yàn)驚人的符合，常使人們對(duì)量子力學(xué)的正確性深信不疑。然而，量子力學(xué)的巨大成就，絕對(duì)掩蓋不了量子力學(xué)解釋體系的不足及與相對(duì)論深層次的尖銳矛盾。全世界沒(méi)有一個(gè)物理學(xué)家敢說(shuō)他完全懂量子力學(xué)就是最好的證據(jù)。所謂量子力學(xué)詮釋向題，指的是量子力學(xué)數(shù)學(xué)形式的物理實(shí)質(zhì)究竟是什么。關(guān)于量子力學(xué)數(shù)學(xué)形式的物理詮釋，見(jiàn)諸于經(jīng)傳的至少有十?dāng)?shù)種，比較流行的也有七八種，而最為流行的主流學(xué)派是所謂哥本哈根學(xué)派的幾率解釋。幾釋解釋認(rèn)為量子力學(xué)數(shù)學(xué)形式波函數(shù)，是幾率波。微觀客體的動(dòng)量和位置本質(zhì)上是不能同時(shí)確定的，測(cè)不準(zhǔn)或不確定關(guān)系是這種不確定性的數(shù)學(xué)描述。然而，哥本哈根的幾率波與實(shí)驗(yàn)表現(xiàn)出的物理波存在著深刻的矛盾。為此，以玻爾為首的哥本哈根學(xué)派，為了消除其解釋體系中的矛盾，滲進(jìn)了許多非常規(guī)的哲學(xué)思辯。在哥本哈根幾率解釋中，數(shù)學(xué)、物理、哲學(xué)思辯混合在一起，將人們帶進(jìn)了一個(gè)神秘的量子謎霧。百年來(lái)，哪怕是最偉大的物理學(xué)家比如愛(ài)因斯坦也被卷進(jìn)量子謎霧難以解脫。德布羅意、薛定諤、玻姆、布洛欣采夫等一批科學(xué)家曾試圖用各自的解釋取代哥本哈解解釋，但終究沒(méi)有取得主流學(xué)派的地位?？磥?lái)量子力學(xué)數(shù)學(xué)形式的物理實(shí)質(zhì)，還值得后代人繼續(xù)深入研究和探索。本文作者趙國(guó)求提出的量子力學(xué)曲率解釋，則是量子力學(xué)眾多解釋中，中國(guó)人獨(dú)立提出來(lái)的一種新的量子力學(xué)詮釋體系。量子力學(xué)曲率解釋認(rèn)為，量子力學(xué)中的波函數(shù)描述的是人們通過(guò)實(shí)驗(yàn)建構(gòu)的微觀客體“形”的變化規(guī)律。波函數(shù)本質(zhì)上是曲率波而非幾率波，曲率的大小表示粒子性，曲率的變化表示波動(dòng)性。量子力學(xué)曲率解釋有著從哲學(xué)、物理學(xué)、實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象、數(shù)學(xué)到詮釋體系的邏輯一致性，由哥本哈根幾率解釋緣引出來(lái)的諸多悖論在量子力學(xué)曲率解釋中將不復(fù)存在，而且曲率解釋可以把幾率解釋及其他解釋的合理部分納入其中。量子力學(xué)曲率解釋從如下六個(gè)方面建立其解釋體系，并貫穿在物理學(xué)的新神曲量子力學(xué)曲率解釋武漢出版社，2002年一書(shū)及爾后的相繼論文中。1提出相互作用原理相互作用原理是量子力學(xué)曲率解釋賴以建立的哲學(xué)基礎(chǔ)。相互作用原理指出自然界中一切物體在時(shí)空中的“形象”和“狀態(tài)”都是由物質(zhì)問(wèn)的相互作用形成的，既包括四種基本相互作用引力、電磁力、強(qiáng)力、弱力，也包括人類觀測(cè)世界使用的觀測(cè)信號(hào)作用。由相互作用原理我們得到兩個(gè)推論收稿日期20030110作者簡(jiǎn)介趙國(guó)求，男，1944年生，研究員。從事物理學(xué)哲學(xué)、思維科學(xué)及中醫(yī)基礎(chǔ)理論現(xiàn)代科學(xué)基礎(chǔ)研究。維普資訊趙國(guó)求量子力學(xué)詮釋的新嘗試3存在，形不同，在形內(nèi)找到質(zhì)點(diǎn)的概率就不同，形越小，概率就越大；形越，概率就越小。這樣，原子能級(jí)的發(fā)光強(qiáng)度，不同能級(jí)建構(gòu)的電子球面曲率，對(duì)電子作質(zhì)點(diǎn)抽象時(shí)微觀質(zhì)點(diǎn)在不同能級(jí)上出現(xiàn)的概率三者之間就具有一種正比例關(guān)系。于是，我們通過(guò)上述思維方式就把海森伯的矩陣力學(xué)，薛定諤的波動(dòng)力學(xué)曲率的波動(dòng)及哥本哈根的幾率解釋在物理機(jī)制上聯(lián)系起來(lái)了，哥本哈根解釋中的幾率波性質(zhì)是在對(duì)微觀客體作質(zhì)點(diǎn)抽象時(shí)賦予的，幾率解釋具有了實(shí)在論背景。反科學(xué)實(shí)在論及爾后的關(guān)系實(shí)在論，對(duì)自然的認(rèn)識(shí)層次只是停留在現(xiàn)象實(shí)體的“形象”建構(gòu)上。本體是離開(kāi)人的主觀意識(shí)的客觀存在，相對(duì)論中的靜能M。C，康普頓動(dòng)量TRIFL及量子力學(xué)中的康普頓波長(zhǎng)XO都是客體相對(duì)坐標(biāo)系靜止時(shí)的不變量，人類無(wú)法感知，ⅡL0C這正是我們賦予本體的性質(zhì)。能量的變化、動(dòng)量的變化、波長(zhǎng)的變化體現(xiàn)為質(zhì)量的變化都與人的主體地位相關(guān)，它們都具有建構(gòu)的特征，是現(xiàn)象實(shí)體表現(xiàn)出來(lái)的性質(zhì)。4區(qū)分量子概率與經(jīng)典概率的本質(zhì)不同牛頓力學(xué)中物體被抽象為質(zhì)點(diǎn)，形的大小和變化對(duì)時(shí)空的影響忽略計(jì)，時(shí)空是絕對(duì)的；相對(duì)論力學(xué)中客體運(yùn)動(dòng)引起觀測(cè)形象的變化對(duì)時(shí)空的影響，由洛侖茲變換變換到背景時(shí)空中，客體變成了質(zhì)點(diǎn)，時(shí)空卻是變化的；量子力學(xué)中客體運(yùn)動(dòng)引起觀測(cè)形象的變化則通過(guò)歸一化形式變換到背景空間中，背景空問(wèn)的拓?fù)湫再|(zhì)隨著形的變化而變化，通過(guò)DVLL出變換之后，被積分空問(wèn)是實(shí)體的，波動(dòng)的，數(shù)學(xué)上由希爾伯特空問(wèn)來(lái)描述，但質(zhì)點(diǎn)卻是虛的，具有飄忽不定的屬性。這又引起了經(jīng)典概率與量子概率的本質(zhì)區(qū)別。從所周知，經(jīng)典概率中由客體抽象出來(lái)的“質(zhì)點(diǎn)”具有實(shí)體性質(zhì)，它遵從帕斯卡疊加原理，通過(guò)雙縫后的圖象是單峰的；量子力學(xué)中由客體抽象出來(lái)的質(zhì)點(diǎn)具有不確定性，是虛的，受背景空間波的干涉和衍射特征制約，通過(guò)雙縫后屏上的圖象是多峰的。虛的質(zhì)點(diǎn)通過(guò)雙縫的哪一縫無(wú)關(guān)緊要，因?yàn)楹暧^經(jīng)典力學(xué)中賦予質(zhì)點(diǎn)的屬性均賦于了被積分的背景空間，空問(wèn)曲率的波動(dòng)使雙縫背后的空問(wèn)本身具有干涉特性，雙縫起到了象水波干涉中的干涉波源的作用。由于我們把空問(wèn)曲率的變化與原子發(fā)光強(qiáng)度的變化聯(lián)系到一起，曲率大的地方發(fā)光強(qiáng)，曲率小的地方發(fā)光弱，而光的強(qiáng)弱與客體的可視程度相關(guān)，這又使人們可將概率可能性與被觀測(cè)客體的可視度相聯(lián)系，也就是把概率與空間特性的變化相聯(lián)系，我們把這叫概率可視度解釋。概率的可視度解釋是原子世界量子概率的本質(zhì)特征。它既表明我們?cè)谠又心程幷业轿⒂^粒子的概率，也表明微觀客體在該處造成的空間特性的變化。5指出微觀與宏觀描述對(duì)象的本質(zhì)區(qū)別在宏觀世界，牛頓力學(xué)中客體的形在運(yùn)動(dòng)中我們認(rèn)為是不變的，相對(duì)論力學(xué)中，“形”的變化變換成背景時(shí)空的變化，客體的“形”又可看作不變。對(duì)于宏觀質(zhì)點(diǎn)力學(xué)，“形”的大小與討論的問(wèn)題相比可以忽略，被描述的客體變成了質(zhì)點(diǎn)。對(duì)客體狀態(tài)的描述只能是質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)的軌跡。質(zhì)點(diǎn)是“實(shí)”的，有確定的能量、動(dòng)量、位置和時(shí)間，質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)的軌跡也是確定的，宏觀經(jīng)典力學(xué)中客體的運(yùn)動(dòng)方程則是對(duì)這種運(yùn)動(dòng)軌跡的描述。在微觀世界，電子等客體的“形”人們無(wú)法直接看到，對(duì)“形”現(xiàn)象實(shí)體的認(rèn)識(shí)只能通過(guò)實(shí)驗(yàn)原子發(fā)光的強(qiáng)弱來(lái)建構(gòu)。通過(guò)原子發(fā)光實(shí)驗(yàn)建構(gòu)起來(lái)的微觀粒子的“形”是變化的，而且在原子中作質(zhì)點(diǎn)抽象時(shí)“形”的影響不可忽略，這就決定了我們對(duì)微觀客體的描述不能象對(duì)宏觀客體那樣去描述質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)的軌跡，人只能是對(duì)“形”的變化進(jìn)行描述。薛定諤方程描述的是牛頓時(shí)空中微觀客體“形”的變化規(guī)律，它本質(zhì)上不是描述質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)的方程。作了“形點(diǎn)轉(zhuǎn)換”歸一化之后之后，希爾伯特空問(wèn)是波動(dòng)的，具有實(shí)體性質(zhì)，質(zhì)點(diǎn)是虛的，飄忽不定，這樣的質(zhì)點(diǎn)也不具有實(shí)體軌跡的特征，它是“實(shí)體質(zhì)點(diǎn)”的“幽靈”。薛定諤方程這時(shí)既可以說(shuō)是空間曲率變化方程，也可以說(shuō)是概率演化方程，它是決定論的?？傊?，描述微觀世界的薛定諤波動(dòng)方程不是描述微觀客體質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)軌跡方程，而是描述對(duì)微觀客體建構(gòu)起來(lái)的“形”的變化規(guī)律的方程曲率變化方程。不是微觀客體自身運(yùn)動(dòng)沒(méi)有軌跡，而是我們通過(guò)實(shí)驗(yàn)無(wú)法知道它的軌跡運(yùn)動(dòng)，我們通過(guò)實(shí)驗(yàn)建構(gòu)起來(lái)的是對(duì)其“形”的變化規(guī)律的認(rèn)識(shí)。維普資訊

簡(jiǎn)介：1機(jī)械與動(dòng)力學(xué)院機(jī)械與動(dòng)力學(xué)院2018年教學(xué)工作狀態(tài)年教學(xué)工作狀態(tài)年度考核工作總結(jié)年度考核工作總結(jié)根據(jù)三峽大學(xué)關(guān)于開(kāi)展2018年度學(xué)院本科教學(xué)工作狀態(tài)考核的通知（教通字〔2018〕39號(hào)）精神，機(jī)械與動(dòng)力學(xué)院組織開(kāi)展了2018年教學(xué)工作狀態(tài)考核自評(píng)工作，現(xiàn)總結(jié)如下1辦學(xué)思路與目標(biāo)定位辦學(xué)思路與目標(biāo)定位13改革意識(shí)與成效改革意識(shí)與成效為進(jìn)一步適應(yīng)水利電力行業(yè)和區(qū)域經(jīng)濟(jì)社會(huì)發(fā)展需求，學(xué)院于2017年完成2017版本科專業(yè)人才培養(yǎng)方案的修訂修訂工作。圍繞把學(xué)校建設(shè)成為“水利電力特色鮮明的高水平教學(xué)研究型綜合性大學(xué)”的戰(zhàn)略目標(biāo)戰(zhàn)略目標(biāo)，以培養(yǎng)“高素質(zhì)、強(qiáng)能力、應(yīng)用型”人才為宗旨宗旨，堅(jiān)持社會(huì)需求導(dǎo)向，對(duì)接對(duì)接專業(yè)認(rèn)證標(biāo)準(zhǔn)，強(qiáng)化課程設(shè)置彈性，體現(xiàn)人才培養(yǎng)規(guī)律，為水利電力行業(yè)和區(qū)域社會(huì)經(jīng)濟(jì)發(fā)展培養(yǎng)“一厚”（基礎(chǔ)厚）、“二高”（志向高、素質(zhì)高）、“三強(qiáng)”（創(chuàng)新創(chuàng)業(yè)力強(qiáng)、社會(huì)適應(yīng)力強(qiáng)、自我發(fā)展力強(qiáng)）的多層次、應(yīng)用型、個(gè)性化的本科高級(jí)專門人才，并致力于培養(yǎng)一大批卓越工程師專業(yè)人才卓越工程師專業(yè)人才，促進(jìn)學(xué)生的全面和個(gè)性全面和個(gè)性化發(fā)展。1優(yōu)化通識(shí)課程體系。完善通識(shí)核心課程體系，分層分類實(shí)施通識(shí)核心課程教學(xué)；推進(jìn)素質(zhì)拓展課程改革，完善學(xué)分置換與課程選修機(jī)制，豐富素質(zhì)拓展課程選修類目，促進(jìn)學(xué)生綜合素質(zhì)的提升。2推進(jìn)大類人才培養(yǎng)。大類培養(yǎng)原則應(yīng)堅(jiān)持“厚基礎(chǔ)、寬口徑、強(qiáng)能力、重應(yīng)用”的人才培養(yǎng)理念，同時(shí)要結(jié)合教學(xué)組織實(shí)際情況，保持專業(yè)的持續(xù)穩(wěn)定發(fā)展。大類培養(yǎng)方案在制定時(shí)應(yīng)與專業(yè)分流緊密結(jié)合，學(xué)院形成相應(yīng)的專業(yè)分流管理辦法和實(shí)施方案。學(xué)院于2017年啟動(dòng)了機(jī)械類大類招生及培養(yǎng)，包含了原機(jī)械設(shè)計(jì)制造及其自動(dòng)化、材料成型及控制工程、機(jī)械電子工程三個(gè)專業(yè)，招生情況良好。3對(duì)接專業(yè)認(rèn)證標(biāo)準(zhǔn)。適應(yīng)社會(huì)需求，所有專業(yè)參照專業(yè)認(rèn)證和專業(yè)評(píng)估標(biāo)準(zhǔn)，進(jìn)一步明晰培養(yǎng)目標(biāo)，凝練專業(yè)核心課程，突出專業(yè)特色。人才培養(yǎng)方案要強(qiáng)化與行業(yè)對(duì)接，應(yīng)有企業(yè)或行業(yè)專家參與。工程教育類專業(yè)參照中國(guó)工程教育專業(yè)認(rèn)證協(xié)會(huì)工程教育認(rèn)證標(biāo)準(zhǔn)（2015版）執(zhí)行。此次學(xué)院所有專38提出并實(shí)施分階段、課內(nèi)外、校內(nèi)外結(jié)合、理論與實(shí)踐課程結(jié)合的課程體系與實(shí)踐平臺(tái)相融合的創(chuàng)新實(shí)踐能力培養(yǎng)模式。打破課程壁壘，將機(jī)械原理、機(jī)械設(shè)計(jì)、機(jī)械原理及創(chuàng)新綜合課程設(shè)計(jì)、機(jī)械創(chuàng)新大賽、工程訓(xùn)練大賽結(jié)合起來(lái)，實(shí)現(xiàn)課程、實(shí)踐、學(xué)科競(jìng)賽貫通；學(xué)生的創(chuàng)新實(shí)踐與企業(yè)需求互相支持，互相促進(jìn)，例如調(diào)研企業(yè)需求，產(chǎn)生了機(jī)器人大賽中獲全國(guó)一等獎(jiǎng)的“四機(jī)無(wú)線聯(lián)動(dòng)搬運(yùn)機(jī)器人”作品；基于視覺(jué)識(shí)別、分揀技術(shù)的“水果分揀包裝機(jī)”獲湖北省機(jī)械創(chuàng)新設(shè)計(jì)大賽一等獎(jiǎng)，同時(shí)“多種球形水果混裝的包裝機(jī)及操作方法”還獲得了發(fā)明專利授權(quán)，基于此技術(shù)，與金寶樂(lè)器公司簽訂了20余萬(wàn)元的橫向項(xiàng)目，研發(fā)了“鋼琴音板識(shí)別系統(tǒng)”，目前已在運(yùn)行調(diào)試階段。2教學(xué)工作中心地位教學(xué)工作中心地位25學(xué)院領(lǐng)導(dǎo)聽(tīng)課制度及執(zhí)行情況學(xué)院領(lǐng)導(dǎo)聽(tīng)課制度及執(zhí)行情況學(xué)院制定有機(jī)械與動(dòng)力學(xué)院聽(tīng)課管理辦法，按照辦法要求，學(xué)院院長(zhǎng)、黨委書(shū)記、教學(xué)副院長(zhǎng)每學(xué)期聽(tīng)課不少于5次；其他院領(lǐng)導(dǎo)每學(xué)期不少于3次。以本為本，學(xué)院積極圍繞學(xué)生良好學(xué)習(xí)習(xí)慣的養(yǎng)成和學(xué)風(fēng)建設(shè)長(zhǎng)效機(jī)制的構(gòu)建來(lái)開(kāi)展各項(xiàng)教育教學(xué)活動(dòng)，以全新教育教學(xué)理念來(lái)倡導(dǎo)新教風(fēng)新教風(fēng)、新學(xué)風(fēng)新學(xué)風(fēng)，齊抓共管，積極營(yíng)造良好的“三全育人”氛圍，全面提高人才培養(yǎng)能力培養(yǎng)能力和人才培養(yǎng)質(zhì)量培養(yǎng)質(zhì)量。2017秋、2018春兩個(gè)學(xué)期，學(xué)院全體院領(lǐng)導(dǎo)按照機(jī)械與動(dòng)力學(xué)院聽(tīng)課管理辦法完成了聽(tīng)課任務(wù)，對(duì)學(xué)院良好教學(xué)秩序的建立、良好教風(fēng)學(xué)風(fēng)的建設(shè)起到了積極的促進(jìn)作用。3專業(yè)建設(shè)專業(yè)建設(shè)31專業(yè)建設(shè)或改造規(guī)劃及落實(shí)情況專業(yè)建設(shè)或改造規(guī)劃及落實(shí)情況學(xué)院根據(jù)自身特色和學(xué)校人才培養(yǎng)目標(biāo)定位，結(jié)合當(dāng)前水利電力行業(yè)和地方經(jīng)濟(jì)社會(huì)發(fā)展新形勢(shì)，以社會(huì)需求為導(dǎo)向，適時(shí)調(diào)整專業(yè)課程結(jié)構(gòu)結(jié)構(gòu)，靈活設(shè)置專業(yè)方向，優(yōu)化優(yōu)化人才培養(yǎng)結(jié)構(gòu)，注重培育培育優(yōu)勢(shì)明顯、特色鮮明的本科專業(yè)并不斷加大建設(shè)力度，逐步形成專業(yè)品牌和特色。學(xué)院現(xiàn)有6個(gè)本科專業(yè)，分別為機(jī)械設(shè)計(jì)制造及其自動(dòng)化、機(jī)械電子工程、材料成型及控制工程、能源與動(dòng)力工程、核工程與核技術(shù)、工業(yè)工程，其中，國(guó)家級(jí)特色本科專業(yè)1個(gè)，教育部卓越工程師教育培養(yǎng)計(jì)劃專業(yè)2個(gè)，省級(jí)本科品牌專業(yè)1個(gè)，省級(jí)專業(yè)綜合改革試點(diǎn)項(xiàng)目1個(gè)。

簡(jiǎn)介：孔洞和孿晶界對(duì)銀納米線形變行為聯(lián)合影響的分子動(dòng)力學(xué)模擬,汪秀秀,趙健偉,余剛,1湖南大學(xué)化學(xué)生物傳感與計(jì)量學(xué)國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,化學(xué)化工學(xué)院,長(zhǎng)沙4100822嘉興學(xué)院材料與紡織工程學(xué)院,浙江嘉興314001,REDUCENUMBEROFDIFFERENTATOMSVERSUSSTRAINOF111ELONGATIONASPECIMENⅠBSPECIMENⅡCSPECIMENⅢDSPECIMENⅣ,物理化學(xué)學(xué)報(bào),2017,339,17731780DOI103866/PKUWHXB201705087,

簡(jiǎn)介：環(huán)境電化學(xué)原理與技術(shù)張勁環(huán)境科學(xué)與工程系1課程代碼B3J30462B2017年秋季3V動(dòng)力學(xué)與熱力學(xué)在極限（平衡處）是一致的，動(dòng)力學(xué)公式必須轉(zhuǎn)變成熱力學(xué)形式的關(guān)系式，否則動(dòng)力學(xué)描述就不正確。V熱力學(xué)不能提供保持平衡態(tài)所需的機(jī)理的信息，而動(dòng)力學(xué)可以定量地描述復(fù)雜的平衡過(guò)程。熱力學(xué)僅僅描述了平衡態(tài)，使得對(duì)體系的理解不夠深入。動(dòng)力學(xué)描述貫穿了整個(gè)體系的物質(zhì)流動(dòng)的變化情況，包括平衡狀態(tài)的的達(dá)到；平衡狀態(tài)的動(dòng)態(tài)保持；41均相動(dòng)力學(xué)

簡(jiǎn)介：第三章均相封閉系統(tǒng)熱力學(xué)原理及其應(yīng)用2,CHAPTER3THERMODYNAMICSANDITSAPPLICATIONOFHOMOGENEOUSSYSTEM2,2,37逸度與逸度系數(shù)38對(duì)應(yīng)態(tài)原理計(jì)算偏離函數(shù)和逸度系數(shù)39均相熱力學(xué)性質(zhì)計(jì)算310狀態(tài)方程計(jì)算純物質(zhì)的飽和性質(zhì)311熱力學(xué)性質(zhì)圖、表,37逸度和逸度系數(shù)P48,逸度和逸度系數(shù)的概念從摩爾吉氏函數(shù)G定義引入逸度和逸度系數(shù)為了應(yīng)用方便，特別是處理非均相平衡。吉氏函數(shù)的相平衡計(jì)算需要了解作為參考態(tài)的理想氣體的信息，如G0IG。采用逸度和逸度系數(shù)后，同樣能描述相平衡，計(jì)算上也更加統(tǒng)一和方便。,相平衡時(shí)，如汽液平衡有GSVGSL或以偏離吉氏函數(shù)表示GSV_G0IGGSL_G0IGG_G0IGSVG_G0IGSL定義偏離吉氏函數(shù)G_G0IG來(lái)引入逸度FGT,P_GIGT,P0RTLNF（T，P）/P0F是T,P狀態(tài)下的逸度，從DGT著手，再積分，得到偏離吉氏函數(shù)逸度和逸度系數(shù)能用PVT關(guān)系來(lái)表示。,371逸度和逸度系數(shù)的定義,對(duì)于理想氣體，VIGRT/P對(duì)于真實(shí)條件下的純物質(zhì)或定組成混合物，上式365仍然適用，但是V須用真實(shí)體系的狀態(tài)方程，為了方便，采用了一種形式化的處理方法，逸度F代替壓力P，如下式,,,（365）,6,上式只定義了逸度相對(duì)值，不能確定其絕對(duì)值，為了使任何一個(gè)狀態(tài)下的F有確定值。補(bǔ)充下列條件，完整逸度的定義,表明P0時(shí)，真實(shí)流體FP，該真實(shí)流體符合理想氣體的行為,,,（367）,（368）,逸度定義的積分形式,參考態(tài)理想氣體狀態(tài)（T，P0）研究態(tài)真實(shí)狀態(tài)（T，P）,,（369）,8,當(dāng)取參考態(tài)壓力為單位壓力，即P01時(shí)，則,當(dāng)取參考態(tài)的壓力等于研究態(tài)的壓力時(shí)，即P0P，則,引入逸度系數(shù)的概念,（371）,（370）,（372）,逸度和逸度系數(shù)描述相平衡,汽、液兩相達(dá)到平衡（即汽液飽和狀態(tài)）時(shí)GSVGSL由于所以,（374）,10,由于純物質(zhì)汽液平衡時(shí)，飽和汽、液相的壓力相等，并等于飽和蒸汽壓應(yīng)用中，首先求逸度系數(shù)，再計(jì)算逸度所以，逸度系數(shù)的計(jì)算很重要，應(yīng)將?與PVT關(guān)系聯(lián)系起來(lái),（375）,（376）,372逸度系數(shù)的計(jì)算從PVT關(guān)系,?與PVT的關(guān)系可以直接從偏離吉氏函數(shù)得到（取P0P）,若取T，P為獨(dú)立變量,實(shí)際上是偏離摩爾體積的積分,,（377）,12,若取T，V為獨(dú)立變量,注意逸度系數(shù)的計(jì)算已不需要考慮理想氣體的性質(zhì)了,,（378）,逸度系數(shù)的計(jì)算從H、S計(jì)算,也能從偏離焓和偏離熵來(lái)計(jì)算逸度系數(shù),偏離焓、偏離熵的數(shù)據(jù)除了可以狀態(tài)方程計(jì)算外，還可以有其它方法，如對(duì)應(yīng)態(tài)原理，或查圖、表等。上式也表明，經(jīng)典熱力學(xué)原理提供了不同物性之間的依賴關(guān)系，它們對(duì)于物性的相互推算很有意義。,,（379）,14,373逸度和逸度系數(shù)隨T，P的變化,,（381）,?隨著T，P的變化式如下,或,（382）,（383）,例題33計(jì)算液體水在30315K和在下列壓力下的逸度。（A）飽和蒸汽壓；（B）1MPA；（C）10MPA。,解從逸度的性質(zhì)、水蒸汽性質(zhì)表，查水蒸汽性質(zhì)表由于壓力較低，作理想氣體處理，即FSVFSLPS4246PAB，C由等溫逸度隨著壓力變化式,19,代入T30315K的數(shù)據(jù)，得到,并忽視VSL隨壓力的變化，對(duì)上式積分得,20,表31常用SRK和PR方程的偏離焓，偏離熵，偏離等壓熱容和逸度系數(shù)公式P52SRK方程,表31PR方程的偏離焓，偏離熵，偏離等壓熱容和逸度系數(shù)公式,,,,,,,,,,,,,,,38對(duì)應(yīng)態(tài)原理計(jì)算偏離函數(shù)和逸度系數(shù),,（385）,（384）,（343）P44,,,24,,（386）,其它偏離函數(shù)的對(duì)應(yīng)態(tài)關(guān)系,從偏離性質(zhì),和,得到,結(jié)合,（339）P44,26,若取參考態(tài)壓力P0P，則,（387）,或,同樣，從逸度系數(shù)和等壓熱容的關(guān)系式,,和,得到,結(jié)合,（388）,28,或,或,或,,（389）,（390）,用對(duì)應(yīng)態(tài)原理計(jì)算偏離性質(zhì),LK和TEJA的對(duì)應(yīng)態(tài)關(guān)系式,查圖、表計(jì)算偏離性質(zhì)，有關(guān)普遍化性質(zhì)表有普遍化壓縮因子表B1普遍化焓表B2普遍化熵表B3普遍化逸度系數(shù)表B4普遍化等壓熱容表B5,T，PTR,PR?0,?1??0??1M,,,,,查TC,PC,?計(jì)算對(duì)比參數(shù)查表計(jì)算對(duì)比性質(zhì)換算成性質(zhì),（391）,（392）,30,例題34計(jì)算異丁烷在400K，219MPA時(shí)的壓縮因子、偏離焓、偏離熵、逸度和偏離等壓熱容（用PITZER的三參數(shù)對(duì)應(yīng)態(tài)原理）,解對(duì)于均相純物質(zhì)，自由度是2，已知獨(dú)立變量體系的狀態(tài)就確定下來(lái)了查出有關(guān)性質(zhì)并計(jì)算對(duì)比參數(shù)通過(guò)查表得到有關(guān)性質(zhì)，如下,31,,,32,,,,33,這一部分要求1、逸度和逸度系數(shù)概念的提出及其應(yīng)用1）逸度和逸度系數(shù)描述相平衡2）逸度系數(shù)和偏離函數(shù)相互聯(lián)系2、怎樣求逸度系數(shù)1）狀態(tài)方程法P50372P52的表312）從H,S計(jì)算P503723）對(duì)應(yīng)態(tài)原理見(jiàn)P5438,34,39均相熱力學(xué)性質(zhì)計(jì)算,均相熱力學(xué)性質(zhì)包括兩方面純物質(zhì)和均相定組成混合物應(yīng)當(dāng)注意在計(jì)算性質(zhì)變化時(shí)，初、終態(tài)可以是組成相同的兩個(gè)不同的相態(tài)這樣的體系也能作為均相封閉體系處理。,如MV（T2，P2）ML（T1，P1）,雖然是處在不同的相態(tài)，但完全可以均相封閉體系的原理來(lái)計(jì)算,36,對(duì)于其它任何熱力學(xué)性質(zhì)也同樣可以計(jì)算，不必要分段計(jì)算；只要有一個(gè)適用于汽液兩相的EOSCPIG的信息；只要組成不變，均相封閉體系的熱力學(xué)原理完全可以解決非均相體系的性質(zhì)變化,391純物質(zhì)對(duì)于均相純物質(zhì)，當(dāng)給定兩個(gè)強(qiáng)度性質(zhì)通常是P，V，T中的任意兩個(gè)，也有例外后，其它的熱力學(xué)性質(zhì)就能計(jì)算了，所用模型主要是狀態(tài)方程。,例題35用PR方程重復(fù)例題34的計(jì)算，并與對(duì)應(yīng)態(tài)原理的結(jié)果比較,PR方程計(jì)算時(shí)，需要輸入臨界參數(shù)的偏心因子，已查出，性質(zhì)計(jì)算過(guò)程計(jì)算方程常數(shù)A,B→求根V→計(jì)算性質(zhì),與對(duì)應(yīng)態(tài)原理的焓和逸度系數(shù)進(jìn)行了比較；兩者結(jié)果較接近；欲計(jì)算從（T1，P1）至（T2，P2）過(guò)程中的焓變化和熵變化，還需什么數(shù)據(jù),例36試用PR方程計(jì)算在200℃、7MPA下1－丁烯蒸汽的V、H、S。假設(shè)0℃的1－丁烯飽和液體的H、S為零，已知TC4196K，PC402MPA，?0187；0℃時(shí)1－丁烯的飽和蒸汽壓是PS01272MPA；,40,T127315K，P101272MPA（液相）HT1,P1ST1,P10,T247315K，P27MPA（蒸汽）HT2,P2ST2,P2V2,解體系的變化過(guò)程是,,PR方程計(jì)算出初態(tài)（液相）性質(zhì)PR方程計(jì)算出終態(tài)（蒸汽）性質(zhì),42,再計(jì)算理想氣體的校正部分,結(jié)果,,,43,392均相定組成混合物性質(zhì),均相定組成混合物視為虛擬純物質(zhì)，具有虛擬的模型參數(shù)均相混合物的狀態(tài)方程若純物質(zhì)方程PP（T,VI,AI,BI,）或VV（T，P，AI,BI,）則相應(yīng)的混合物方程；PP（T,V,A,B,）或VV（T，P，A，B,）,均相混合物的摩爾性質(zhì)若純性質(zhì)MIMIIGM（T,VI,AI,BI,）或MIMIIGM（T，P，AI,BI,）則混合物性質(zhì)；M–MIGM（T，V，A,B,）或M–MIGM（T，P，A,B,）,注意，MIG參考態(tài)的狀態(tài)必須是與研究態(tài)M同溫、同組成的理想氣體混合物。,虛擬的模型參數(shù)，由混合法則得到，AAAI，{YI}BBBI，{YI}例題32的思考題（P46）模型純模型之外，還需要混合法則,若以焓為例純物質(zhì)的偏離焓定組成混合物的偏離焓純物質(zhì)的焓差,47,混合物的焓差,其中,對(duì)于S如何，其它熱力學(xué)性質(zhì)呢,48,例題37混合物性質(zhì)計(jì)算（P59）,49,計(jì)算PR方程常數(shù)需要臨界參數(shù)和偏心因子，查得,計(jì)算過(guò)程如下,50,計(jì)算結(jié)果,51,對(duì)于計(jì)算物性很有用掌握物性計(jì)算的一般和“”熱力學(xué)基本關(guān)系式給出不同性質(zhì)之間的普遍化依賴關(guān)系，它們適用任何相態(tài)，需要的條件就是只有體積功和均相封閉系統(tǒng)，其實(shí)我們已對(duì)均相封閉體系的條件進(jìn)行了擴(kuò)充包括了定組成的非均相體系。使普遍化物性依賴關(guān)系具體化，賦予物性計(jì)算公式一定的體系特征。,模型,三要素,步驟,偏離函數(shù),,小結(jié),310純物質(zhì)的飽和熱力學(xué)性質(zhì)計(jì)算,純物質(zhì)的汽液飽和狀態(tài)就是汽液平衡狀態(tài)。雖然此時(shí)系統(tǒng)是一個(gè)兩相共存系統(tǒng)（非均相系統(tǒng)），但是，純物質(zhì)的相平衡過(guò)程是一個(gè)特例，由于成平衡的汽、液兩相均是純物質(zhì)（摩爾分?jǐn)?shù)均為1），所以，汽化過(guò)程可以理解成封閉系統(tǒng)的狀態(tài)變化（即沒(méi)有相之間的物質(zhì)傳遞），符合封閉系統(tǒng)的條件。,53,310純物質(zhì)的飽和熱力學(xué)性質(zhì)計(jì)算,蒸汽壓PS與溫度T的關(guān)系是最重要的相平衡關(guān)系（PT圖的汽化曲線），作為汽液平衡狀態(tài)的飽和性質(zhì)，除T，PS外，還包括各相的性質(zhì)MSV,MSLMV,U,H,S,G,A,CP,CV，F(xiàn),?等，及相變過(guò)程性質(zhì)變化?MVAPMSVMSL（如△VVAP、△HVAP、△SVAP等）,54,汽化過(guò)程性質(zhì)變化與飽和性質(zhì)間的關(guān)系（MSV,MSL均可以從狀態(tài)方程獲得），如,純物質(zhì)飽和性質(zhì)計(jì)算，有4個(gè)基本強(qiáng)度性質(zhì)（T，PS，VSV,VSL），純物質(zhì)的飽和狀態(tài)（汽液兩相平衡）的自由度為1，即只有一個(gè)獨(dú)立變量T或P（也可以是VSV,VSL），只要指定一個(gè)強(qiáng)度性質(zhì)，體系的性質(zhì)就確定下來(lái)。計(jì)算其他的三個(gè)從屬變量需要3個(gè)方程。,3101純物質(zhì)的汽液平衡原理P60汽液平衡的準(zhǔn)則是（見(jiàn)下頁(yè)圖純物質(zhì)PV圖上的等溫線，汽、液飽和性質(zhì)等價(jià)于MAXWELL等面積規(guī)則。由于LN?也能從狀態(tài)方程獲得，在運(yùn)用相平衡準(zhǔn)則計(jì)算純物質(zhì)的飽和性質(zhì)時(shí)，需要一個(gè)能同時(shí)適合于汽、液兩相的狀態(tài)方程PPT、V，它可以理解為兩個(gè)狀態(tài)方程，即PPT、VSL和PPT、VSV，這樣就有三個(gè)方程式了，,57,3101純物質(zhì)的汽液平衡原理P60因此就能從給定的一個(gè)獨(dú)立變量求出其余的三個(gè)基本從屬變量。一旦平衡狀態(tài)確定后，成平衡的汽、液兩相的性質(zhì)就屬于均相性質(zhì)的范疇。,PPT,VSVPPT,VSL）?T,VSV?T,VSL或LN?T,VSV/?T,VSL0,,,二合一成適用于汽液兩相的方程,三個(gè)方程,純物質(zhì)PV圖上的等溫線與汽、液飽和性質(zhì),,C,我們知道，在臨界溫度以下即TTC，立方型狀態(tài)方程所預(yù)測(cè)的純物質(zhì)的等溫線一般具有如圖31所示的“S”形態(tài)。當(dāng)壓力等于該溫度下的飽和蒸汽壓力即PPS時(shí)，立方型方程有三個(gè)體積根，其中最大者是飽和汽相的體積，最小者是飽和液相體積，中間的根沒(méi)有物理意義分別是⑤、①、③點(diǎn)所對(duì)應(yīng)的體積VSV、VSL、VX。,純物質(zhì)的汽液平衡系統(tǒng)只有一個(gè)獨(dú)立變量，通常取T或P（原則上可以取所有強(qiáng)度性質(zhì)中的任何一個(gè)），故有兩種典型的計(jì)算過(guò)程（1）取溫度T為獨(dú)立變量，目的是計(jì)算蒸汽壓及其它的飽和熱力學(xué)性質(zhì)（簡(jiǎn)稱蒸汽壓計(jì)算）；（2）取蒸汽壓P為獨(dú)立變量，目的是計(jì)算沸點(diǎn)及其它的飽和熱力學(xué)性質(zhì)（簡(jiǎn)稱沸點(diǎn)計(jì)算）。PR方程計(jì)算純物質(zhì)的飽和性質(zhì)，以方程為模型的蒸汽壓計(jì)算框圖如圖32所示。具體計(jì)算過(guò)程可以采用本書(shū)提供的軟件來(lái)計(jì)算。,3102飽和熱力學(xué)性質(zhì)計(jì)算P61,PR方程計(jì)算純物質(zhì)的飽和性質(zhì),以蒸汽壓計(jì)算為例（過(guò)程見(jiàn)框圖），有關(guān)公式如下,,初值,61,,,迭代式,,圖32狀態(tài)方程計(jì)算純物質(zhì)的蒸汽壓、飽和熱力學(xué)性質(zhì)框圖,例題38用PR狀態(tài)方程分別計(jì)算正丁烷和CO2在27315K時(shí)的汽、液飽和熱力學(xué)性質(zhì)。用熱力學(xué)性質(zhì)計(jì)算軟件計(jì)算,獨(dú)立變量T27315K查臨界溫度、臨界壓力、偏心因子估計(jì)蒸汽壓初值（程序計(jì)算）迭代求解（程序計(jì)算）計(jì)算飽和性質(zhì)計(jì)算汽化過(guò)程性質(zhì)變化見(jiàn)P6263,,PR方程計(jì)算正丁烷在27315K時(shí)的飽和熱力學(xué)性質(zhì),討論,與P25例題26的飽和性質(zhì)計(jì)算比較，計(jì)算更加嚴(yán)格一個(gè)模型沸點(diǎn)計(jì)算沸點(diǎn)初值沸點(diǎn)迭代式EOSCPIG在物性計(jì)算中的重要性可計(jì)算均相、非均相性質(zhì),66,對(duì)于混合物兩相區(qū)性質(zhì)的考慮定組成混合物的性質(zhì)計(jì)算只要虛擬參數(shù)，性質(zhì)計(jì)算同純物質(zhì)對(duì)于兩相共存區(qū)，能將純物質(zhì)飽和性質(zhì)計(jì)算方法推廣到混合物嗎不能對(duì)于平衡條件不再是GSVGSL；FSVFSL；?SV?SL（而是用偏摩爾吉氏函數(shù)）XI不等于YI,?MVAPMSVMSL沒(méi)有意義,311熱力學(xué)性質(zhì)圖、表,性質(zhì)表示法解析表示（便于數(shù)學(xué)計(jì)算．準(zhǔn)確．計(jì)算量大）；圖示直觀純物質(zhì)常用圖、表水的飽和性質(zhì)（附錄C1）、過(guò)熱蒸汽附錄C2、過(guò)冷液體附錄C3P－V、P－T、T－S、LNPH附錄D等圖；,3111TS圖和LNPH圖的一般形式，如圖33所示,（A）TS圖（B）LNPH圖圖33熱力學(xué)性質(zhì)圖,,在TS圖和LNPH圖中，標(biāo)出了單相區(qū)標(biāo)以G、V、L、S和兩相共存區(qū)（S/L、V/L、S/V）。C點(diǎn)是臨界點(diǎn)，由飽和液體線AC，飽和蒸汽線BC圍成的區(qū)域則是汽液共存區(qū)。由于成平衡的液體和蒸汽（即飽和汽、液體相）是等溫等壓的，故兩相區(qū)內(nèi)水平線與飽和汽、液相線的交點(diǎn)互成汽液平衡。線段BAD是汽液固三相平衡線。,70,汽、液共存區(qū)內(nèi)的任一點(diǎn)可以視為是該點(diǎn)所對(duì)應(yīng)的飽和蒸汽與飽和液體的混合物（也稱為濕蒸汽），其摩爾性質(zhì)M（MV,U,H,S,A,G,CP,CV可以從相應(yīng)的飽和蒸汽性質(zhì)MSV與飽和液體的性質(zhì)MSL計(jì)算得到MMSL1XMSVX其中，X是飽和蒸汽在濕蒸汽中所占的分?jǐn)?shù)，稱為干度（或品質(zhì)）。若M分別是摩爾性質(zhì)，或質(zhì)量容量性質(zhì)，則X分別就是摩爾干度，或質(zhì)量干度。,T－S圖和LNPH圖,共同點(diǎn)單相區(qū)G、V、L、S兩相共存區(qū)（S/L、V/L、S/V，形狀不同）臨界點(diǎn)（C點(diǎn)）飽和線液體線AC，蒸汽線BC；飽和固液相線汽液平衡水平線飽和線的交點(diǎn)三相平衡（水平衡線與飽和線之交點(diǎn)）汽液共存區(qū)濕蒸汽飽和蒸汽飽和液體,72,T－S圖等壓線1234等焓線等容線（比等壓線稍陡）等干度線TS圖中的可逆過(guò)程，熱量Q等于過(guò)程下方與S軸所圍成的面積，因例等壓過(guò)程1234的Q＝H4H1，數(shù)值也等于TS圖中1234曲線下方的面積,因DHTDSP,LNPH圖等溫線等熵線等容線（比等熵線平）等干度線,3112熱力學(xué)圖、表的制作原理,需要的數(shù)據(jù)氣（汽），液?jiǎn)蜗鄥^(qū)和汽液兩相共存區(qū)的PVT數(shù)據(jù)氣（汽）、液?jiǎn)蜗鄥^(qū)和汽液兩相共存區(qū)的H和S數(shù)據(jù),數(shù)據(jù)計(jì)算單相區(qū)（自由度2，獨(dú)立變量是T，P或T，V）PVT數(shù)據(jù)，由PP（T，V）計(jì)算H和S數(shù)據(jù)，也可計(jì)算,74,兩相共存區(qū)（自由度1，獨(dú)立變量是T或P）汽、液飽和性質(zhì)T→設(shè)P→求VSV,VSL→求FSV,FSL→FSVFSL→MSV,MSL共存區(qū)內(nèi)的性質(zhì)（T，X狀態(tài)下的摩爾性質(zhì),,例題已知50℃時(shí)測(cè)得某濕水蒸汽的質(zhì)量體積為1000CM3G1，問(wèn)其壓力多大單位質(zhì)量的內(nèi)能、焓、熵、吉氏函數(shù)和亥氏函數(shù)各是多少,76,解由于是濕蒸汽，壓力是系統(tǒng)溫度下的飽和蒸汽壓,例題在1M3剛性容器中，裝有005M3的飽和水及095M3的飽和蒸汽，壓力是01013MPA。問(wèn)至少需加多少熱量才能使其中的水完全汽化此時(shí)容器壓力多大,78,解封閉體系，等容過(guò)程，W0,剛汽化完（終態(tài)是飽和蒸汽）時(shí)，Q最小，P2P2S，查表得,79,查附錄C1,因此Q△UTUT2UT110266108J,